Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 2 3 4 5 < 6 > 7 8 9 10 11 12 .. 309 >> Следующая

интегрируя которое, найдем

и - x/Ifer-^—p^"1^2 = и - с-~- = const, (15.31)

К л. К ~~ і

Константа в (15.31) находится из граничных условий (15.27):

1 2 В

„ _ е—- »№ _ Cff-_ = __. (15.32)

Исключая отсюда с с помощью (15.24) t получим

Для скорости звука из (15.24), получаем решение

fe-lo D

С помощью (15.28) и (15.29) нетрудно получить распределение давления и плотности в детонационной волне. Как видно из (15.33) и (15.34), распределение скорости звука и массовой скорости частиц в плоской детонационной волне линейно, причем при ? = D/r скорость частиц обращается в нуль. При этом с = D/2. Для того чтобы выполнялось второе граничное условие (15.26), необходимо, чтобы в области 0 ^ ? < D/2 неизвестные ия с имели постоянные значения

и = const = 0, с = const = D/2» (15,35)

которые также удовлетворяют уравнению (15.25).

В случае цилиндрической или сферической детонационной волны, а также для более сложного уравнения состояния продуктов взрыва системы (15.22) не имеют аналитического решения.

Из уравнений (15.22) следует, что для любого уравнения состояния во фронте волны при ? = и Ч- с = D решение имеет особенность, du/d? и dp/d? обращаются в бесконечность. Значит, за фронтом цилиндрической и сферической детонационных волн параметры падают быстрее, чем в плоском случае. При w = 0, du/d? = 0, за исключением двух подлежащих исследованию случаев, ? = 0 и ? = с. Анализ решения показывает, что в интервале 0 ^ ? ^ с везде и = 0, с = const. На границе области покоя, т.е. в точке ? = с, du/d? = 0, d?u/d?2 = со.

На рис. 15.4-15.7 представлены распределения скорости, плотности и давления В плоской, цилиндрической и сферической волнах, приведенные к значениям в детонационной волне, в зависимости от безразмерной пространственной координаты для составаТГ36/64 (р0 = 1,717 г/см3, р# = 29,5ГПа, иИ = 2153 м/сек, р# = 2,35157г/см3) с помощью численного интегрирования системы1) [15.3]. В решении

Для удобства сравнения разных вариантов расчеты проводились для детонационных воли с одними и теми же параметрами рн, Рну иН*

8 15, Метание ущл продуктами детонации

Рис. 15.4. Распределение р — р/рні P = р/рні Рис» 15.5. Распределение р = р/рн*

й = u/D от ї = ж/Di за фронтом плоской де- р = viVh, й — u/D от ж =

тоиационной волны Для состава ТГ36/64: 1 — для за фронтом цилиндрической детона-

изоэнтропы (15.36), 2 — для изоэнтропы (15.37), 3 — ционной волны для состава ТГ36/64.

для изоэнтропы (15.38). , Обозначения — как на рис. 15.4

использовалось три уже отшсанные (см. п. 5.5) изоэнтропы разгрузки продуктов взрыва;

.¦ Р-4»ф{-^}-^{-^}-С;(І.Г: (15.3Є)

a PrWfP+Gfr+X\ (15.37)

где р = р/рн, P - pfPff,W = 0,94435,0 = 0^055667, n = 3,2752,7 = 0,34, и простейшая изоэнтропа с постоянным k = 3:

р = Ap3, (15.38)

Параметры во фронте детонационной волны имеют одну и ту же величину для всех трех случаев симметрии, однако с увеличением порядка симметрии увеличиваются скорости их падения за фронтом волны, а также уменьшаются размеры1 и параметры области покоя. Как следует из рис. 15.4г-15.7, все три изоэнтропы разгрузки дают близкие результаты, поэтому Для расчета параметров ПД без рай лёта с достаточной для практики точностью можно использовать простейшук> изшнтропу (15.38). 5

''ДлМ^бі^иси возможности использования различных4 уравнений- состШния Для решения более сло^сньоїл задачдетонации ралс1яс^им§ада*$у о раМёте плоского детонирующегозаряда.M йуЙта^ cfepb?, в kcrtojtoU 'снизошла Де^наіЗія. 'Для решения этсйээда^ (І5.Й5),' из которого

следует, что в волне выполняется сОо-гношениё 1^r

,. - tfU^H^O, ' Л • . і " (15.39)

интегрируя1 IuQMpOjSt буйбм имеясь

) dp == congt. ц .(15.40)

15'.1. Импульс взрыва при отраженщ ДВ от стенки

9

0,75

0,25

P

и

0

0,25 0,5 0,75 I1O х

Рис. 15.6. Распределение р,р,й от S за фронтом сферической детонационной водны для состава ТГ36/64. Обозначения — как на рис. 15.4

Рис. 15.7. Разлет ПД в пустоту за фронтом плоской детонационной волны для ТГЗб/64. Обозначения — как на рис. 15.4

Для изоэнтропы разгрузки в форме (15.28), как уже было показано, интеграл в (15.40) можно вычислить и получить решение задачи в виде формул (15.33) и (15.34), На границе разлетающегося газа должно выполняться условие с = 0» в этом случае для координаты ? из (15.34) получаем

/? = -

D

Jb-I'

(15.41)

а для скорости разлета газа в пустоту из (15.33)

D

Umax —

*- 1

(15.42)

Для случаев, когда изоэнтропы разгрузки продуктов взрыва используются в виде (15.36) и (15.37), интеграл в (15.40) необходимо вычислять численно.

На рис 15.7 представлено распределение давления, плотности и скорости частиц в разлетающемся газе, приведенные к значениям на детонационной волне, в зависимости от безразмерной координаты для трех изоэнтроп разгрузки продуктов детонации (15.36)-(15.38).

Как видно, в области высоких давлений все три уравнения дают близкие результаты, однако при малых давленнях простейшая изоэнтропа (15.38) дает большие ошибки, особенно в значении максимальной скорости разлета газа в пустоту. Изоэнтропа, полученная из упрощенного уравнения состояния, дает результаты, совпадающие с решением для изоэнтропы (15.36).
Предыдущая << 1 .. 2 3 4 5 < 6 > 7 8 9 10 11 12 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.