Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 247 248 249 250 251 252 < 253 > 254 255 256 257 258 259 .. 309 >> Следующая


На рис. 20.Ib представлена схема разрушения тонкостенных сфер из АМГ-6 (магниево—алюминиевый сплав) зарядами BB [20.12, 20.22].

Для «натурной» сферы: Rq = 225 мм, O — 6 мм и модельной сферы: Rq = 75 мм, 6 = 2 мм, с помощью опытов определялась минимальная масса BB, разрушающая оболочку. В отличие от предыдущего случая (рис. 20.16) в каждой оболочке взрыв заряда осуществлялся один раз. Давление, которое действовало на оболочку, не превосходило 50... 100 МПа. Процесс нагружения и деформирования носил колебательный характер за счет отражения волн от оболочки и ее центра. Деформирование происходило в две стадии. Сначала происходило равномерное

Рис. 20.2. Номограмма для определения массы заряда BB, обеспечивающая заданную степень

разрушения оболочек.

20.3. Моделирование процессов кумуляции и разрушения оболочек 535

деформирование до некоторой величины деформации єн в пластической области. Затем протекала нестабильная стадия деформирования —вплоть до разрушения оболочки. Эта стадия характеризуется течением материала оболочки в узких зонах вдоль линий разрушения (зоны «шейкообразования»), а остальная часть сферы сохраняет то напряженно-деформируемое состояние, которое у нее было в конце первой стадии. Ширина зоны «шейкообразования» составляет около 2,35. В этих зонах и происходило разрушение оболочки.

Натурная сфера разрушалась при т = 243 г, а модельная при m = 9 г, что соответствует рекомендациям геометрической теории подобия. Обе оболочки делились на 7 частей. Этот результат, в отличие от разрушения стальных сфер, по-видимому, указывает на различный характер разрушения. При разрушении стальных сфер процесс носит хрупкий характер и осуществляется с помощью механизма трещин, а при взрывном нагружении сфер из магниево-алюминиевого сплава разрушение происходит за счет растяжения материала в узких зонах «шейкообразования», аналогичного тому, которое имеется при растяжении цилиндрических образцов по оси вплоть до их разрыва.

Аналогичные результаты были получены при моделировании разрушения цилиндрических и конических оболочек из алюминиевых сплавов. Это позволяет использовать номограммы для расчета разрушения оболочек из АМГ-6.

Номограмма, представленная на рис 20.2, разработанная иа основе принятой двухстадийной модели разрушения оболочек и подтвержденная экспериментально, построена для центрально расположенного заряда BB из флегматизированного гексогена, обеспечивающего требуемую степень разрушения оболочки сферической формы из материала АМГ-6.

Графическое представление номограммы включает в себя четыре квадранта.

В первом квадранте (I) помещены значения относительной скорости оболочек {Vh/с\) различной толщины в момент нестабильности в зависимости от относительного радиуса оболочки (Ло/го), где Ci — скорость звука в воздухе.

Во втором квадранте (П) представлена зависимость ожидаемого числа фрагментов N от угловой частоты появления зон «шеек» у?, где N = 2/(1 — cos ip).

В третьем квадранте (Ш) эта угловая частота появления зон «шеек» связана с относительной скоростью оболочки в момент нестабильности, деленой на единицу относительной толщины стенки оболочки в степени 1/2. Дело в том, что, как видно из основной зависимости для V#, при одинаковом числе фрагментов, увеличение относительной толщины оболочки s/Rq приводит к необходимости увеличения

скорости оболочки Vh пропорционально S1^2.

В четвертом квадранте (IV) приведены графические зависимости, позволяющие учесть относительную толщину стенки оболочки (о/Rq).

Пример. Пусть требуется определить радиус заряда BB го» разрушающего оболочку До = 75 мм, толщиной стенки S = 2 мм на N = 13 фрахэафатов.

Стрелкой показан ход решения задачи. Входим в ква^ант а затем последовательно — в квадранты III, IV, L Видно, что радиус оболочки (относительный) равен Rq/Tq = 6. Радиус заряда равен 12,5 мм. Масса заряда m = 13,5 г. Очевидно, что может быть решена и обратная задача.

Глава 21 Обработка материалов взрывом

21*1, Упрочнение металлов взрывом

Из большого разнообразия явлений, сопровождающих воздействие ударных волн на металлические материалы, практически важными являются изменение микроструктуры и механических свойств металлов. При правильном выборе параметров нагружения увеличиваются поверхностная твердость, износостойкость и прочность деталей из различных сталей, алюминиевых и титановых сплавов и других металлических материалов.

Физические основы упрочнения металлов взрывом изложены в [21.1], металловедческие аспекты — в [21.2], примеры практического использования и достигнутые результаты приведены в [21.3]. Для получения заметного эффекта упрочнения

Рис. 21.1. Схемы упрочнения взрывом: а — упрочнение металла в косой ударной волне, образованной при скользящей детонации слоя BB; б — упрочнение в прямой ударной волне, образованной при нагружении детали падающей детонационной волной; в — упрочнение при косом ударе лластяны; г — упрочнение при нормальном ударе пластины. 1 — заряд BB1 2 — упрочняемая деталь, 3 — основание, 4 — система инициирования детонации, 5 — детонационный
Предыдущая << 1 .. 247 248 249 250 251 252 < 253 > 254 255 256 257 258 259 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.