Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 245 246 247 248 249 250 < 251 > 252 253 254 255 256 257 .. 309 >> Следующая


Оболочка препятствует разбросу периферийных слоев, замедляет разлет ПД, что способствует протеканию дополнительных химических реакций в ПД с добавочным выделением тепла. Это добавочное выделение энергии способствует увеличению механического действия взрыва. Удельная теплота взрыва, полученная в массивной оболочке (фугасная теплота взрыва), больше той величины удельной теплоты взрыва (детонационная теплота взрыва), которая выделяется в зоне химической реакции детонационной волны. Например, для гексоген«ц(ло расчетам) фугасная теплота взрыва больше детонационной на 11%, для тротила — на 16% [20.16], В зарядах большого веса следует ожидать меньшего ^влияния массивной оболочки на увеличение теплоты взрыва по сравнению с зарядами малого веса, поскольку в центральной зоне большого заряда теплота взрыва слабо зависит от наличия оболочки.

20.3. Моделирование процессов кумуляции и разрушения оболочек

продуктами взрыва

1. Моделирование кумулятивных процессов. При моделировании кумулятивного эффекта обычно используют геометрическое подобие, т.е. исследования проводят на моделях, геометрически подобных натурным кумулятивным зарядам, а материал облицовки, корпуса, «линзы», преграды, тип BB в модели берут так

W.3. Моделирование процессов кумуляции и разрушения оболочек

531

же, как в натуре. В этом случае глубина бронепробития ?, диаметр отверстия в преграде ?>о, в соответствии с теорией, в сходственных точках должны быть в натуре в п раз больше, чем в модели. Сходственные элементы кумулятивной струи должны иметь одинаковую скорость Vj, одинакова должна быть также скорость обжатия соответствующих элементов облицовки Vo у скорость проникания струи в преграду их и давление pXi возникающее при этом в струе и преграде.

Геометрическое подобие может заметно нарушаться, если оно не распространяется на допуски, определяющие точность изготовления деталей кумулятивного заряда, его сборку, разноплотность и качество BB и т.д. Так, например, если допуск на разностенность облицовки имеет одну и ту же величину в модели и в натуре, то скорость, перпендикулярная к оси кумулятивной струи, в модели будет больше, чем аналогичная скорость в натуре. В результате асимметрия в струе в модельном опыте будет относительно сильнее, чем в натурном, и поэтому глубина бронепробития L в натуре будет больше, чем следует из теории: Ьц ~ пЬм-В таких опытах важны также качество и зернистость материал облицовки и ее термообработка, технология изготовления заряда BB, кумулятивной облицовки и его сборки.

При геометрическом подобии двух кумулятивных зарядов скорость деформаций при растяжении кумулятивной струи в модели в п раз больше, чем в натуре в сходственных точках в сходственные моменты времени. Однако коэффициент растяжения кумулятивной струи пропорционален как начальному радиусу струи RjQj так и скорости деформаций (см. п 17.3): nB = A + BRjqszo, причем

(Rjo)h = ti(Rjo)m> (czo)m ~ п{ёго)н и (Rjo)h • {єго)н = (Rjo)m * {єго)м.

В результате коэффициенты растяжения струй геометрически подобных кумулятивных зарядов должны быть равны, то есть пвы = пвм.

Экспериментальные исследования геометрически подобных кумулятивных зарядов показывают, что глубина бронепробития L# = nL&f, а в сходственных участках кумулятивной струи Vjн = Vjто есть в этом случае соблюдаются положения геометрической теории подобия.

2. Моделирование сложных систем* Рассмотрим моделирование сложных систем: «заряд ВВ-среда-конструкция». В этом случае определяющими параметрами для заряда BB будут: ро, ?>, Q, го, для среды (например, для воздуха): PXi Pij fcj для металлической конструкции: Модуль Юнга E1 коэффициент Пуассона г/, предел текучести ст5, предел прочности <тв, разрушающие деформации ер, характерный размер , координаты х, у, z и время і. Всего 17 определяющих параметров. Ib них можно составить 14 независимых безразмерных комбинаций:

^ Pi и — Pi VQ PiQ Pi Pi Px то

x у z Dt

*' T V п*

(20.19)

Бели эти безразмерные комбинации имеют одно и то же значение как в натурных, так и в модельных испытаниях, то соответствующие деформации, а также безразмерные напряжения будут равны.

Одновременно выполнить равенства (20.19) для натуры и модели практически невозможно. Поэтому обычно при моделировании сложных систем используют геометрическое моделирование. В этом случае компоненты тензора деформации sij и напряжений (tij в сходственных точках в сходственные моменты времени

532

20. Моделирование взрывных процессов

равны в модели и в натуре, т.е.

/ \ / ^ і? fx У z Dt\

Функции Fi и F% могут определяться на моделях и использоваться в натурных условиях.

Если в системе «заряд ВВ-среда-конструкция» существенную роль играет сила тяжести, характеризуемая ускорением д, то можно составить безразмерную комбинацию, которая должна быть одинакова для модели и натуры: ^^j) = (d^) "

При геометрическом подобии Djvf = Dh и дм = -ди = Щн-> в этом случае

ускорение силы тяжести в модельных испытаниях надо увеличивать в п раз. Для создания таких условий могут использоваться центробежные машины [20.6].
Предыдущая << 1 .. 245 246 247 248 249 250 < 251 > 252 253 254 255 256 257 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.