Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 244 245 246 247 248 249 < 250 > 251 252 253 254 255 256 .. 309 >> Следующая


Pxh{^; а). (20.11)

її 1 s "

Вид функции fx может быть определен либо из решения соответствующей математической задачи, либо экспериментальным путем.

Скорость частиц при взрыве определится аналогичным уравнением

(20.12)

Из выражения (20.11) следует, что максимальное давление взрыва р, которое достигается в данной точке в момент прихода ударной волны (i = 0), определяется выражением

; • ¦ р=ріл(~). " " (20.13)

Удельный импульс взрыва на расстоянии г от места взрыва определится формулой

Следовательно, удельный импульс взрыва пропорционален размеру заряда.

Величина полного импульса взрыва I = Si, где S — площадь ударной волны. Так как S^r2 (для сферы), то

Если взрыв происходит в плотной среде, то структура формул (20.11). - - (20.14) останется без изменения.

20.2. Моделирование процессов взрыва в разных средах.

529

Вместо радиуса заряда г0, для определенной плотности BB, используют корень кубический из массы заряда, причем для сферического заряда tfrn л, го, где т — масса сферического заряда в кг, го — радиус заряда; для цилиндрического заряда у/тц ~ го, где тц — масса единицы длины заряда в кг/м, го — радиус цилиндрического заряда; для плоского заряда mn ~ го, где шп — масса заряда, рассчитанная на единицу поверхности заряда в кг/м2, го — толщина плоского заряда. На основании формул (20.13) и (20.14) можно получить следующие значения максимального давления р и удельного импульса г: (>,

для сферического заряда:

(20.16)

для цилиндрического заряда:

р'=^(*7^); ' = а(^)і (20.if)

для плоского заряда:

P = F3(^); г = т^з(^); (20-18)

Функции F и ^p, например, для сосредоточенных зарядов, для воды, воздуха и грунта полученные экспериментальным путем, приведены в гл. 12, 13, 14.

При моделировании явления взрыва подобие должно распространяться на BB, его форму и размеры, способ инициирования и внешние условия. Экспериментальные исследования процесса взрыва позволяют проверить выводы теории подобия и внести ряд практически важных добавлений (см.напр. [20.2], [20.4]-[20.8], [20.16], [20.20]-[20.22]). Теория моделирования требует, чтобы модельный и натурный заряды были геометрически подобны, но для относительно больших расстояний г/ \/т> 1 [м; кг] форма сосредоточенного заряда (куб, шар, цилиндр, у которого диаметр равен высоте и т.п.) практически не влияет на параметры ударной волны.

Величина зарядов BB при моделировании не может быть меньше предельной величины. Если размер меньшего (модельного) заряда меньше предельного, то скорость детонации заряда в модели и натуре будет неодинаковой, и подобие явления взрыва будет нарушено. Для соблюдения подобия размер меньшего заряда должен быть больше предельного (см. гл. 9). При моделировании надо учитывать также влияние химических потерь, которые определяются разбросом части заряда BB, лежащей у поверхности, в окружающее пространство. Эта часть BB не успевает прореагировать, благодаря чему уменьшается количество выделившейся энергии при взрыве [20.4].

Для больших зарядов относительные потери на разброс меньше, чем для малых зарядов. Поэтому при моделировании надо учитывать влияние химических потерь на процесс взрыва. Для этого следует учитывать не полную массу BB m, а только ее активную часть ша, величина которой определяется величиной химических потерь. Для BB (например, ТЭНа, гексогена, ТГ), имеющих маленький предельный диаметр, величина химических потерь незначительна. Для таких же BB, тротил и аммотол, необходимо учитывать величину химических потерь при моделировании [20.4].

М, А. Садовский предложил энергетический закон подобия при взрывах зарядов ВВ. В этом случае параметры ударной волны при взрыве зависят от

одного переменного параметра \/Е Jг , где в частном случае E — mQ — энергия,

530

UU. Моделирование взрывных процессов

выделяющаяся при взрыве заряда. Энергетический закон подобия при взрыве сосредоточенных зарядов в воздухе справедлив для области г > 15го< В этой области все параметры ударной волны для данного расстояния определяются энергией взрыва и не зависят от плотности заряда и удельной теплоты взрыва [20.20].

Моделирование явления взрыва в воздухе для расстояний г < 15го возможно, если использовать одно и то же BB с одной и той же начальной плотностью. Для воды энергетический закон подобия не имеет места; в этом случае все параметры ударной волны зависят от плотности заряда [20.20]. Моделирование взрыва заряда BB в воде имеет место для одного и того же BB с одной и той же плотностью. Например, при взрыве в воздухе (для г > 15го) заряда одного и того же BB равной массы, но разной плотности, параметры ударной волны будут зависеть

от параметра -\/Е jг, если удельная теплота взрыва Q не зависит от начальной

плотности заряда. В этом случае вместо этого параметра можно использовать

у/т jг, так как E = mQ.

Удельная теплота взрыва ряда BB зависит от начальной плотности заряда и наличия массивной оболочки (или плотной среды), окружающей заряд BB [20.16]. Например, для гексогена при ро = 0,5 г/см3 удельная теплота взрыва Q(H2O1.) = 1190ккал/г, а при р0 = 1,78 г/см3 удельная теплота Q(H2O1.) = 1420ккал/г (по данным А. Я. Алина и Ю. А. Лебедева); для тротила при ро = 1,5 г/см3 удельная теплота взрыва Q(H2Or) = 1010ккал/г, а при ро = 0,85 г/см3 — Q(H2Or) = 810ккал/г; но для ТЭНа удельная теплота взрыва Q(H2O1.) —1360 ккал/г как при ро = 1)65г/см3, так и при ро — 0,85 г/см (по данным А. Я. Алина и А. Ф. Беляева). При детонации BB (гексогена, тротила, сплава ТГ, пикриновой кислоты, пироксилина и др.) высокой плотности, заключенных в массивную оболочку, наблюдается повышение удельной теплоты взрыва. Этот эффект имеет место лишь для BB с отрицательным кислородным балансом. Например, для гексогена (диаметр заряда d = 20мм; масса т = 50г; ро — 1,78г/см3), помещенного в латунную оболочку толщиной 4мм, удельная теплота взрыва на 12% больше по сравнению с удельной теплотой взрыва такого же заряда, но помещенного в стеклянную оболочку толщиной 2мм, Для заряда тротила (ро — 0,6г/см3)) эта разница при таких же условиях взрыва составляет почти 30%.
Предыдущая << 1 .. 244 245 246 247 248 249 < 250 > 251 252 253 254 255 256 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.