Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 47 48 49 50 51 52 < 53 > 54 55 56 57 58 59 .. 309 >> Следующая


В большинстве зарубежных источников указывается, что модель Мотта обеспечивает вполне удовлетворительное согласие с экспериментом. Предложен ряд зависимостей (например, в [16,50]) для определения характеристической массы ? как функции размеров оболочки и характеристик ЙВ и металла, задаваемых параметром В:

/^«2И8'в(х*|) ' (Мотт)

; ^/2=Ш05/Ч/3(ї + |) : (Мотт)

* В I —1—-—-— I у¦I + — , (Джерни-Сармусакис)

1 6.3. Дробление оболочек

125

Для геометрически подобных оболочек при соответствующих преобразованиях соответственно получим;

Таким образом, обе зависимости Мотта предсказывают наличие масштабного эффекта (МЭ) при дроблении, согласно формуле Джерни-Сармусакиса МЭ отсутствует.

В некоторых исследованиях делаются попытки построения зависимости характеристической массы fi и параметра Nq от характеристик линейной механики разрушения. В работе [16.50] при обработке экспериментальных данных получены следующие зависимости величин /2, Nq от отношения X — К\в/KlC {KlCi К їв — соответственно трещиностойїсость и сопротивление ветвлению);

для стали HF-I ? = 0,1622?4'61 [мг], N0 = 1,15 .106?"4'36 для стали FS-Ol ? = 0,0158?4'49 [мг] N0 = 3,35 ¦ IQ7X"4'75

В более поздней работе тех же авторов [16.51] было показано, что более точной является зависимость указанных параметров от отношения % ~ Км

для стали HF-I ? = 1,10%3«53 [мг] Nq = 2,82 .106%"3»30 -для стали FS-01 ? = 0,14%3*37 [мг] Nq = 3,16 ¦ Ювх"3,54 * 4 Обращает на себя вни-: і

Таблица 16.20

Экспериментальные характеристики высокоосколочных сталей

мание чрезвычайно сильный характер указанных зависимостей. Выборочные значения экспериментальных характеристик представлены в табл. 16.20. В работе [16.52] отмечалось расхождение расчетных результатов, полученных по формуле Мотта, с экспериментальными данными. Исследовалось распределение осколков стандартных цилиндров NOL из стали AISI * * г * 8 у кл

1Q45, снаряженных различными ВВ. Собирались осколки массой более 1 грана *,(& 0,0648г). Средняя масса осколков изменялась в пределах от 0-73г (снаряжение флегматизированным гексогеном RDX/Wax 95/5) до 2,53 г (снаряжение аммото-лом 80/20). ч . - •

Практически для всех исследованных типов BB экспериментальное распределение в координатах InTV(M > ш), ттг1/2 представляет выпуклую кривую, а не прямую линию, отвечающую соотношению Мотта; , . . *

Сталь
0*0,2
ГПа
К1с\ Kh I K8 МПа(м)1'2
N0
мг

FS-01 (А)
2,57
21,7
91,6
118,9
18910
19,0

FS-01 (С)
1,78
31,4
156,6
216Д
10280
34,1

HF-I (А)
1,23
32,5
79,0
104,8
16360
23,3

HF-I (В)
0,95
37,5
124,1
141,6
¦ Sf40
70,7

InN(M >т) = ЫЩ--щт

?

1P.

На основании этих данных в работе сделан вывод, что для открытых цилиндров формула Мотта удовлетворительно описывает опытное распределение только в средней части спектра. Для крупной части спектра показатель 1/2 должен быть =Э&менен некоторым значением 0,5 < А < 1, а спектр мелкой части аппроксимируется с помощью степенного закона. Таким образом, распределение в целом

5*

126

16. Осколочное действие взрывных систем

описывается соотношениями:

N = Njmp\ гп\<т4, т%%

N = Nu ехр { — ^ 5 ТЇІ2 < т < т§

N — Njjj ехр <

\ Pin J

I }, ТП > Шз.

Граница между областями I и П определяется соотношением:

2 , Л .V*

m= 1 4- - (m — 1) j w

у

а между областями П и Ш -соотношением:

т = р^Збт1'77

Зависимость цоказателя Л от средней массы тта задается некоторой функцией.

Экспоненциальное рц^цреда^ние.в массовой форме использовалось в работах Пэймена. Закон распределения записывается в виде:

U (M > т) = ехр {—cm}

или в виде:

f с*т\

здесь:

с=— C* = ^ = —

где тс — характеристическая масса распределения;

тс — тс/Мо — относительная характеристическая масса распределения.

В указанных источниках параметры с, с* называются параметрами Пэймена.

При обработке экспериментальных данных испытаний открытых цилиндрических оболочек AISI 9260 и HF-I с постоянным коэффициентом нагрузки ? — 0,3 и переменной толщиной стенки (Sq = 2,3-10,4 мм, = 0,117 ад 1/8,5, Xq — 2,62) получены следующие соотношения:

'^toc *=Д+SIn^0» ln> = F + Qln%- '

Приводятся экспериментальные значения коэффициентов Ау Bt P1 Q и произведения дс = ?/mc для вышеуказанных сталей при различных термообработках.

Более общая форма массового закона распределения осколков породы при взрывном дроблении в виде

irw-i—p{-(i)"}

предложена в [16.53, 16.54]. Распределение по существу представляет закон Вей-булла, примененный для описания распределения «масса по массе». В зарубежной литературе такую форму описания обычно называют законом Розина-Раммлера.

16.Статистическое распределение осколков

127

М. Хельд предложил своеобразную форму представления распределения осколков по массе в виде двухпараметрического закона [16.55]:

где п — порядковый номер осколка в спектре (осколки расположены в порядке убывания их масс); М(п) — суммарная масса всех осколков с номером, меньшим или равным n; M0 — масса оболочки; А, В — константы. Масса осколка m(n), имеющего номер п, определится как:
Предыдущая << 1 .. 47 48 49 50 51 52 < 53 > 54 55 56 57 58 59 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.