Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 49 50 51 52 53 54 < 55 > 56 57 58 59 60 61 .. 309 >> Следующая


где N[J1 < (р, M < т) — число осколков, разлетающихся в конусе с углом 2tp при вершине и имеющих массу, меньшую го, Лго — полное число осколков с массой, большей нуля (теоретическая константа).

Число осколков в интервале масс т\-т2-> движущихся в угловой зоне <рг~^% определяется как

7Г OO

1CT-Z = J J / го) dm Ар.

oo

Согласно теореме умножения плотностей двумерная плотность /(9?, го) может быть представлена в одной из следующих форм: :

f(<p,m) = Д(?>)/2(го I ?>), f(m) = h(m)f4(<p | го),

где f\(tp)) h(m)t /2(^1^)» /4(^) m) — соответственно безусловные и условные плотности распределения.

В частном случае, когда случайные величины ц> и го являются независимыми, теорема умножения плотностей принимает вид:

1 /(?>>пО = ЛМ/з(т).

Использование этого соотношения эквивалентно использованию соотношения (16.61). Как мы видели ранее (табл. 16.21), величины <р и го являются зависимыми.

Проверка полученных пространственно-массовых плотностей распределения: го) и годографа скоростей vo(<p) производится по выполнению балансов осевой компоненты импульса ц энергии. При этом должны выполняться условия:

І І і

MjVQj cos tpj + Іцц s= О,

X) + ^лд + #пд = CQv,

где С — масса заряда BB, Qy — удельная теплота взрыва, /пд — осевая компонента импульса продуктов детонации, Еид и 1Уцд — соответственно внутренняя и кинетическая энергия продуктов детонации.

При известной пространственно-массовой плотности распределения f(<p,m) распределение /(го) по массе определяется как: ,,, m it

TT

/(го) = J f{tptm) d<p.

130

16. Осколочное действие в$рщны$ сцсщем

Это распределение, по существу, представляет вторичный продукт, который не может быть без дополнительных допущений использован в расчетах эффективности, но, учитывая, что экспериментальные распределения /(га) (осколочные спектры) дают важную информацию о физике осколкообразования и морфологии осколков, позволяют проводить качественное сравнения и прогноз дробимости при различных комбинациях металл-ВВ-геометрия, распределение f(m) по-прежнему сохраняет определенную роль в теории осколочных полей поражения.

2« Общие соотношения осколочной статистики. Масса осколка является случайной положительной величиной, в общем случае заданной на интервале т € [ram,-n, гатаг]. Используются законы распределения со следующими областями задания [16.56]:

1) полуось т Є [0, со) (распределения Вейбулла, Нукияма-Танасава, гипервей-булловское и др.);

2) луч 7п Є [m«, оо) (распределение Парето);

3) отрезок т є [0,mmax] (бета-распределение). Функция распределения случайной величины вводится в виде

л N(M <т) F(m)= N0 '

где N(M < т) — число осколков, имеющих массу, меньшую m, No — полное число осколков.

Функция распределения имеет следующие общие свойства:

1) функция распределения — неубывающая функция своего аргумента, т.е. при ТП2 > mi, F(TYIz) > F(mi)i

2) на левой границе области распределения тШ1П функция распределения равна нулю;

3) на правой границе области определения тптах (в частном случае на плюс бесконечности) функция распределения равна единице.

Медианой распределения т называется такое значение т = тме, для которого: F(mMe) = 1/2.

Число осколков в данном интервале ттц-т^:

Nmi-m2 = N0 (F (т2) - F(TU1)).

Плотность распределения определяется соотношением

f( , _ dF(m) ^_ 1 dN(M < т) dm = N0 dm

В отличие от функции распределения, которая является безразмерной, плотность распределения имеет размерность 1/г. Бе основные свойства:

1) плотность распределения есть неотрицательная функция, т.е. f(m) > 0;

164-. Статистическое распределение осколков

131

2) интеграл от плотности распределения в пределах от левой до правой границы области распределения равен единице

f(m) dm = 1,

т.е. площадь под кривой f(m) равна единице.

Модой величины т называется то ее значение т, при котором плотность вероятности f(m) максимальна. Если кривая плотности распределения имеет одну моду, распределение называется унимодальным, при наличии нескольких мод — полимодальным (в частности, при наличии двух — бимодальным). В частных случаях мода может совпадать с границей области определения. Число осколков в интервале масс mi-mg '"'

Nmi —гп2 ^

Ш2

N0 (F(ro2) - F(Tn1)) = N0 j f(m) dm.

mi

Число осколков с массой, большей т9

N9 = N0(I-F(Tn9)) = N0 J f(m)dm.

mm

Математическое ожидание массы осколка:

(т) — j mf(m) dm.

tom in

Полное число осколков TVq определяется как:

Mo ~ {щ}3

где Mo — масса оболочки.

р Используя выражение f(m) t= (1/Nq) (dN (M < т) /dm) и соотношение dN (M < т) = dM (M < т) /т, получаем:

TYl та X Wlmaa

і \ [ 1 1 dM(M<m) J 1 Г ...... . Ма

Подбор аналитической модели распределения к данному экспериментальному спектру, полученному при подрыве в камере с улавливающей средой, обычно проводится по условию минимума критерия Пирсона х2. Эмпирическое значение 4?- вычисляется по формуле:

Предыдущая << 1 .. 49 50 51 52 53 54 < 55 > 56 57 58 59 60 61 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.