Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 48 49 50 51 52 53 < 54 > 55 56 57 58 59 60 .. 309 >> Следующая


т Щ = = M0BXn*-1 ехр {-Sn*}.

an

Параметры распределения В, X для каждого конкретного осколочного боеприпа-са находятся в результате статистической обработки эксперимента. Физический смысл этих параметров не вполне ясен. Соотношения, определяющие их зависимость от свойств металла и BB, в [16.55] отсутствуют.

Основным методическим преимуществом представления осколочных спектров в форме Хельда по сравнению с распределением Мотта является исключение параметра Nq (число осколков с массой, большей нуля), представляющего абстрактную величину, не поддающуюся экспериментальному определению. Недостатком метода является отход от общепринятого аппарата статистических функций распределения с аргументом в виде случайной массы осколка, что исключает возможность определения моментов распределения (математического ожидания массы осколка, дисперсии и т.д.) и возможность перехода к распределениям более высокого порядка.

16.4. Статистическое распределение осколков

І. Пространственно-массовые распределения осколков. Как уже указывалось выше (п. 15.5. ), основной целью эксперимента или расчета процесса взрыва осесимметричных оболочек является получение распределений осколков по массе и по меридиональному утлу разлета <р Є [0? 7г], а также получение распределения скоростей разлета по углу tp (годографа скоростей).

Пространственно-массовое распределение осколков экспериментально определяется с помощью стенда углового улавливания (Патент № 2131583 РФ). Результаты эксперимента позволяют построить двумерную матрицу Nij, где JVJy — число осколков г-ой массовой группы в j-той угловой зоне. Ширина угловой зоны А(р обычно принимается в пределах 2...5°. Пример экспериментальной матрицы Nij, полученной при подрыве опытного образца (открытый цилиндр с конической внешней поверхностью, Lq = 100 мм, da = 25 мм, наружные диаметры на торцах 32 и 40 мм, ст. C-60/A-IX-20) представлен в табл. 16.21 (представлены данные только для 4-х угловых зон, расположенных около экваториальной плоскости). Отбор осколков производился, начиная с массы 0,25 г. В таблице представлены

также общее Количество осколков Nj0*2^ в угловых зонах, общие количества

осколков 0,25^ в массовых группах и суммарные массы осколков м/0,25' в этих группах. Приведены средние данные по двум подрывам без промежуточной разборки улавливателя при угле экваториального сектора 60°, что приводит к числам осколков , кратным трем.

128

16. Осколочное действие взрывных систем

Таблица 16.21

Пространственно-массовое распределение осколков (Лф25)


массовые группы» Am, г
Дг(0,25) 3

0,25-0,5
0,5-1
1-2
2-3
3-4
4-5
5-6
6-7

угловые зоны
87-90°
24
21
6





51

90-93°
15
18
12
9
3



57

93-96°
15
12
18
12
9
6
6
3
81

96-99°
12
12
15
9
6
3


57


N(0.m)
66
63
51
30
18
9
6
3
246

М<°'25),г
24,75
47,25
76,5
75,1
62*9
40,4
ззд
19,5 ;


Как видно из таблицы, распределения по массе в угловых зонах для оболочки с переменной по длине толщиной стенки существенно отличаются друг от друга.

К сожалению, метод прямого определения двумерной матрицы TV31-J с помощью углового улавливания осколков 5ак и не был'внедрен в практику отечественных полигонных испытаний. Фактически согласно ГОСТ он заменяется двумя отдельными испытаниями — подрывом снаряда в мишенной обстановке с целью определения величины N8J и подрывом в бронекамере с улавливающей средой с целью получения величины N3{. Определение величины N3Ij при этом обычно производится с помощью соотношения;

(16.61)

основанного на весьма грубом допущении о подобии распределения по массе во всех угловых зонах. Отметим, что общее число осколков N8, определенные

щитовыми испытаниями (N3^ — 4EN9J) и камерными испытаниями (N3^ = ЕЛГв»),

часто значительно отличаются друг от друга (N9^ > N^\ N^/N^ = 1,2... 2).

Причины этого явления до настоящего времени не выяснены. Одно из возможных объяснений связано с явлением вторичного разрушения осколков («доломом») при ударе об улавливающую среду. Более вероятно^ что расхождение является следствием систематической погрешности при пересчете площадей пробоин в щите на массы осколков.

Восстановление массы осколка т по площади пробоины S производится с помощью соотношения:

где то — плотность металла, Ф — средний параметр формы осколков. Учитывая;, что измерение S производится весьма приближенно (как правило, по двум размерам пробоины), а величина Ф даже в пределах одной массовой группы имеет значительный статистический разброс, ошибка при восстановлении массы может достигать 30-40%. Аналитическое выражение плотности двумерного распределения f((f,m) (tp Є [0,7г], т Є [0, оо)) строится как аппроксимация дискретной плотности:

1 -•JV1

N8 AmAtp'

16.4- Статистическое распределение осколков

129

Очевидно:

эдр Щірі Тії) ~ совместная функция распределения двух случайных величин {Mу F)

Ffa го) = P(JF < V, M < го) = —і-?-
Предыдущая << 1 .. 48 49 50 51 52 53 < 54 > 55 56 57 58 59 60 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.