Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 53 54 55 56 57 58 < 59 > 60 61 62 63 64 65 .. 309 >> Следующая

Мм



53-ОФ-540
0,17
0,28
0,55

З-ОФ-25
0,19
0,42
0,39

где К = 70; а, яр — коэффициент наполнения Таблица 16.26. Фракционный со-и относительное сужения материала оболочки став осколочных масс

в момент разрыва (оба в долях единицы и в процентах); do — калибр, дм; D — скорость детонации заряда BB, км/с (для THT и A-IX-20 принято соответственно 6,7 и 8,1км/с). Значение яр принято равным 0,3 для обоих типов снарядов. Расчетные значения No1h составляют соответственно 3267 и 5341, т.е. расхождение с экспериментом не превышает 6%.

Анализ гистограмм в форме «масса по массе» (рис. 16.52 а, б) позволяющий наиболее отчетливо выявить характер спектра, показал, что оба распределения существенно отклоняются от унимодального распределения Вейбулла.

Проверка на согласие вейбудловской и гиперэкспоненциальной моделей дала отрицательный результат.

Таблица 16.27

Результаты подбора параметров распределения при фиксированных значениях

a, /U

Снаряд
TUa1 г
ть, г
л2
X
R

ЛГЭКСП.
^0,5
КГ"
(т) г

N(b)
jv0,6



53-ОФ-540
14,0
0,24
12,71
1,53
3490
3453
1,011
4,56
1895
1594

З-ОФ-25
8,0
0,19
14,57
2,02
5264
5234
1,006
2,74
2979
2285

Результаты подбора параметров гипервейбулловского распределения представлены в табл. 16.27, 16.28. В табл. 16.27 представлены результаты подбора параметров та и шь при фиксированных значениях а = 0,8, в = 0,4, f = 0,25. В обоих случаях подобранные аппроксимации удовлетворяют критерию Романовского R ^ 3. Поведение параметров распределения правильно отражает усиление дробления при переходе от снаряжения THT к A-IX-20. В табл. 16.28 представлены результаты аппроксимации при свободной вариации всех пяти параметров.

Таблица 16.28

Результаты подбора параметров распределения при вариации всех параметров

Снаряд
а
?
тпа, г


а2
R
NSjT'

(т), г



ЩТ'

53ОФ540
0,7
O7A
11,4
0,15
0,25
1,83
1,38
3464
1,003
3,98
2080
1383

З-ОФ-25
0,9
0,3
9,8
0Д1
од
1,43
1,49
5238
1,001
1,94
1748
3489

Для снаряда З-ОФ-25 на рис. 16.53 построены линии уровня х2 — const на плоскости тпа — ть . Для этого же снаряда на рис. 16.54 изображены графики подобранных плотностей распределения и(гп) в форме «масса по массе» отдельно для обоих частей спектра и их композиция.

Статистическая обработка экспериментальных спектров цилиндров показала, что большую часть их удается описать с помощью гиперэкспоненциального рас-

140

16. Осколочное действие взрывных систем

Рис. 16.53. Линии уровня х = const на Рис. 16.54. Графики подобранных плотио-

плоскости характеристических масс ma—т& стей распределения и(т) для обеих частей

(З-ОФ-25) спектра и их композиция (З-ОФ-25)

пределения, представляющего частный случай гипервейбулловского распределения при а = ? = 1.

W-i-«-p{-(^.(i-e-p{-(^)}.

т=w ехр {- (і) };+ а - о е*р {- (г.)},

(m) = ?то« 4- (1 - І)ть,

"""(M-SW-M-S})-

Дифференциальный закон распределения «масса по массе» в этом случае представляет композицию гамма-распределений

• w - W- («і.р {- (і) }+(. - о і «р {- (і) }).

Числа осколков типа Л и 5 и их относительные массы определяются соотношением:

Na0 = tN0, Nb0 = (I-^N0, Ha = Щ, ?b = mb{} 7 0, а относительные массы фракций — соотношениями:

-нМЧ^М-Йг)})+ '

' ^МЧ1+^M-&)}))¦ ' '

16.4' Статистическое распределение осколков

141

Распределение Нукиямы-Танасава [16.63]

Распределение является трехпараметрическим, что позволяет описывать весьма разнообразные распределения. Использование этого распределения для описания осколочных спектров предложено в [16.64]. Плотность распределения имеет вид:

/(ra) = raor(kl) (S)"e4>HS) }-

этот закон включает в себя как частные случаи экспоненциальное распределение (при ш = 0, п = 1), распределение Вейбулла (при ш — n,j-1) и гамма распределение (При 71 = 1). ......

Математическое ожидание массы: - ^

мода распределения:

V ш = trio

Распределение Паретпо

Значительный интерес в методическом плане представляют статистические модели, позволяющие получить все четыре распределения (/(ттг), F(m), tt(m), U(m)) в виде конечных формул. Наиболее простую форму имеет двухпараметрическое распределение Парето, используемое для описания распределения случайных величин, заданных на интервале m € [ттг*, со). Числовое распределение описывается зависимостями

/(»,-J-(A)"1.

ч ш / m* V 771 /

Медиана распределения: тме = 2(ш*/р).

Математическое ожидание: (га) =---т*. • ¦ 6 11 ¦

P-I

Число осколков в интервале шх-тсх^

Число осколков с массой, большей ms (ms > ттг*) Массовое распределение описывается соотношением:

(т) = 1 - ( —J , и (ттг = —— (—)

V 771 / 771+ \ TU /

Масса осколков в интервале масс тщ-тпг (

142_ 16. Осколочное действие взрывных систем_

? \ 1 + 7 4

где

2 (1 -1/2) ро Я2 ^ S0D

—--, о =--, 0=7--;
Предыдущая << 1 .. 53 54 55 56 57 58 < 59 > 60 61 62 63 64 65 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.