Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 253 254 255 256 257 258 < 259 > 260 261 262 263 264 265 .. 309 >> Следующая


Несимметричные соударения, характерные для сварки взрывом, сопровождаются волнообразованием, поэтому, как отмечается в [21.13], применение описанных выше методов расчета является в известной мере условным, хотя и более оправданным, чем оценка давления по формулам нормального соударения.

2, Время действия сжимающих напряжений в зоне соединения.

При косрм дозвуковом соударении пластин на некотором расстоянии от точки контакта на смену высоким сжимающим напряжениям приходят растягивающие напряжения. Время появления в зоне соединения растягивающих напряжений ti определяют с помощью соотношения [21.1, 21.14]

5 + 0,66

G

J vk>

548

Si. Обработка материалов взрывам

При расчете теплового режима сваренных пластин необходимо учитывать также нагрев материала вследствие его пластической деформации по всему объему. Для оценки дополнительного разогрева пластин предположим, что разность между кинетической энергией метаемой пластины и кинетической энергией сваренных пластин полностью переходит в тепло и распределяется по толщине образца равномерно. При этом энергиями, выделяющейся в шве и уносимой кумулятивной струей, можно пренебречь ввиду их малости. Тогда для количества выделившегося тепла на единицу площади из закона сохранения энергии можно получить следующее выражение

л Рі«*іУ(? Pih

2 Pioi + pioi

В результате соударения, температура возрастет на величину

AT =

Рис. 21.7. Вилнопбразовавий при ендркк

взрывом следующие [21,1];

Тепло Qi выделяется в момент соударения пластин одновременно с Q, поэтому при расчете теплового режима необходимо начальную температуру образца полагать равной

T0 = T1+ AT1

где Tj — температура образца до соударения.

2. Основные закономерности сварки взрывом

рывом

Характерной особенностью процесса сварки взрывом является волнообразный профиль зоны соединения металлов (рис. 21.7). В специфических условиях сварки взрывом, когда граница раздела свариваемых материалов является контактным разрывом, одной из наиболее выгодных форм превращения кинетической энергии метаемой пластины в работу пластических деформаций является процесс волнообразования, характеризующийся строгой периодичностью и регулярностью остаточных деформаций. Мноіуз-численные исследования показывают, что волнообразование происходит не при всех параметрах соударения пластин. Основными условиями волнообразования являются

1) соударение пластин должно происходить в дозвуковом режиме — скорость точки контакта 14 должна быть меньше скорости звука со в соударяющихся пластинах.

2L 2. Сварка взрывом

Ж

2) давление в окрестности точки контакта должно значительно превосходить прочность соударяющихся материалов. Аналитически это условие можно выразить следующим неравенством

Где Hi7 H2 — твердости соударяющихся пластин. Из этого неравенства следует существование некоторой минимальной скорости точки контакта Vk min * разделяющей области соударения без н с волнообразованием. Для пары сталь-сталь Vkmin = 1,8км/с, для пары медь-медь Vkmin ~ 1,0км/с.

3) угол соударения 7 должен превосходить некоторое минимальное значение 7min = 6°..-7°.

Волны, образующиеся в зоне соединения, не имеют строго синусоидальной формы. Отношение амплитуды волны а к ее длине а заключено в пределах

0>14 < Y ^ °>3'

Эмпирическая зависимость длины волны от параметров соударения имеет вид [21.13]

26sin2J/ di 2

Известны и другие зависимости а от 7 и 81. Модели волнообразования рассмотрены в работах [21.1, 21.13]. Здесь необходимо отметить, что при больших углах соударения сварное соединение образуется с гладкой границей. При этом волнообразование сменяется формированием сплошной кумулятивной струи.

2, Сшруеобразование при сварке взрывом.

Схема соударения при сварке взрывом аналогична классической схеме косого соударения пластин, при котором образуются плоские кумулятивные струи. Однако в диапазоне параметров 7, при которых происходит сварка взрывом,, как правило, образования устойчивых струй не наблюдается. Вместо сплошной кумулятивной струи впереди точки контакта формируется облако дисперсных частиц, механизм образования которого такой же, как и для сплошной струи. Начальная толщина дисперсной струи составляет 0,1... O1Ol мм. Такого же порядка высота микронеровностей на поверхности металла, так что нет оснований ожидать образования сплошной кумулятивной струи в режимах соударения, характерных для сварки взрывом.

3. Формирование соединения при сварке, взрывом. Оп|іт показывает,, что образование прочного соединения происходит лишь в достаточно узком диапазоне изменения параметров Vk и 7, зависящем как от свойств соединяемых материалов, так и от конструктивных характеристик взрывнрго устройства. Одна из основных задач исследования процесса сварки взрывом — получение расчетных зависимостей, позволяющих прогнозировать возможность образования сварного соединения при определенных режимах соударения для материалов с известными физическими свойствами. После определения необходимых режимов соударения рассчитывают требуемые для реализации этих режимов конструктивные характеристики взрывного устройства. Рассмотрим условия, необходимые для образования сварных соединений.
Предыдущая << 1 .. 253 254 255 256 257 258 < 259 > 260 261 262 263 264 265 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.