Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 15 16 17 18 19 20 < 21 > 22 23 24 25 26 27 .. 309 >> Следующая


Система уравнений газовой динамики для продуктов детонации в эйлеровых переменных имеет вид (см. гл. 2):

6 ''"'1^ 6

а б

Рис. 15.33. Разлет железного цилиндра при двустороннем инициировании заряда (показана 1/4 часть оболочки): оболочка без прочности (а); оболочка «с прочностью» (6). 1 — середина заряда, 2 — железная оболочка, 3 — место инициирования заряда, 4 — заряд, 5 — столкновение двух детонационных волн, б — фронт отраженной ударной

волны.

т + dr+wdz+p\ar + дж) г'

El + Jl Jl + -®Е -Q.

dt дт dz pdr ~* 1

dw dw dw ldp -rr + v— -f w— + - TT- = 0:

dt

dr

dz p dz

dE dE OE p dt dr dz p

dv dw\ dr dz J pr

(15.174)

Здбсь P7 t>, ut), E1 p — плотность, радиальная и осевая компоненты скорости,

V

44

15. Метание тел продуктами детонации

вв^рёняяя энергия й давление продуктов детонации соответственно. Система замыкается уравнением состояния ПД.

Уравнение движения оболочки таково: dMdU/dt = р dsn. Здесь U — вектор скорости элементарной массы оболочки dM, п — единичный вектор, нормальный к оболочке, da — поверхность, соответствующая массе dM, Записывая это уравнение в проекциях на оси координат, получим

dM —- = pds cosо\ dM —г- = pds smo, dt dt

(15.175)

где VhW — радиальная и осевая компоненты скорости элемента оболочки, S — угол между вертикалью и нормалью к поверхности оболочки.

Граничное условие на оболочке т .

(15.17)5)

где Un и Un ^ проекции векторов скоростей оболочки и продуктов детонации, соответственно, на нормаль к оболочке.

Граничные условия во фронте истекающих продуктов детонации имеют вид:

р = 0, р = 0.

В силу осевой симметрии задачи радиальная составляющая скорости продуктов детонации на оси

v = 0.

Граничные условия во фронте детонационной волны имеют вид:

P=PH, P = PHi w = «#,

(15.178)

(15.179)

где р#, PHj v>h — давление, плотность и массовая скорость продуктов детонации в точке Чепмена-Жуге.

Поскольку рассмотренные задачи симметричны относительно плоскости z = 0, то решение проводилось только для правой части заряда. Граничное условие иа плоскости симметрии

1u = 0.

(15.180)

0 1 2 3 4 5 J

Рис* 16.34. Распределение давлений в ПД прн двустороннем инициировании заряда: 1 — оболочка заряда, 2 — фронт разлета ПД в пустоту, р — давление в ПД


I.
I—I
1

2


1
'=3,796


t



' /







P
*^ ',


»>

0,3




ч
і f
M 0,11

¦



/
W-
Э,52


W












0 1 2 3 4 5 г

Рис. 15.35. Распределение скоростей в ПД при двустороннем инициировании заряда: 1 — оболочка заряда, 2 — фронт разлета ПД в пустоту, w — скорость ПД

15.5. Метание осесимметричных оболочек

45

Конечно-разностная аппроксимация уравнений газовой динамики выполнена при помощи явной двухшаговой схемы второго порядка [15.20].

Результаты решения задачи о двустороннем инициировании представлены на рис. 15.34 и 15.35. В этом случае плоские детонационные волны возбуждаются одновременно на обоих торцах заряда. На рис. 15.34 показаны изобары р = const в момент времени і = 3,796. Здесь г = r/r0, z = z/tq, р = p/(poD2), t = tD/ro-На рис. 15.35 показаны линии равных скоростей w — const в тот же момент времени (го = w/D). Ввиду симметрии изображена только правая часть заряда. Стрелки на рис 15.35 представляют векторы скоростей ПД в масштабе- При

О 1 2 3 г

Рис. 15.36. Распределение давлений в ПД при осевом инициировании заряда: 1 — оболочка заряда, 2 — фронт разлета ПД в пустоту, 3 — фронт отраженной ударной волны в ПД, 4 — фронт волны разрежения.


I
= 0,1
....
7=2
1
,735
/









V




I
Ir

і W = O
/
,07/'
0,


7
— 0,42


Г
it

H





0 12 3 5"

Рис. 15-.37. Распределение скоростей в ПД при Осевом инициировании заряда: 1 — оболочка заряда, 2 — фронт разлета ПД в пустоту, 3 — жесткая стенка, 4 — линия, где

скорость звука равна скорости потока ПД,

осевом инициировании детонация возбуждается одновременно по всей оси заряда. Распределения давлений и скоростей в момент времени I = 2,735 представлены соответственно на рис. 15.36 и 15.37.

Задача о метании цилиндрической оболочки конечной длины зарядом BB при точечном инициировании заряда решалась численно Л. А. Чудовым, А. В. Каширским и Ю. В. Коровиным [15-21].

На правом, открытом торце в центральной точке возбуждается сферическая детонационная волна. Продукты детонации истекают в вакуум. После выхода детонационной волны на левый открытый торец, начинается распространение ПД влево от заряда, вправо от торца по продуктам детонации идет волна разрежения. При решении этой задачи использовались формулы (15.174)-(15.180). Положения оболочки и газового облака в различные моменты времени представлены на рис. 15.38. Интенсивное истечение продуктов детонации приводит к быстрому падению давления ПД в торцевой
Предыдущая << 1 .. 15 16 17 18 19 20 < 21 > 22 23 24 25 26 27 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.