Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 3 4 5 6 7 8 < 9 > 10 11 12 13 14 15 .. 309 >> Следующая


18

В рамках рассматриваемого (акустического) приближения (без учета прочности) полученный закон движения границы раздела и закон движения ПД и плотной среды справедливы как для ударных волн разрежения, так и для ударных волн в ПД. Поэтому уравнения (15.56)-(15.74),могут быть использованы для таких сред, как вода, грунт, металлы.

Согласно расчетам [15.5], закон одномерного движения границы раздела слоя ПД и сжимаемой плотной преграды, полученный численным интегрированием уравнения (15.65), можно аппроксимировать следующей степенной зависимостью:

3,0 2,5 2,0

1,5 1,0

0,5






Та

Pt


Be



Mo
Au


/
'Al
Cd






H2O


























0 1 2 3 4 5 6 1
f 8

PgCq-IO'1, кг/м^сек

Рис. 15.12. Зависимость величины ? от свойств преграды

(15.75)

где 0? = Uo/и = и/D^ щ — начальная скорость границы раздела, ? — некоторая константа, определяемая свойствами заряда и преграды, D — скорость детонации. Величина ? определяется приближенным соотношением

/3 = 1 + 0,02(??)

(15,76)

где Cq = (dp/dp) Q — скорость звука в материала преграды при р = Ро> До ~ начальная плотность материала преграды, [/5осЬ] ~~ в кг/сек ¦ м2. Величина ? для ряда материалов представлена на рис. 15.12 Зависимость позволяет получить аналитическое уравнение для определения давления на границе ПД-плотное тело с учетом сжимаемости последнего.

Поскольку ш S= (I/D)dx/dt, то (15.75) из следует

dx _ / OJp \ Ut

Интегрируя это уравнение, можно получить

1И"о+(1-ыоК^)

At

(15.77)

Dt

(15.78)

откуда

w = wo (ы0 + (1 - МоКщ)1-^

(15.79)

,Г'*В области отраженной волны в ПД, согласно (15.61), справедливо уравнение Щ$ = в+с. Подставим в это уравнение x/t и и = соD из уравнений (15.78) и (15.79), в* результате получим

с D

1 -ы0

& (1 - т (1 - (V-Dt)^-1) )ш~г)'

(15.80)

16

15. Метание тел продуктами детонации

Уравнение (15.80) определяет закон изменения скорости звука в продуктах детонации, контактирующих с поверхностью преграды. Учитывая, что р/р я = (с/сн)2, и сн — 3D/4. можно записать теперь формулу, определяющую зависимость давления на контактной поверхности рх от времени:

(1-Wo)3 (15.81)

рн 27 \DtJ> (i-U0(i-(i/Dty-i)f?/i?-ir

Если считать преграду абсолютно несжимаемой (cjo = 0), то уравнение (15.81) полностью совпадает с уравнением (15.53). Для сжимаемой преграды (а/о > 0) в момент выхода фронта детонационной волны на поверхность преграды (?q = l/D) имеем:

с

Po = ^Ph(I-Wo)3- (15,82)

Величину Uq удобно определять графоаналитическим решением уравнения (15.82) с помощью (р-и)-диаграммы вещества преграды. Расчеты по этой формуле дают результаты, близкие к полученным в гл. IL

Величина импульса на преграде для любого момента времени t > l/D ойрЩщ-ляется интегралом

~1РИ" W (i-^i-(1/Dt)^r"*-»- ішщ

І 2 З 4 1 2 4 6 8 10

а б

Рис 15.13. Зависимость давления (а) и импульса (б) взрыва от времени с учетом сжимаемости разных преград: 1 — жесткая преграда, 2 — медь, 3 — алюминий, 4 — вода

Расчеты показывают, что для любых реальных преград ? > 1. В силу этого спад давления продуктов детонации на контактной поверхности должен происходить медленнее, чем это следует из уравнения (15.53). На. рис. 15.13а представлены кривые p(t)t рассчитанные по формуле (15.81) для нескольких комбинаций «BB-преграда» с учетом значений шо и ?, найденных из соотношений (15.65) и (15.75) по методу наименьших квадратов. Сопоставляя эти кривые, можно заключить, что удельный импульс взрыва должен в меньшей степени зависеть от сжимаемости преграды, чем начальное давление ро-

15. L Импульс взрыва при отражении ДВ от стенки

На рис. 15.136 представлены расчетные значения импульсов взрыва на сжимаемые преграды из Cu, Al и воды по формуле (15.83). Из этого рисунка видно, что для металлов величина импульса слабо зависит от их сжимаемости. Для воды же величина импульса существенно зависит от ее сжимаемости. Опытные данные подтверждают, что импульс взрыва слабо зависит от механических свойств твердой преграды (грунт, бетон, сталь), максимальное же давление на преграде существенно зависит от свойств преграды (см. гл. 11).

Из выражения (15.55) следует, что удельный импульс, обусловливающий (в первом приближении) местное, бризантное действие взрыва, зависит не только от скорости детонации и плотности BB, но и от веса и геометрических параметров заряда.

Из (15.55) следует, что при прочих равных условиях, импульс должен линейно расти с увеличением скорости детонации. Отсюда следует, что импульс заряда данного BB может быть заметно увеличен за счет увеличения плотности заряда; поскольку D — Ap^9 то, следовательно, должна выполняться следующая зависимость:

j =

(15.84)

Уравнение (15.55) предполагает линейную зависимость между импульсом и длиной заряда, что в действительности не наблюдается. Объясняется это тем, что на практике не представляется возможным реализовать строго одномерное движение продуктов детонации и полностью исключить боковой их разлет даже при заключении заряда в достаточно прочную оболочку.
Предыдущая << 1 .. 3 4 5 6 7 8 < 9 > 10 11 12 13 14 15 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.