Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Взрывы и волны. Взрывные источники электромагнитного излучения радиочастотного диапазона - Прищепенко А.Б.
Прищепенко А.Б. Взрывы и волны. Взрывные источники электромагнитного излучения радиочастотного диапазона — М. : БИНОМ, 2008. — 208 c.
ISBN 978-5-94774-726-3
Скачать (прямая ссылка): vzriviivolni2008.djvu
Предыдущая << 1 .. 32 33 34 35 36 37 < 38 > 39 40 41 42 43 44 .. 61 >> Следующая

Un
D = -+; Rcn,=
4kg mR0up с2 '
N =
И ~ ~г;2е, где ?>o.
5.5. Расчеты проведены.
135
• Сжатия магнитного поля в неразрушенной центральной части монокристалла. В случае сжатия поля ионизующей ударной волной даже для бесконечной проводимости среды за фронтом часть магнитного поля выносится, «вмораживаясь» в среду. Величина выносимого средой поля, как указывалось выше, определяется процессами изменения электропроводности и сжимаемости внутри структуры. Так, если длина, на которой меняется электропроводность, много меньше характерной длины изменения плотности, то магнитное поле все вмораживается в среду и выносится ею. В этом случае изменение поля на волне такое же, как в МГД ударных волнах, ,S1P1 = B2P2. В другом предельном случае, который и рассматривается в настоящей модели, магнитное поле непрерывно на волне и при этом выносится его минимальная часть "B1Zp2. Действительно, т. к. в случае идеальной проводимости В/р = const, то:
B2 B1 AB B1 B1 B1
——L =— = —---L = ——(P2 -Pi). Таким образом,
Pl Pl Pl Pl Pl PlPl ?
AB = —(р2 — р!) > 0. Учет конечности электропроводности
Pl
приводит к диффузии магнитного поля, что также уменьшает степень его сжатия в центре.
• Изменение магнитного потока в центре монокристалла генерирует азимутальное электрическое поле, а движение проводящей среды в магнитном поле за фронтом тоже генерирует азимутальное поле, но другого знака. Возникающий при этом азимутальный ток при наличии основного магнитного поля создает тормозящую силу Лоренца в данной геометрии ~ VB2. Эта сила замедляет движение среды к центру и, тем самым, ослабляет интенсивность ударной волны. Так как температура и плотность среды падают, то это приведет к падению электропроводности и, тем самым, ослаблению процесса кумуляции магнитного поля.
Так, например, малость начальных значений параметра N не означает, что магнитные силы несущественны во время всего процесса. Действие магнитного поля становится существенным
136 5. Излучающая ударная волна: схождение до последнего микрона
на заключительных стадиях, когда его величина возрастает в десятки и сотни раз.
5.5.4.2. Сжатие магнитного поля в монокристалле при различных начальных условиях
Ниже представлены три различных типа процесса сжатия ионизующей ударной волной магнитного поля в монокристалле CsI, определяемого следующими значениями безразмерных параметров:
5 = 1,27
Po
Rem = 600.
Вариант 1 2 3
TV 0,86 - 10~4 0,86 • Ю-2 1,3 - 1(Г1
На начальной стадии (Rs > 0,1) развитие процесса происходит качественно одинаково. Образующаяся за фронтом жидкая фаза постепенно ускоряется, плотность, давление и температура в ней растут. Магнитное поле, вмораживаясь в среду, частично уносится из неразрушенной части монокристалла так, что магнитный поток в ней падает, хотя напряженность магнитного поля В растет (правая часть в соотношении (5.9) положительна, т. е. индуцированное движением среды электрическое поле больше, чем потери напряжения за счет протекающих токов). Параметр магнитного взаимодействия N мал, поле близко к начальному, а электрические токи малы и поэтому магнитное воздействие несущественно. С другой стороны, магнитное число Рейнольдса во всех случаях достаточно велико, так что диффузия магнитного поля слаба. Таким образом, начальная стадия близка к газодинамической.
По мере приближения волны к центру (Rs » 0,1) поле растет и профиль его становится более крутым в окрестности волны, что свидетельствует о протекании основной части тока в окрестности фронта, т. е. образовании токового слоя. Естественно, что тормозящая сила возрастает, но кинетической энергии вещества достаточно для продолжения ускорения среды вследствие ее схождения к центру. При этом ускоряется все более узкий слой
5.5. Расчеты проведены.
137
вещества вблизи фронта. Перепишем граничное условие на волне (5.9) в безразмерном виде:
dB2
dx Rs(x)
(5.16)
тдеВ = В/В0; RS=R'S/R0; u2=u2/up.
Так как в рассматриваемых вариантах Rem ~ 0,001 и w2, B2 растут, то до тех пор, пока первое слагаемое мало, приближенно
имеем:
dB2 _ Iu2B2 _^ ? „Jr5(T)* ^ers dx R8(x) 2~
Здесь и2 и R* — средние значения на рассматриваемом интервале. Таким образом, напряженность магнитного поля в центральной части и непосредственно за волной при (Rem|w2|Ar)_1«1 (Ar — ширина токового слоя) растет
экспоненциально и тем быстрее, чем ближе волна к центру.
Усиление магнитного поля и токов за волной приводит к возрастанию тормозящей силы. При этом параметр взаимодействия, посчитанный для токового слоя, образовавшегося за волной, в вариантах 2, 3 возрастает в 104-105 раз по отношению к определяющему значению N0. Это приводит к уравновешиванию процессов ускорения (усиления) волны за счет ее схождения к центру и торможения за счет сил Лоренца.
В результате скорость и термодинамические параметры непосредственно за фронтом начинают расти медленнее и при некотором значении R8 достигают максимума и начинают убывать. Это соответствует уменьшению скорости волны (ее интенсивности) и образованию за фронтом охлажденного слоя, движущегося с меньшими скоростями. В варианте 2 максимум достигается при меньшем R8, а, соответственно, значения величин в нем больше, что связано с меньшей величиной N9 т. е. меньшим действием тормозящей силы (см. табл. 5.2).
Предыдущая << 1 .. 32 33 34 35 36 37 < 38 > 39 40 41 42 43 44 .. 61 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.