Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 177 178 179 180 181 182 < 183 > 184 185 186 187 188 189 .. 309 >> Следующая


Многие реальные процессы, связанные с ударными и взрывными нагрузками, относятся к классу осесимметричных задач. Сюда, например, относятся проникание тел вращения с заданной энергией в прочные, сжимаемые среды, процесс образования кумулятивной струи и ее проникание в разные среды, метание осесимметричных оболочек любой формы продуктами детонации с учетом места инициирования заряда, распространение волн напряжения в плите и явление откола при контактном взрыве осесимметричного заряда BB, штамповка взрывом осесимметричных деталей и другие. Все эти задачи могут быть решены численно с помощью ЭВМ.

Многие физические и механические свойства различных сред, которые необходимы для решения подобных задач, в настоящее время в значительной степени изучены: на основе известных (определенных опытным путем) ударных адиабат можно вычислить уравнения состояния твердых тел, существуют способы определения уравнений состояния продуктов детонации конденсированных ВВ. Имеются значительные исследования по изучению зависимости механических свойств твердых тел от различных скоростей деформации и температуры. Во многих случаях известна зависимость прочности и пластичности от гидростатического давления. Суммарное же влияние на прочность и пластичность скорости деформации, температуры и давления исследовано мало. Поэтому учет прочности и процессов разрушения твердых тел в динамических задачах носит приближенный характер. Но и этот учет прочности существенно приближает схему расчета динамических задач, связанных с твердыми телами, к реальному явлению.

По мере уточнения механических и физических свойств разных сред и системы физических уравнений, развития численных методов и быстродействия и объема памяти ЭВМ, теоретические (численные) методы расчета будут все более точно отражать динамику реальных процессов, связанных с ударом и взрывом.

В настоящее время эти расчеты дополняют экспериментальные исследования таких процессов, а в дальнейшем во многих случаях станут основным методом исследования ударных и взрывных процессов.

19.2, Уравнения состояния и ударные адиабаты жидких и твердых

тел. < ч ..W і.

1. Уравнения состояния конденсированных веществ; Динамическая сжимаемость вещества (ударная адиабата) — это зависимость между двумя его параметрами, например, плотностью р и давлением р, полученную в условиях ударного сжатия вещества. Используя экспериментальное соотношение р = р(р) можно определить зависимость между давлением, плотностью и температурой или внутренней энергией,, т.е. уравнение состояния вещества р = р(р,Т) или

Для решения многих инженерных задач требуются уравнение сжимаемости и уравнение состояния вещества. Необходимо также знать тот диапазон давлений, в пределах которого невелики повышение энтропии на фронте ударной волны и разница между напряжениями (<хж; ау\ аг) в разных направлениях, что позволяет

19$. Уравнения состояния и ударные адиабаты

4O1

упростить решение ряда механических задач, связанных с динамическим нагру-жением. В этом случае сгх f» ау » crz « —р.

Для определения динамической сжимаемости вещества р = р(р) используются уравнения сохранения массы и импульса на фронте ударной волны (4.22);

P0D = P(D-U)I

(Ї9.41)

где ро — начальная плотность вещества; р — плотность вещества на фронте ударной волны; у — Ijр — удельный объем; D —- скорость ударной волны; и — скорость частиц на фронте ударной волны; ро — давление перед фронтом ударной волны; р — давление на фронте ударной водны.

Для сильных ударных волн будем в этих уравнениях пренебрегать начальным давлением ро п0 сравнению с давлением в ударной волне р.

Уравнения (19.41) позволяют получить динамическую сжимаемость вещества в виде р = р(р), если экспериментально определены скорость ударной волны Д,и скорость частиц на фронте волны и. ,

На рис 19.1 представлена ударная адиабата вещества (кривая ас), а также кривая «холодной» сжимаемости вещества (изотерма de при T = OK). Начальное состояние вещества при ударном сжатии соответствует у = vo5 при «холодном» сжатии V = Vojfe, где Vq^ есть удельный объем вещества при Т = 0Кир = 0.

Изменение внутренней энергии вещества на фронте ударной волны (4.21):

E — Eq —

P +Po

(19.42)

V 00к Vq

Рис. 19.1. Ударная адиабата и сжимаемость вещества при T = 0° К (нулевая изотерма)

где Eq — начальная удельная внутренняя энергия вещества; E — удельная внутренняя энергия на фронте ударной волны.

Уравнения (19.41) и (19.42) определяют связь между параметрами на фронте ударной волны на основе законов сохранения массы, импульса и энергии.

Общая работа, сообщаемая единице массы вещества при ударном переходе, равна p(vq — v)] половина этой работы превращается в кинетическую энергию согласно уравнениям (19.41):

(vp — у) _ и2

2 ~ 2 1 ' ¦ , .

P-

Вторая половина работы затрачивается на повышение удельной внутренней энергии. Если пренебречь значением ро по сравнению с р, то, используя уравнение (19.42), получим ^ >з ,

Предыдущая << 1 .. 177 178 179 180 181 182 < 183 > 184 185 186 187 188 189 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.