Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 239 240 241 242 243 244 < 245 > 246 247 248 249 250 251 .. 309 >> Следующая


19.4- Диссипативные процессы в ударных волнах

519

тэна с плотностью рвв = 1,6 г/см3 п рвв = 0,4г/см3. Была использована экспериментальная зависимость давления в ударной волне от расстояния р = р(г) (см. гл. 13). На рис. 19.68 изображена зависимость t/i = (f(r/ro) для заряда пентолита (сплав тротила с тэном 50/50, массой около 100г). Экспериментальная зависимость р = р(т) (кривая 1) для этого случая представлена на рис. 19.69(19.143]. Используя полученную расчетом величину диссипации энергии Eu1 можно определить энергию, излучаемую при взрыве в ударную волну ??ф, и ту часть энергии взрывного заряда Я, которая затем используется для пульсаций газового пузыря. Полная энергия заряда равна

mQ = ЕФ + Ц (19.191)

или

Еф TL En Ем , П /in1ft»v

1 = —7: H- —р: = —^ + —^ + —^ = t/i + 772 + г/, (19.192) mQ rriQ mQ mQ mQ

где Еф = Eu + Ем t En — величина диссипации энергии, Ем — механическая энергия в ударной волне.

л













2

L





л





1







Лі
1



1 5 10 15 20 25

Рис 19.68. Зависимость коэффициента т) от безразмерного расстояния в ударной сферической волне в воде для нентолита (рвв = !,вг/см3)

10° 2 5 10 20 50 І02

Рис. 19.69. Зависимость давления в ударной волне в воде от расстояния: 1 — для пентолнта (рвв — 1,бг/см3), 2 — для тэна (Рвв = 1,6 г/см3)

На рис. 19.68 представлена зависимость 771 = En/mQ (кривая 1) и щ = Ем/mQ для пентолита (го = 25,4). Разность 77 = 1 — (771 Ч~ щ) = TL/mQ показывает, какая часть энергии взрыва остается на пульсации газового пузыря после излучения ударной волны. Для рассматриваемого случая r\ = 0,41... 0,43, а доля энергии взрыва, излучаемая в ударную волну 7/1+772 — Еф/mQ, равна 0,57 ... 0,59 при изменении г/го от 10 до 25 (см. рис. 19.68).

Аналогичные расчеты для зарядов тэна (см. рис. 19.67) различной плотности дают следующие значения [19.144]:

Щг = 0,77(0,6), -5- = 0,23(0,4) при рВв = 1,6 г/см3 mQ ти

E ГГ

— =0,46(0,44), — = 0,53(0,56) при рвя = 0,4г/см* mQ .пщ

В скобках приведены значения для Еф и Tl, полученные путем экстраполяции кривой энергии ударной волны до г/го = 1- Для зарядов малой плотности

520

19. Варив в твердых телах

(рвв — 0,4 г/см3) разные методы расчета практически дают одинаковый результат, но для зарядов с плотностью рвв = 1,6 г/см3 разница более существенна, поскольку вблизи заряда в этом случае кривая энергии в ударной волне Ем = Еи(г) падает круче, чем это следует из опытов, проведенных для относительно больших расстоянии от заряда, и поэтому экстраполяция кривой Еи(г) в область, близкую к заряду, дает существенную ошибку.

Следует отметить также разницу в результатах по определению диссипации энергии для двух BB: пентолита и тэна. Отличие в этом случае объясняется расхождением экспериментальных значений давлений вблизи заряда в ударной волне для этих BB (см. рис, 19.69).

Выше рассмотрен основной источник диссипативных потерь энергии при взрыве в воде. Эти потери особенно существенны на относительно небольших расстояниях от места взрыва. Ударная волна в конечном итоге превращается в звуковую волну, которая распространяется на большие расстояния. Значительная часть энергии заряда BB приходится на колебания газового пузыря. При расширении продуктов детонации давление в них падает, газовый пузырь продолжает по инерции расширяться и после того, как давление в нем становится равным давлению в окружающей среде. Давление в продуктах детонации становится меньше давления в окружающей среде. После остановки газового пузыря за счет давления окружающей среды и ее упругости начинается сжатие газового пузыря до давления, большего, чем в среде. После этого начинается второе расширение продуктов детонации. В среде при этом начинает распространяться волна сжатия. Таких колебаний в воде может быть более десяти. Колебания происходят со все ослабевающей амплитудой (см. гл. 13).

В конечном итоге, вследствие наличия в реальной среде вязкости, вся энергия взрыва необратимо превращается в тепло.

4. Воздух, Для сравнения диссипативных свойств твердых, жидких и газовых сред рассчитаем полную величину диссипации энергии при взрыве заряда тэна в воздухе. Зависимость р = <р(г) аппроксимируем уравнением, которое при г = го определяет р = рх (начальное давление ударной волны в воздухе), а при больших г плавно переходит в экспериментальную зависимость см. гл. 12. При изоэнтропийной разгрузке показатель к приближенно будем считать постоянным во всем диапазоне разгрузки. Расчет сделаем для двух значений к: 1,24 и 1,4. Удельные потери энергии определим по формуле (19.162), а полную величину диссипативной энергии — по формуле

En= JД??п/>о47гг2йп . v (19.193)

го г

4 • т

В результате расчетов получены следующие результаты: при к = 1,24 щ = 0,008 (при г = 2го) и 7?i = 0,14 (при г = Югп); при к = 1,4 Tj1 = 0,012 (при г = 2го) и гц =0,23 (при г = 1Or0).

Сравнение величины полной относительной диссипативной энергии 771 = Ец/mQ в различных средах на основе сделанных расчетов показывает, что наибольшую величину Гц имеет для сухого песка, наименьшую для воздуха, вода в этом отношении занимает среднее положение.
Предыдущая << 1 .. 239 240 241 242 243 244 < 245 > 246 247 248 249 250 251 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.