Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 252 253 254 255 256 257 < 258 > 259 260 261 262 263 264 .. 309 >> Следующая


/ 2(r + 2.71 + 0.184/tff P*1"^

Для насыпного гексогена k = 2.8, и формула принимает вид

3_ 0,712г ,, ,

. Р г + 2,71 + 0,184/у,'

Для аммонита 6ЖВ к = 2,5, и формула принимает вид

0,832г

0 =

г+ 2,71+ 0,184/»*

Для смеси аммонита 6ЖВ с аммиачной селитрой в пропорции 50/50 к = 2,2 и формула принимает вид

0,992>

,. F r + 2,71 + O,l$4/y, . , в

Необходимо подчеркнуть, что в этих зависимостях у — безразмерное смещение пластины, измеренное в толщинах заряда BB ft. При известном угле поворота пластины скорость метания определяется следующей зависимостью

- Щ « 2D sin I. (SlJg)

Следует отметить, что при сварочном зазоре Д = (1... 2)6\ значения скоростей метания, определенные по первой (21.4) и последней (21.8) формулам отличаются друг от друга в пределах погрешности измерения скорости в экспериментах.

В первом приближении этими формулами можно пользоваться и при расчете углов соударения при метании трубы наружным цилиндрическим зарядом.

21,2, Сварка взрывом

В приведенных формулах для расчета угла поворота не учитывается разлет непрореагировавшего взрывчатого вещества со свободной поверхности заряда (слой Харитона). Особенно значимым этот эффект является для грубодисперс-ных BB, имеющих большой критический диаметр детонации. Так при подрыве сварочных аммонитов AT-1, АТ-2, АТ-3 (смеси аммонита 6ЖВ с гранулированной аммиачной селитрой) наблюдается заметное выпадение осадков непрореагировавшего вещества [21.10]. Для учета потерь при детонации, в расчетных формулах вместо коэффициента нагрузки г следует использовать его эффективное значение

= (21.9)

где: dKp— критический диаметр детонации, /х = 1/2...1/4 — коэффициент потерь при детонации. Наиболее существенно неполнота детонации сказывается при сварке листов из легких металлов (титана, алюминия) небольшой толщины (2... б мм), так как в этом случае необходимая толщина слоя BB близка к критической. Динамические (физические) параметры сварки, і. Давление соударения.

Расчет давления, возникающего при соударении пластин под углом при скорости точки контакта меньшей скорости звука в материале соударяющихся пластин, представляет из себя достаточно сложную задачу. На практике обычно пользуются приближенными методами.

1.1. Приближение нормального соударения.

Для верхней оценки возникающего при соударении давления производится расчет давления нормального соударения пластин. Если ударные адиабаты материалов известны в форме линейных соотношений между волновой и массовой скоростями, то искомое давление определяется пересечением ударных адиабат в (р~ и)-плоскости, т.е. в плоскости (давление-массовая скорость). Массовая скорость границы раздела и определяется решением следующего квадратного уравнения

Pi (Vo - и) (аг + bi {V0 - и)) - р2и (а2 + hu),

где: ai, а2, Ь\, &2 — коэффициенты уравнений ударных адиабат соударяющихся материалов. Введя обозначения

Pi Pi

получим

В - VВ2 - AAC /Y. , - t чх ¦ г* , . ч .

« =--' р = рх (V° " и> (°1 + bl (Vq - w)) = W* (а2 + ЬіЩ.

1.2. Расчеты по гидродинамической модели.

В системе координат, связанной с точкой контакта, процесс соударения пластин эквивалентен стационарному соударению двух струй. Максимальное давление при симметричном соударении двух струй идеальной несжимаемой жидкости в точке торможения в гидродинамическом приближении определяется формулой Бернулли.

¦ р _ РіП

¦*тпах — 2

Известно решение классической задачи о симметричном соударении струй идеальной несжимаемой жидкости. С использованием этого решения в [21.13] получены

21, Обработка материалов взрывом

соотношения в параметрической форме для расчета распределения давления в плоскости соударения

P = Ртах 1 -

x= — [sin2 la (rj -\-t) - cos2 ^ln(n -1) -^sin7arcsin-) , я = exp \—^—\, 7Г\2 2 77 / 1^2 sin 7 J

В этих соотношениях ? — параметр, х — координата в плоскости соударения, отсчитываемая от точки контакта К. На рис. 21.6 приведены рассчитанные с помощью этих соотношений эпюры давления. Форма этих эпюр полностью определяется геометрией соударения. Несмотря на то, что симметричное соударение струй нехарактерно для сварки взрывом, приведенные эпюры демонстрируют тот факт, что давление не равно нулю и впереди точки контакта. Кроме того, элюры позволяют оценить длину зоны высокого давления. ІІри несимметричном

Р/Рг *

00^,259S1 *

001=0,2725! *

0O1=O^OlS1

Рис. 21.6. Эпюры давлений, возникающих при симметричном соударении под углом 2у струй

несжимаемой жидкости для разных углов соударения

соударении решение рассматриваемой задачи не является единственным даже в простейшей постановке. В [21.1] рассмотрено решение задачи в акустическом приближении о несимметричном соударении под малым углом струй невязкой сжимаемой жидкости. Предпринимались также попытки экспериментального определения профиля давления с помощью пьезорезистивного преобразователя давления на основе манганина, запрессованных в неподвижную пластину на глубину ~ 5 мм. Результаты экспериментов, несмотря на тензоэффект, удовлетворительно совпадают с расчетом по акустической теории на участке возрастания давления [21.1]. Известны численные решения двумерных задачи о косом соударении пластин как в гидродинамической постановке, так и с учетом прочности соединяемых пластин [21.1]. * **г
Предыдущая << 1 .. 252 253 254 255 256 257 < 258 > 259 260 261 262 263 264 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.