Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 2 3 4 5 6 7 < 8 > 9 10 11 12 13 14 .. 309 >> Следующая


Как видно из рис. 15.11, давление у стенки падает чрезвычайно резко. Из этого следует, что импульс, обусловливающий местное действие взрыва (изображен на графике заштрихованной площадью), передается преграде в основном за весьма

короткий

времени г ад 2J/J0, равный времени пробега волны разре-

жения по заряду. В случае D = 8000 м/сек и I = 20 см, т = 5 * 10~5 с. За это время давление падает до значения pr = (8/27)р#, которое все же еще достаточно велико и обычно превосходит предел упругих деформаций соответствующих материалов.

При подобных расчетах следует учитывать истинное максимальное давление, которое возникает на границе раздела сред при отражении и существенно зависит от соотношения между плотностью и сжимаемостью продуктов детонации и самой среды. Me* тоды теоретического вычисления этих давлений подробно рассмотрены в гл. IL

Рассмотрим влияние движения границы раздела ПД и плотной сжимаемой среды на закон изменения давления и импульса на границе плотной среды.

Закон движения границы ПД и плотной среды можно рассматривать приближенно, считая, что движения отраженной волны в ПД и ударной волны в плотной среде являются изоэнтропийными. В этом случае движение ПД в отраженной волне определится общими решениями для k = 3 (см. п. 3.5);

О 1 2 3 4 IiDt

Рис, 15.11. Падение давления, действующего на стенку, прн отражении детонационной волны

х = (u + c)t + Fx(u -f с), х = (и — c)t -j- F%(u - с).

а волна в плотной среде - особым решением1^.

2

в =-г(с - со), X = (й 4- c)t + f(u),

71 — 1

(15.56)

(15.57)

Если ударная волна слабая и ее движение можно рассматривать с помощью акустической теория (см. п. 4.4).

15. L Импульс взрыва при отражении ДВ от стенки

13

где Со — скорость звука в иевозмущеииой плотной среде. Изоэнтропийную связь между давлением и плотностью возьмем для ПД в виде

Il

P=-Ap3 = Bc3. (15.58)

Для плотной среда

поскольку с2 = dp I dp ™ /Г*"1. Численные коэффициенты Лип для разных плотных сред приведены в гл. 19.. Движение границы раздела ПД и плотной среды дождо определить без полного решения задачи о движении волн в ПД и плотной среде. Для этого достаточно определить функцию Fi(u + с) в уравнении (lf>.56). Эта отраженная волна сопрягается с падающей простой волной (Ї5.11):

; ё А а: = (її + c)t, u-c= -D/2. (15.60)

J Поскольку на границе падающей и отраженной волн величина и -+¦ с является непрерывной, то F1(U+с) = 0. Тогда решение (15.56) в области отраженной волны примет вид

+ с% х = (и - c)t + F2(u - с). (15.61)

На границе раздела ПД и плотной среды, вследствие закона равенства действия И противодействия и условия ^еразрьгэирстц среды? давление и скорость равны соответственно

dx

P = P, — = и = й. (15.62)

Используя уравнения (15.58), (15.59) н первое уравнение (15.62), получим

- ¦.^ Bc* = AUiiy •-i U1:. .T - ; — (15.63)

c0/

і

Поскольку, согласно уравнениям (15.57) и (15І61), на границе раздела ПД и плотной среды

то, подставляя эти уравнения в (15.63), получим дифференциальный закон движения границы раздела ПД и плотной среды:

" Ч!-|)3-((-^1Г"-')- ™

Это уравнение необходимо интегрировать численно. Начальными условиями явля-іетей ?= l/D, x = L Отсюда в момент отражения детонационной волны от плотной преграды

-=± D = uq,+Со. я , . , . (15.66)

14

15, Метание тел продуктами детонации

Это соотношение позволяет определить начальную скорость границы раздела ПД и плотной среды Uo из уравнения (15.65):

(f п-1 Ч2^"-1) \ B(D - u0)3 =11(1 + ~2^оJ - 1J • (15.67)

Начальное давление на границе ПД и плотной среды определяется формулой

с ,Лдаря(ё) =т{^^)1 (15'68)

где рн = Pp-D2/4, с# = 3-D/4. Поскольку закон движения границы раздела ПД й плотной среды определяется интегрированием уравнения (15.65)

0 х* = x(U) t и = «(**), (15.69)

то, следовательно, на границе раздела в ПД можно определить t* = <р(и — с) и а:* = ip(и — с); это позволяет определить ^(1u — с) в уравнении (15.61)

F2(^ - с) = х* - (и - с)**. (15.70)

Это определяет закон движения ПД в отраженной волне с помощью уравнений (15.61) и (15.70).

Для определения /(о) в уравнениях (15.57) опять используем известный закон движения границы раздела (15.69), что позволяет найти t\ = ti(u) и хг = xi(?); отсюда

/***г-(а + фі. (15.71)

Это определяет закон движения плотной среды.

Найдем закон движения фронта ударной волны в плотной среде в акустическом приближении (см. п. 4.4):

dX 1

^w = ^ = ^* + 5 + *0 + *5i 2 (15.72)

где щ} Cq — известные массовая скорость и скорость звука перед фронтом волны, X — координата фронта ударной волны в плотной среде. Используя уравнения (15.57) и (15.71), получим

VL^pI=U + C. (15.73)

Для фронта волны . г *

- Ад- ^ - 5 (ТПГ + + , (15.74)

Интегрируя это уравнение при начальных условиях при t = l/D, х = ?, получим закон движения фронта ударной волны X = X(t).

15. і. Импульс взрыва при отражении ДВ от стенки
Предыдущая << 1 .. 2 3 4 5 6 7 < 8 > 9 10 11 12 13 14 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.