Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Взрывы и волны. Взрывные источники электромагнитного излучения радиочастотного диапазона - Прищепенко А.Б.
Прищепенко А.Б. Взрывы и волны. Взрывные источники электромагнитного излучения радиочастотного диапазона — М. : БИНОМ, 2008. — 208 c.
ISBN 978-5-94774-726-3
Скачать (прямая ссылка): vzriviivolni2008.djvu
Предыдущая << 1 .. 33 34 35 36 37 38 < 39 > 40 41 42 43 44 45 .. 61 >> Следующая

Падение скорости и температуры увеличивает роль первого слагаемого в соотношении (5.16), т. е. диффузии магнитного поля. Когда температура упадет настолько, что проводимость.
138 5. Излучающая ударная волна: схождение до последнего микрона
Таблица 5.2
Вариант Гутах V Ртах T х max
2 0,0041 -6,66 3,51 34,5
3 0,0133 -5,29 3,30 19,6
станет малой, рост магнитного поля в неразрушенной части кристалла прекратится и начнется его падение (знак выражения в квадратной скобке в (5.16) становится отрицательным).
Очевидно, что этот процесс будет тем резче, чем ближе фронт ударной волны к центру монокристалла, т. е. меньше величина Rs. Уменьшение магнитного поля и тока приводит к уменьшению силы Лоренца и, вследствие этого, ускорению волны за счет кинетической энергии среды. Это вызывает рост скорости и температуры (проводимости) в окрестности волны и приводит к повторному росту магнитного поля, торможению и повторению описываемого процесса (рис. 5.20). При этом амплитуда повторных колебаний существенно меньше первого максимума, а их число зависит от диссипативных характеристик среды, кинетической энергии системы и радиуса, на котором этот процесс начался.
Газодинамические параметры за волной выходят после нескольких колебаний на постоянный режим. Магнитное поле
о ^**" 1..............................................
0 0,05 0,01 0,р15
Rs
Рис. 5.20. Зависимость индукции магнитного поля ?s от радиуса ударной волны R8 на конечной стадии сжатия поля в монокристалле (цифры у графиков указывают варианты расчета в соответствии с таблицей 5.2)
5.5. Расчеты проведены.
139
продолжает расти до некоторой конечной величины, что вызвано его сжатием продолжающей движение к центру электропроводной средой. При этом коэффициент сжатия поля и его абсолютная величина в конце процесса больше при меньшем значении параметра взаимодействия, т. е. меньшем начальном магнитном поле при равных значениях других размерных параметров. При этом магнитный поток является малой величиной, т. к. основная часть поля выносится.
В результате торможения волны за ней образуется область заторможенной горячей среды, величина которой в 3 варианте примерно в 3 раза больше, чем во 2-ом.
При приближении к центру с ускорением фронта и среды за ней происходит резкий монотонный рост магнитного поля, хотя величина магнитного потока в центре кристалла продолжает падать, а энергия магнитного поля возрастает в 100 раз. Магнитная энергия, заключенная в неразрушенной части монокристалла (E0 = B2R52 /B0), почти в течение всего процесса схождения волны растет за счет кинетической энергии среды. Во 2 и 3 вариантах она достигает максимума примерно при Rs = 0,0015 и 0,005 соответственно, увеличиваясь примерно в 60 и 20 раз, и падает до нуля при Rs->0. Уменьшение энергии происходит из-за уменьшения неразрушенной области монокристалла и замедления роста напряженности магнитного поля. В первом варианте магнитная энергия неограниченно растет вместе с ростом магнитного поля. Сопоставляя характер изменения величин Ф и E0, можно получить, что В/B0 ~ 7?"а, где К а <2. Отметим, что изменения Фи?0 во всех трех вариантах практически не различаются вплоть до Rs = 0,01.
Хотя на последней стадии энергия магнитного поля в центральной части монокристалла убывает, в токовом слое, примыкающем к фронту, она продолжает расти и рост ее усиливается. Особенно быстрый рост наблюдается во втором варианте, что свидетельствует о резком возрастании поля.
Таким образом, в зависимости от параметра взаимодействия возможны три разных режима схождения ионизующей ударной волны в монокристалле CsL Если параметр взаимодействия достаточно мал (в рассматриваемом случае N = 0,86 • 10~4), ударная волна сходится до «центра», магнитное поле и скорость среды за волной монотонно растут.
140 5. Излучающая ударная волна: схождение до последнего микрона
Введем систему сферических координат R, а, 9, связанную с кристаллом, так что магнитный момент в этой системе координат направлен вертикально вверх. Величины электрических и
При больших значениях параметра взаимодействия (N = 0,86 • 10~2) ударная волна тормозится достаточно близко к «центру». В результате происходит резкий всплеск величины магнитного поля на волне (и в неразрушенной части кристалла). Волна продолжает движение к центру, при этом термодинамические параметры среды, скорость и магнитное поле за волной совершают несколько колебаний. Скорость волны и значения параметров среды в среднем постоянны, а магнитное поле растет.
При еще большем значении параметра взаимодействия (N= 1,3 • Ю-1) волна тормозится на большем радиусе, когда магнитное поле невелико и меняется плавно. При этом локальный рост магнитного поля мал. Аналогично предыдущему случаю, после нескольких колебаний процесс выходит на установившийся режим, в котором газодинамические параметры за волной меняются слабо, электропроводность мала, а магнитное поле медленно растет.
5.5.4.3. Мощность и спектр излучения
Из рассчитанных вариантов наиболее перспективным для практической реализации являлся второй, в котором изменение магнитного поля в процессе ударно-волнового сжатия было найдено более существенным.
Предыдущая << 1 .. 33 34 35 36 37 38 < 39 > 40 41 42 43 44 45 .. 61 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.