Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 182 183 184 185 186 187 < 188 > 189 190 191 192 193 194 .. 309 >> Следующая


Максимальное давление, полученное в экспериментах с применением блоков BB, не превышает 50 ГПа.

Для получения ударных волн большой интенсивности используется соударение двух тел с большой скоростью (см. [19.21, 19.27]). Этот метод получения динамической сжимаемости называется методом «торможения», при котором одно тело — «ударник» с большой скоростью щ ударяет второе тело — «мишень». От границы раздела распространяются две ударные волны, скорость и границы раздела равна массовой скорости частиц на фронте ударной волны в мишени. Так как мишень тонкая (< 10 мм), то волна считается стационарной. Скачок скорости на фронте ударной волны, распространяющейся по ударнику, равен щ — и. Из закона сохранения массы следует, что и = щ — и и, следовательно, для одинаковых тел и = Uq/2 (см. гл. 11), причем это выражение точное и пригодно для волн любой интенсивности, в то время как выражение и « un/2 в методе «откола» при увеличении интенсивности волны дает все увеличивающую ошибку.

Измерение скорости Uo ударника и скорости D ударной волны в мишени осуществляется в самостоятельной серии опытов (рис. 19-4), Середины баз измерений fi2 и h\ совпадают с тем, чтобы измерение щ и D производилось на одной и той же точке траектории, С помошью первых двух уравнений (19.41) определяется давление р и плотность р. Меняя скорость Uo «ударника», получают динамическую кривую сжимаемости р = р{р)- Если материалы «ударника» й «мишени» разные, то не существует равенства скачка скорости в «мишени» и «ударнике», т.е. равенство и = \uq не имеет места. В этом случае можно использовать метод «торможения», если заранее известна ударная сжимаемость «ударника».

412

19. Взрыв в твердых телах

Ударник

m—г

t

тл

Ударник



¦




Мишень




111


Рис. 19.4. Схема эксперимента для измерения скорости ударника г*о (а) и волновой скорости d в

мишени (б)

щ и

Рис. 19.5. Адиабата торможения ударника,

Из уравнений (19.41) применительно к данному случаю можно получить

PoP

P-Pq

(щ - и)2,

(19.85)

где Wq-U- скачок скорости в ударнике.

Так как ударная сжимаемость ударника известна, т.е. р = f(p) — известная функция, то можно построить динамическую адиабату торможения AB ударника (рис. 19.5) для каждой скорости удара щ. В этом случае необходимо экспериментально замерить только скорость ударной волны D в мишени и скорость щ ударника. Для мишени скорость D фиксирует положение прямой OM возможных состояний ударного сжатия материала мишени. Прямая OM имеет уравнение р = PqDu^ скорость и определяется пересечением прямой OM с кривой AB.

Координата пересечения определяет давление р и скорость частиц и в ударной волне мишени, так как скорости и давления в ударнике и мишени по обе стороны границы раздела должны быть равны; затем с помощью уравнений (19.41) определяется плотность р.

Для получения давления ударного сжатия около 900 ГПа железный ударник плавно разгонялся продуктами взрыва до 14,68 км/сек [19.13]. Для получения такой высокой скорости использовались однокаскадное и двухкаскадное взрывное устройство (рис. 19.6). Однокаскадное устройство состоит из полусферического

б

1 2 3 5 6 5 3

Рис. 19.6. Взрывное полусферическое устройство: однокаскадное (а); двухкаскадное (б); 1 —< заряд; 2 — оболочка; 3 — экран; 4 — исследуемые образцы; 5 — электроконтактные датчики; 6 —:

заряд BB второго каскада; 7 — оболочка второго каскада

слоя взрывчатого вещества (1), металлической оболочки (2), которая разгоняется

19.2. Уравнения состояния и ударные адиабаты

сходящейся детонационной волной. Свободная поверхность оболочки (2) ускорялась с уменьшением ее радиуса и ударяла по экрану (3), откуда ударная волна распространялась по исследуемому образцу (4) и измерялась контактными датчиками. Еще более высокие скорости достигаются с помощью двухкаскадного устройства (б). В этом случае в однокаскадное устройство вставляется второй каскад, состоящий из слоя взрывчатого вещества (6) и оболочки (7). При ударе оболочки (2) по слою (б) в нем возбуждается сходящаяся пересжатая детонационная волна, что обеспечивает высокую скорость метания оболочки (7) [19.78].

Метод «отражения» может быть использован для определения динамической сжимаемости твердых тел при переходе ударной волны из среды 1 с известной сжимаемостью в среду 2, сжимаемость которой необходимо определить (см. [19.26])., Производятся измерения скорости D ударной волны в исследуемой среде 2 при детонации, ударе и ядерном взрыве (ЯВ), в последнем случае давление ударного сжатия составляет 5000 ГПа. Плоская детонационная волна, или же ударник, возбуждают ударную волну в среде 1, динамическая адиабата которой известна. Ударная волна падает на границу раздела обеих сред, при этом от границы раздела в среду 1 отражается ударная волна, если динамическая жесткость исследуемой среды 2 больше динамической жесткости среды L В противном случае от границы раздела в среду 1 отражается волна разрежения. В среде 2 всегда распространяется ударная волна.
Предыдущая << 1 .. 182 183 184 185 186 187 < 188 > 189 190 191 192 193 194 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.