Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 2 3 < 4 > 5 6 7 8 9 10 .. 309 >> Следующая




х = (и± ф + F{u)r и = ±- _ ^ + const. (15.T)

Пусть детонация началась у закрытого конца трубы (х = 0) в момент времени і = 0 и распространяется слева направо. Следовательно, в уравнениях (15.7) выбирается знак плюс.

Поскольку движение в момент времени t = 0 определено при х = 0, то F(и) = 0, следовательно,

x={u + c)t (15.8)

На фронте сильной детонационной волны, как известно, иц = Df[k H- 1) и си = kD/(k + 1). Отсюда постоянная в уравнении (15.4)

const = -—--г. (15.9)

(fe - 1)

Таким образом, волна разрежения должна описываться следующими уравнениями:

\4г: ї=и+с/\=щ^.\ ' <і5ло)

Поскольку конец трубы в точке X = 0 закрыт, то эти уравнения являются действительными только до значений х, при которых скорость и не равна нулю и газ не приходят в состояние покоя. Начиная с этой точки, все параметры состояния газа, вплоть до точкрде = 0, остаются постоянными.

Для продуктов детонации конденсированных BB (сильная детонационная волна) показатель изоэнтропы к = 3. В этом случае уравнения (15.10) принимают наиболее простой вид; г ? *

- = и-\- су ~~ = и - с, (15.11)

15.1. Импульс взрыва при отражении ДВ от стенки

3

откуда

_ х_ D __ X D

(15.12)

Во фронте детонационной волны, т.е. когда x/t = Df ид — D/A и с# = ZD/4, К моменту времени, когда гг = О,

и en = D/2.

(15.13)

Из (15.12) следует, что в интервале D/2 ^ x/t ^ D скорость потока и скорость звука изменяются по линейному закону. В интервале 0 ^ x/t ^ D/2 и = Ои с = D/2. Распределение и и с за фронтом детонационной волны для какого-либо заданного момента времени показано на рис. 15.1.

if.'. -

D

<*г2

4-і M t ¦ I 2

Рис. 16.1. Распределение и и с за фронтом плоской детонационной волны (h 3)

¦



8



8
РяАуРо



X

г 2
7"J

/>я

Ряяу Po Po

Рис 15.2. Распределение р и р за фронтом плоской детонационной волны (к — 3)

Точка, в которой заканчивается волна разрежения и начинается область покоя, находится как раз посередине между фронтом детонационной волны и местом, где произведено инициирование взрыва.

При показателе изоэнтропы к =• 3, р = рд {р/ рн)3

и с js* сдр/рд, откуда для точки, в которой и = 0, имеем

8

Pn = 2jP**r

2 8

Таблица 15.1

Давление и плотность продуктов детонации в зоне покоя для различных значений к

(15.14)

к
рп
Pn

Fn
Pn


PM
PH

Ph
Pa

3,0
0,30
0,67
1,20
0,35
0,42

1,66
0,33
0,51
1,0
0,369=1/е
0,369

1,40
0,34
0,46




Таким, образом, за фронтом детонационной волны плотность меняется по прямой, а давление — по степенному закону. Характер распределения р и р показан на рис. 15.2.

Поскольку все параметры состояния зависят только от x/t, то с течением времени волна будет растягиваться, не изменяясь по форме, т.е. будет реализоваться автомодельное самоподобное движение газа. Приведенное выше решение принадлежит Грибу [15.1]. В табл. 15.1 приведены результаты вычислений для отношений PnIPh и рп/рн при различных значенияях показателя изоэнтропы к.

4

15. Метание тел продуктами детонации

Из таблицы видно, что отношение рц/рн сравнительно мало меняется даже при существенном изменении к.

Если бы детонация протекала в замкнутом объеме, то вскоре после ее окончания в продуктах взрыва везде установилось бы одинаковое давление рс при плотности, равной ро- Это давление легко может быть определено из уравнения состояния E = pv/(k - 1) или pcvo/(k — 1) = QV) откуда

рс = {к~ I)PoQ^ (15.15)

Для давления во фронте детонационной волны в совершенном газе (гл. 5);

Рв « 2(A - l)poQv» pc = ^f. (15.16)

2,5

и, км/сек

Давление во фронте детонационной волны в этом случае в два раза больше, чем среднее давление продуктов взрыва. Повышенное давление во фронте компенсируется пониженным давлением в остальных частях газа, находящихся позади волны разрежения: рп = 0,6рс,

Если бы химическая реакция протекала во всем объеме BB мгновенно, то максимальное давление продуктов взрыва равнялось бы рс-Следовательно, при мгновенной детонации местный эффект взрыва в непосредственной близости от заряда оказался бы заметно меньшим, чем в условиях нормальной детонации. Суммарное же действие продуктов взрыва, определяемое потенциальной энергией BB, при этом не изменилось бы.

Экспериментальное исследование движения ПД за фронтом плоской детонационной волны, проведенное электромагнитным методом для зарядов ТГ50/50 разной длины, показало, что если в экспериментальных кривых (массовая скорость-время) выделить стадион арную зону ОДмксек, то последующее движение можно считать автомодельным [15.2]. В этом случае, считая, что изоэнтропа ПД имеет произвольный вид р = р(р), автомодельное движение ПД можно

-

2

-
3






0,5 0,6 0,8 1,0

Рис. 15.3. Изменение массовой скорости и за фронтом детонационной волны для ТГ50/50 в зависимости от: 1 — опыт (по Зубареву)* 2. —¦ к = 2,7, 3 — к = 3

описать уравнениями (п. 3.2)
Предыдущая << 1 .. 2 3 < 4 > 5 6 7 8 9 10 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.