Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 180 181 182 183 184 185 < 186 > 187 188 189 190 191 192 .. 309 >> Следующая


19.2. Уравнения состояния и ударные адиабаты

основе экспериментальной ударной адиабаты сплошной среды [19.21]. Для этого преобразуем уравнение состояния (19.51) к виду:

If = ^-^ ¦(19-68)

Подставим в это уравнение формулу (19.43) при Eq = О, в результате получим дифференциальное уравнение:

^+7^=^)(^-1-1). (19.69)

В этом уравнении рг{и) ~ экспериментальная ударная адиабата Гюгонио, 7 = const. При v = ио, Ey — дЕу/dv = 0, Решением уравнения (19.69) является:

(л - I)U-» ?"¦'¦" (т - *) (19'70'

Поскольку ру = —дЕу/ди^то

(19.71)

Уравнение состояния можно также представить в следующем виде [19.22]:

УвРг'+€0>-иг) (19.72)

= ргир + z(?7 - -Er) . , (19.73)

Индекс "Г"относится к параметрам на ударной адкабате сплошного вещества (m = Ро/роо = 1)- Функция ?г определяется с помощью параметров среды при ударном сжатии:

¦ ¦' (HSt) ИГ (1974)

При расчетах упрощают эту зависимость, считая z = cgnst, ?г = const на ударной адиабате при т = If

Поскольку при сильном ударном сжатии E = p(vqq — v)/% и Е? = рг(^о — ^r)/2, то, подставляя эти выражения в уравнение (19.73), получим при z = 2/3:

1

pv - рг^г = ~ (р{уоо - у)- РгЫ - vr)). (19.76)

Уравнение (19.72) с помощью формулы (19.75) можно записать в следующем виде:

408

Известные параметры ударной адиабаты сплошной среды р, V а также начальные параметры сплошной среды: плотности ро, скорости звука со, коэффициента Грюнайзена Oq и начальной плотности пористой среды poo = 1 /voo» позволяют по уравнениям (19,76) и (19.77) рассчитать ударную адиабату пористой среды.

При высоких* температурах величины коэффициентов Грюнайзена а существенно зависят не только от но и от р (или T) при фиксированном v.

В этом случае целесообразно уравнение состояния задавать в виде [19*23, 19.24, 19.42] ,

где Ет(р) и Vr (р) известные зависимости (ударная адиабата или изоэнтропа). Если известна ударная адиабата в виде:

D = a + Xu + Aq^?, то ударная адиабата в параметрической форме имеет вид:

и

~ —(a + Xu + XqU2) Vn

(19.79)

P

(19.80)

Исключая из этих уравнений щ получим Vr = Vr (р) Из закона сохранения энергии следует;

-Br(p) = |(«6-vr(p))-

(19.81)

Функция 7](р) подбирается так, чтобы удовлетворять экспериментальным данным в плоскости (р — v) (ударным адиабатам, адиабатам двукратного сжатия, изоэн-тропам).

Рассмотрим уравнение Таблица 19.4 состояния (19.78) для воды

Параметры ударной адиабаты.

Вещества
Po,
а,
А
Aa,
Диапазон и


г/см3
км/с

с/км
км/с

Вода
1
1,5
2
-0,107
0 < и $ 4


1
3,2
1,144
0
и>4

Лед
0,95
1,57
1,465
0
К и < 6


0,60
0,74
1,425
0
2 < и < 6


0,35
0
1425
.0
2,5 < и < 7

и льда [19.23]. В уравнении ударной адиабаты (19.79) коэффициенты представлены в таблице 19.4.

Функция 77 (р), удовлетворяющая экспериментальным данным для пористого льда и адиабате двукратного сжатия воды, имеет вид1';

ф) = а(1 - ехр{-/?р}) + ?рехр{-#}, (19.82)

где а = 0,7, S = 4,4095 ¦ IQ-2FUbT1, ? = 8,436 ¦ ІО^ГІЬГ1, ф = 4,8202 • Ю^ГПа"1.

Ударные адиабаты пористых сред позволяют определять уравнения состояния среды в области ограничений кривой py(v) и ударной адиабатой пористой среды рК^оо)-

¦ —S

Для меди rf{p) определялась в работе [19.24]

19.2. Уравнения состояния и ударные адиабаты

2. Экспериментальные методы определения динамической сжимаемости веществ. Для определения ударной адиабаты р = p(v) или D = D(и) необходимо экспериментальное измерение ряда значений скорости ударной волны D и скорости частиц и. Для определения ударных адиабат твердых и жидких тел разработано три основных метода: 1 «Откола» [19.21, 19.25, 19.27, 19.28, 19.29], 2. «Торможения» [19.21, 19.27] и 3. «Отражения» [19.26].

При использовании метода «откола» в исследуемом образце измеряется скорость ударной волны D и скорость свободной поверхности ип. При методе «торможения» осуществляется столкновение ударника с исследуемым образцом (мишенью). От места контакта распростряняются две ударные волны, одна из которых перемещается по мишени, В этом методе измеряется скорость ударника и скорость ударной волны в мишени.

В методе «отражения» две среды (образца) плотно прижаты друг к другу. Ударная адиабата первой среды известна. В ней возбуждается ударная волна, которая переходит во вторую среду. Измеряют в этом случае скорости ударных волн в первой и второй средах (образцах). Этот метод широко использовался для возбуждения ударных волн большой интенсивности до 5000 ГПа (50 * 106 атм.) во второй среде, получаемых в результате ядерного подземного взрыва [19.6].

Наиболее распространенными экспериментальными методами определения скорости ударной волны D и скорости частиц и являются: метод фотографирования (см. напр. [19.12, 19.25]) и метод осциллографирования (см. напр. [19.13], [19.26]-[19.30]). Средняя квадратичная ошибка обоих методов одинакова и для измерения скоростей составляет 1-2 %.

В методе скоростного фотографирования применяются зеркальные фоторазвертки, способные дать запись нескольких миллиметров фильма за 10~6 сек. Схема эксперимента иллюстрируется на рис. 19.2. На испытуемом металле помещается бризантное взрывчатое вещество с линзой, способной создать плоскую детонационную волну в основном BB, благодаря чему в металле распространяется также плоская волна, что уменьшает ошибки в определении скорости D и и. 3 Линза сострит из двух взрывчатых веществ: BB-I, имеющего скорость детонации Di и ВВ-П, со скорость детонации D2, причем D2 < Di. Угол при вершине конуса
Предыдущая << 1 .. 180 181 182 183 184 185 < 186 > 187 188 189 190 191 192 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.