Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 193 194 195 196 197 198 < 199 > 200 201 202 203 204 205 .. 309 >> Следующая


Выше проведено сравнение между Cr1 = Cr1(S1) и сг = Cr(S1) при нагружении и разгрузке материала в условиях изотермического сжатия, т.е. учитывалась изотермическая сжимаемость материала и его прочность. Поскольку при ударном сжатии при относительно низких давлениях разогрев материала невелик (см. приложение 3 ), то в области низких давлений ударного сжатия ударная и изотермическая сжимаемость практически совпадают.

С учетом прочности при разгрузке материала должно быть две скорости звука: одна соответствует упругому участку разгрузки (линия 1-2-3 на рис. 19.25), а другая — пластическому участку (линия S-A на рис 19,25). Экспериментально эти две скорости были обнаружены для алюминия, меди и железа при ударном давлении (20... 50) ГПа.

W.8. Высокоскоростное деформирование и разрушение

Известно, что разгрузка в идеальной среде после ударного сжатия происходит вдоль изоэнтропы, которая лежит выше ударной адиабаты. Если же считать, что разгрузка сжимаемой прочной среды происходит вследствие только прочностных эффектов, то линия разгрузки имеет сложный вид (линия 1-2-3-4-5 на рис. 19.25).

С увеличением амплитуды ударного сжатия роль термодинамических эффектов будет , увеличиваться, будет расти энтропия во фронте ударной волны, а прочность будет уменьшаться. Состояние материала, соответствующее полной разгрузке (точка А на рис. 19.25), будет перемещаться влево по оси 0е\, при этом, очевидно, при некоторых давлениях ударного сжатия возможно пересечение ударной адиабаты и кривой разгрузки вследствие действия двух факторов: термодинамических эффектов при ударном сжатии, благодаря чему линия разгрузки лежит выше ударной адиабаты, и влияния сил прочности, перемещающих линию разгрузки ниже ударной адиабаты.

2- Предел упругости на ударной адиабате Гюгонио. Фазовый переход. Упругие и пластические волны. Рассмотрим экспериментальные данные об определении предела упругости на ударной адиабате (аіе), часто называемого упругим пределом Гюгонио рнe или о~не — —рнЕ (см. рис. 19.25). Кривая &i(?i) имеет перелом в точке перехода упругого состояния тела в пластическое (точка е на рис. 19.25). Скорость распространения упругой продольной волны в полупространстве

h_d*i = /JJT + 4G/3

ро de і

Po

(19.119)

т.е. се определяется тангенсом наклона упругой прямой (прямая Oe на рис, 19. Скорость ударной волны

D = 4* + Ve

&1 - &и К.-У

зависит от угла наклона прямой е-1 (рис. 19.25), где параметры с индексом е относятся к упругой волне.

2,0 I; мкс

1,0

2,0 U мкс

а) &)

Рис. 10.27. Профиль упругой волны в стали 3: 1 — стальной образец длиной 60 мм и заряд BB длиной 195 мм, 2 — стальной образец длиной 60 мм и заряд BB длиной 30 мм (а); 3 — стальной образец 30 мм и заряд BB 65 мм , 4 — стальной образец длиной 90 мм и заряд BB длиной 65 мм



Если с і меньше некоторого напряжения a ^, то скорость ударной волны меньше скорости упругой волны, т.е. D < се. Если сг\ > crj, то скорость ударной волны

436

19. Взрыв в твердих телах

больше скорости упругой волны. Следовательно, если давление в волне не слишком велико, то по твердому телу будут распространяться две волны: впереди упругая волна, а позади — ударная (эту волну обычно называют пластической).

На рис. 19.27 и 19.28 представлены типичные профили волн в стали. Стальные образцы длиной 30, 60 и 90 мм нагружались контактным взрывом зарядов длиной 30, 65 и 195 мм. Впереди распространяется упругая волна, а позади —* пластическая. Профили волн, представленные на рис. 19.27, получены с помощью емкостного датчика, позволяющего вести непрерывную запись изменения скорости свободной поверхности во времени [19.61]. Затем напряжение рассчитывалось по формуле (Ji = Oj5pocedx/dt.

Изменения (Ji = (Ji(і) в волне на рис 19.28 получены с помощью кварцевого датчика [19.62]. В этом случае испытывалась сталь SAE-1018 с различной предварительной обработкой: 1 — в отожженном состоянии и 2 — холоднотянутые образцы (остаточные деформации 20%). При сжатии в плоской волне предел упругости (Ji е холоднотянутой7 стали (2) оказался равным 0,88 ГПа, а для отожженной стали (1) — 1,57ГПа, т.е. при сжатии холоднотянутой стали имеет место эффект Баушингера. Следовательно, при определении предела упругости на ударной адиабате необходимо учитывать предысторию обработки 0 2,0 4,0 ґ, мке исследуемого образца.

РЯ* 10.28. Профиль упругой вол- Многие твердые тела при разных условиях ны в отожженной (1) и холоднотя- могут пребывать в различных кристаллических нутой (2) стали SAE-1013; толщина модификациях. При некоторых взаимно связан-образца 19,05 мм ных значениях температуры и давления возмож-

ны переходы из одной модификации в другую. Подобные явления, сопровождающиеся изменением объема и выделением (или поглощением) скрытой теплоты, представляют собой фазовые переходы первого рода.

Фазовые превращения, вызываемые воздействием ударных волн, имеют ряд особенностей, причем возможны следующие явления:

1) переход материала в более плотную фазу, вызывающий излом на адиабате Гюгонио;
Предыдущая << 1 .. 193 194 195 196 197 198 < 199 > 200 201 202 203 204 205 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.