Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Взрывы и волны. Взрывные источники электромагнитного излучения радиочастотного диапазона - Прищепенко А.Б.
Прищепенко А.Б. Взрывы и волны. Взрывные источники электромагнитного излучения радиочастотного диапазона — М. : БИНОМ, 2008. — 208 c.
ISBN 978-5-94774-726-3
Скачать (прямая ссылка): vzriviivolni2008.djvu
Предыдущая << 1 .. 38 39 40 41 42 43 < 44 > 45 46 47 48 49 50 .. 61 >> Следующая

Вокруг сферы собирается магнитная система. В ее основе — два постоянных магнита, от которых к монокристаллу вдут два усеченных конуса 3 из магнитно-мягкой стали, «собирающих» поле постоянных магнитов в область, занятую монокристаллом. Сохранению потока, создаваемого магнитами, служат и магни-топроводы 4. Кристалл устанавливается в центре системы так, чтобы его главная ось совпадала с направлением магнитного поля, иначе различия в свойствах вдоль других осей могут нарушить симметрию сжатия.
Но вот устройство собрано. Сработал детонатор. Со скоростью около 8 км/с огоньки детонации, многократно разветвляясь, разбегутся по каналам, одновременно нырнут в десятки отверстий и инициируют в основном заряде сферическую детонацию с дав-
156 5. Излучающая ударная волна: схождение до последнего микрона
лением в полмиллиона атмосфер. Достигнув поверхности иодида цезия, волна детонации сформирует в нем ударную волну. Причем, поскольку плотность монокристалла больше плотности газов взрыва, давление на поверхности сферы скачкообразно увеличится, превысив миллион атмосфер. Сферическая ударная волна помчится к центру со скоростью более 10 км/с, оставляя за собой уже не монокристалл, а проводящую как металл жидкую мешанину из атомов иода и цезия и сжимая магнитное поле. В конечной фазе отношение размера области сжатия к начальному значению радиуса монокристалла — менее одной тысячной. Энергия магнитного поля могла бы возрасти при этом в миллион миллионов раз! Впрочем, вспомним, что сжата-то лишь мизерная часть поля, а почти все оно «сожрано» вмораживанием и диффузией, как это происходит и в ЦУВИ.
Если заряд собран правильно, то ударная волна, сойдясь в точку и отразившись, устремится обратно, скачком изменив магнитный момент токового слоя, что и приведет к генерации импульсного потока радиочастотного электромагнитного излучения (РЧЭМИ).
Введем сферическую систему координат R, 0, ср. На непроводящем магните при 0 < 0 < 0*, тс — 0* < 0 < тс, 0 < q> < 2тс задана индукция магнитного поля Br = B0 cos(0), B0 = B0 sin(9), B0 = const. Так как в исходном состоянии PT — непроводящее, то магнитное поле внутри полости вначале определяется решением следующей осесимметричной (д/дц) = 0) задачи для функции тока магнитного поля 1F (в рассматриваемой геометрии 1F есть ф-ая составляющая векторного потенциала):
o2xF sinO д
dR2 R2 59
( 1 fflF sinO 5Є
= 0, R<R0,
R = R0, Ч>=\
-^-sin285 0<Є<Є*, 2
-^sin2e\ Є*<Є<тс-Є*, 2
^2-sin2e, я_е*<Є<ті,
5.8. Для источника РЧЭМИ со сферически-симметричным.
157
1
R2SmQ 59
2?е=-
1
Asino BR
(5.20)
В начальный момент к границе полости прикладывается высокое давление (температура), которое генерирует в PT сильную ударную волну, распространяющуюся к центру, разрушающую кристалл и ионизирующее вещество. Таким образом, ударная волна разделяет пространство на две области (рис. 5.18): внутри непроводящее кристаллическое тело (область I), между ударной волной с оболочкой, проводящее жидкое вещество при высокой температуре и давлении (область II).
Процесс в области II будем описывать системой уравнений магнитной гидродинамики с конечной электропроводностью а. Уравнение состояния среды и зависимость а = а(7) для CsI возьмем такими, как использовались ранее в случае цилиндрической геометрии. В сферической системе координат при условии осевой симметрии (5/5ф = 0) имеем:
op 1 dpR2VR 1 dp sin9 VQ dt R2 dR Asine dQ
= 0;
8Vr
dt
+V1
dV,
dR R dQ
vi
R
і dp B6
pdR 4npR
dBQR
dB,
dR dQ
dVQ dVt
- + Vr
dt
O+V^V1
dR R dQ
1 dp , BR
R
pR dQ AnpR
dBaR dB,
dR dQ
dt
= v„
dix? sinG д 1 +-
dV
dR2 R2 5Є sine об
R dR R dQ'
Br =
1 дУ.
A2sine dQ'
Bn=-
1 ЭЧР RsinQ dR'
(5.21)
Здесь обозначения — общепринятые.
В области неразрушенного кристалла (I) среда покоится, а магнитное поле определяется уравнением (5.20), которое следует
158 5. Излучающая ударная волна: схождение до последнего микрона
из (5.21) при vm -> оо. Граничными условиями на сфере будут условие (5.20) на 1F и задание величины нормальной составляющей VR. Величина VR задается симметрично оси Z(O = 0, 0 = тс) и плоскости 0 = 7г/2. На ударной волне должны быть выполнены законы сохранения массы, импульса, энергии и непрерывности нормальной составляющей магнитного поля. Как показано в теории ионизующих ударных волн, в магнитном поле [5.30] для корректной постановки задачи необходимо еще одно условие.
При сжатии магнитного поля идеально проводящим поршнем магнитный поток внутри него сохраняется, и при движении поршня к центру напряженность магнитного поля неограниченно растет. В случае сжатия поля ионизующей ударной волной даже для бесконечной проводимости среды за фронтом часть магнитного поля выносится, «вмораживаясь» в среду. Величина выносимого средой поля определяется процессами изменения электропроводности и сжимаемости внутри структуры. Так, если длина, на которой меняется электропроводность, много меньше характерной длины изменения плотности, то магнитное поле все «вмораживается» в среду и выносится. В этом случае изменение поля на волне такое же, как в МГД ударных волнах /Z11P1 = Нх2р2 (Hx — составляющая поля, касательная к волне). Положим касательную составляющую магнитного поля тоже непрерывной на волне (Нх1 = Нх2). При этом законы сохранения массы, импульса и энергии дадут условия, совпадающие с газовой динамикой. Из непрерывности магнитного поля следует непрерывность производных от 1F по координатам ([d\\f/dR] = 0; [5ЧуЭ0] = 0).
Предыдущая << 1 .. 38 39 40 41 42 43 < 44 > 45 46 47 48 49 50 .. 61 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.