Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 51 52 53 54 55 56 < 57 > 58 59 60 61 62 63 .. 309 >> Следующая


F(m)= //(m)iim^l"e^^-f^j V. (16.63)

Распределение (10.62, 16:63) является )щ^хтр^§Ш^Шф^тл распределением Вейбулла, заданным на полуосйг m Є [O, бо).' Величина Tn0 представляет характеристическую массу распределения, величина Л — пбказатель качества дробления (при увеличении А спектр становится более однородным). В зарубежной литературе закон Вейбулла при А = 0,5 называют законом Мотта. При А > 1 распределение является унимодальным и имеет моду 77Iq(I — 1/А)1//л, при A = I превращается в экспоненциальное распределение, при А < 1 имеет асимптотой ось ординат. Возможность использования закона Вейбулла для описания принципиально различных типов дробления является его очевидным преимуществом. Медиана распределения определяется как:

Ме = т0(1п2)1/Л, Математическое ожидание массы осколка:

oo

(т) = J mf(m) dm = mo Г ^l ^ J^J ї

где Г(х) — гамма-функция.

Число осколков в интервале масс mi-m^i

¦Nmi-m2 = Nq ^ехр -

Число осколков с массой, большей т9 Теоретическая константа Nq

Mq Mq

( Ш2\ \т0]

N0 =

{т) т0Г (1 + 1/Л)'

16,4' Статистическое распределение осколков

W

где Mo — масса корпуса.

Значение TUq, при котором имеет значение максимум ns, и число n™ax деляется соотношениями:

опре-

ло

Mr

me (Ле)1/лГ(1 + 1/Л)' Дифференциальный закон распределения «масса по массе» имеет вид

шоГ (1 + 1/Л)

(—

\гпо

) -»-и/

и при любом значении Л проходит через начало координат. Относительная масса осколков фракции гаї-га 2 определяется как:

?mi-mz = J u(.m) dm*

В случае произвольного значения Л это выражение не может быть получено в квадратурах. При Л = z~l, где z — целое положительное число, выражение (16.64) можно получить в виде конечных формул. Например, при Л = 0,5 (распределение Мотта) получаем

гаї 2 VW>

Показатель г/, следовательно, и показатель Л, зависят от свойств металла и BB, в первую очередь от содержания углерода в стали. Для каждого класса сталей (низкоуглеродистые С<0,3%, среднеуглеродистые 0,3<С<0,7%, высокоуглеродистые С>0,7%) диапазон изменения величины и довольно широк (имеет место перекрытие диапазонов), тем не менее по средним значениям тенденция прослеживается достаточно четко: с возрастанием содержания углерода показатель г/ уменьшается. Таким образом, для низкоуглеродистых пластичных сталей наблюдается сильная корреляционная зависимость средней длины осколка от площади его поперечного сечения (и > 1), что способствует образованию большого числа удлиненных осколков, то есть ухудшению качества осколочного спектра. Для высокоуглеродистых, крем-Таблица 16.22 Средние значения показателей і/иА для различных классов сталей

ниСтых и марганцевокремнистых сталей зависимость L = f(B) является относительно слабой (и < 1). Образование удлиненных осколков («сабель») затруднено вследствие большой хрупкости сталей, что приводит к повышению качества спектра. Среднеуглеродистые стали с линейной зависимостью L = AB (v = 1) занимают промежуточное положение.

сталь
Диапазон и
V
A

Низкоуглеродистая
1,0 ... 2,0
1,5
0,4

Среднеуглеродистая
0,5 ... 1,5
1>0
0,5

Высокоуглеродаетая
0,4 .., 1,0
0,7
0,6

136

16. Осколочное действие взрывных систем

Значение показателей и и Л для различных классов сталей представлены в табл. 16.22.

Распределение Вейбулла может применяться для описания как общих спектров, так и спектров в угловых зонах. В табл, 16.23 приводятся результаты статистической обработки эксперимента с угловым улавливанием осколков конического цилиндра (табл. 16.21).

Таблица 16.23

Параметры распределения Вейбулла в угловых зонах и общего распределения

осколков


зоны
Л
то, г
<т>, г
N0
X2
R

Спектры по угловым зонам
87-90°
0,2
0,01
0,67
626
10,36
6,62

90-93°
ОД
0,75
2,49
167
2,24
0,12

93-96°
0,5
1,65
3,3
126
0,54
1,01

96-99°
oj
2,44
3,09
134
2,78
0,70

Общий спектр
oj
0,87
IA
378
6,42
0,45

Как видно из таблипы, закон Вейбулла с высокой точностью описывает все угловые спектры (іфоме спектра первой угловой зоны) и^общий спектр. При этом значения параметров распределения Л и то во всех угловых зонах различны, что подтверждает высказанное выше положение о невозможности использования в расчетах формулы пропорционального пересчета (16.61). Увеличение по меридиональному углу разлета характеристической массы то очевидным образом объясняется увеличением толщины стенки по направлению ко дну оболочки. Стабильное увеличение по углу разлета показателя качества дробления Л, т.е. увеличение однородности спектра, физически менее очевидно и, с одной стороны, может быть объяснено менее стабильными условиями взрывного нагружения верхней части оболочки вследствие быстрой осевой разгрузки ПД и резкого изменения угла падения детонационного фронта, а с другой — интенсивным разрушающим действием волны разрежения, распространяющейся от нижнего торца оболочки.

І^ипервейбуллоеское распределение

Закон Вейбулла неприемлем при описании осколочных спектров с двумя выраженными модами плотности и{т), отвечающими морфологическим совокупностям осколков. А и В.
Предыдущая << 1 .. 51 52 53 54 55 56 < 57 > 58 59 60 61 62 63 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.