Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 179 180 181 182 183 184 < 185 > 186 187 188 189 190 191 .. 309 >> Следующая

42,9
151,0
47,2
1097
1,31
1,75
140,0
667,0
189,7
8180
1,34

1,40
51,9
198,0
58,2
1476
1,37
1,80
157,0
754,0
216,0
9670
1,30






Медь






1,05

1,3
7,5
317
1,89
1,40
105,2
117,0
122,5
2300
1,63

1,10
15,1
6,3
16,7
360
1,85
1,45
127,2
148,7
152,2
3180
1,59

1Д5
25,4
15,1
28,0
438
1,87
1,50
151,8
184,8
185,8
4350
1,55

1,20
37,5
27,9
41,3
577
1,88
1,55
178,3
224,0
225,2
5760
1,53

1,25
51,6
44,6
56,6
802
1,84
1,60
207,5
267,2
271,4
7530
1,53

1,30
67,4
64,7
75,5
1150
1,77
1,65
238,7
314,5
324,7
9710
1,53

1,35
85,3
89Д
97Д
1630
1,70
1,70
273,0
366,0
388,0
12425
1,54






Свинец






1,10
4,2
1,2
5,3
364
2,20
1,80
123,7
127,3
176,5
1159O
1,48

1,20
11,6
6,2
13,4
563
2,00
1,85
139,5
144,6
200,7
13260
1,42

1,30
21,6
15,3
25,0
1045
1,90
1,90
156,0
163,2
225,5
15QO0
1,35

1,40
34,6
28,8
42,3
2000
1,84
1,95
173,8
182,8
251,2
16720
1,28

1,50
51,0
46,7
65,5
3550
1,77
2,00
192,6
203,5
277,6
v18470
1,21

1,55
60,7
57,2
79,7
4570
1,73
2,05
212,3
225,2
305,5
20300
1,14

1,60
71,3
69,0
95,5
5730
1,69
2Д0
233,0
248,2
335,5
22150
1,07

1,65
82,7
81,7
113,5
7070
1,65
2,15
254,5
272,0
367,7
24125
1,02

1,70
95,3
95,8
133,0
8485
1,60
2,20
277,0
297,0
401,0
26230
0,98

1,75
109,2
111,1
154,0
10000
1,54







При больших давлениях существенную роль играет тепловая часть давления и тепловая часть внутренней энергии Et = E — Ey . Так, при давлениях ударного

19.2. Уравнения состояния и ударные адиабаты

405

сжатия р = 216 ГПа для алюминия, 388 ГПа для меди и 401 ГПа для свинца, давление рх соответственно равно 59* 115 и 124 ГПа, a Et составляет 57%, 60% и 69% от полной энергии Е.

Полученные температуры в 9,7 • 103, 12,4 * 103 и 26,2 • 103 градусов примерно вдвое превосходят температуры плавления исследованных металлов при высоких давлениях.

Данные таблиц представляют уравнения состояния вещества р = р(г>, T) в табличной форме. На их основе можно получить и уравнение калорического типа р = E), являющееся замыкающим уравнением в системе дифференциальных уравнений движения сплошной среды (см. гл. 2 и 1$).

Табличные данные можно аппроксимировать уравнением типа:

Если в уравнение состояния (19.52) подставить аппроксимирующие зависимости, то получим калорическое уравнение состояния:

(19.59)

Поскольку dEy = —pydv, то

(19.60)

p = py(v) +

7(v)

(E-Ey(v))

V

В работе [19.19] функцию py(v) аппроксимировали уравнением:

(19.61)

С помощью этого уравнения определяем Ey(v):

(19.62)

Зависимость j(v) может быть определена с помощью уравнения:

(19.63)

Численные значения а« и bj приведены в таблице 19.2. Для ряда веществ ру = ру(р) можно представить в виде:

(19.64)

406

19, Взрыв б твердых телах

Таблица 19.2

Значения коэффициентов в аппроксимационных формулах (19.61) и (19-63)

Металлы


а
і -Ю-2, ГПа

і

і
0*1
аз
а3

а&
СЕб
аТ

Al
-0,1621
-1,9795
-4,3520
-1,9795
8,2918
-4,5069
0,7292

Cu
14,3984
-131,0214
366,3457
-477 Д198
315,2393
-100Д092
12,2670

Pb
0,0727
-2,2235
12,5972
-26,5633
23,5645
-8,5852
1,1376

Ni
18,6583
-173,8799
500,3444
-673,9271
463,1880
-154,3332
19,9495





h





Ьо
Ъх
h

ь4
ь5
Ьв

Al
24,964
-71,192
93,033
-66,214
26,745
-5,7812
0,5208

Cu
3,3099
-2,0913
1,1573
-0,375
0,0521



Pb
34,383
-97,301
124,36
-86,326
33,985
-7,1615
0,6293

Ni
5,2719
-6,5119
4,9052
-1,8125
0,2604



где п — опытный коэффициент, a Cq = (dp/'dp)0. Внутренняя энергия равна dEy = —Pydv, отсюда;

У п \р \\poJ п-1

+1 -

п

п-1

(19.65)

Таблица 19.3

Среда
Po,
С0і
п
70


г/см3
км/сек



NaCl
2Д6
3,4
3,75
1

Цементно-песчаный
2,03
1,64
5
0,4

раствор


Алюминий
2,77
5,5
3,5
0,9

Влажная глина
2

5,33
0,57

Водный раствор ZnCb
2
1,64
6,5
0,8

Веда
1
1,5
6
1

Для давлений менее 50 ГПа коэффициент 7 = const. Величины га, со, 7о приведены в таблице 19.3 [19.20]. Для описания экспериментальных данных по сжимаемости пористых веществ используются разные уравнения состояния.

Исходя из уравнения состояния вещества (19.52), получаем: Et — (р — Py)v/l* Учитывая уравнения (19.43) и (19.46):

р(^о - г;)

^Ey +

(Р~Ру)У 7

(19.66)

Решая это уравнение относительно р, получаем [19.15]:

_ (h - 1)Ру - 2Ey/v

P(VrVQQ) =---—-,

h — Vq (V

где h = — + 1,

7

(19.67)

Это уравнение описывает семейство ударных адиабат, соответствующих разным ио, в том числе и uoo» то есть для пористых веществ с плотностью роо- Если известны Py, 7, Ey(у), то с помощью уравнения (19.67) можно рассчитать ударную адиабату пористого вещества. Зависимости: Py (#) и Ex (v) можно определить на
Предыдущая << 1 .. 179 180 181 182 183 184 < 185 > 186 187 188 189 190 191 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.