Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 176 177 178 179 180 181 < 182 > 183 184 185 186 187 188 .. 309 >> Следующая


В этом случае вместо двух уравнений, содержащих внутреннюю энергию E в системе (19.29), можно принять закон связи между средним давлением р и плотностью р в виде

р = р(р). (19-34)

Если рассматривается двумерная или одномерная плоские задачи движения сжимаемой прочной среды, то надо в уравнениях (19.29) положить все параметры,

398 19. Взрыв в твердых телах

dv
Л -



dz

du


pTt =
Br







(19.35. 3)

- - Z I Ar«? + + + D„„ + ^JJ , (19.35. 4)

(19.35. 5) (19.35. 6) (19.35. 7)

« ^ «_ ¦ «. , > (19.35. 8)

p = p(p,E). (19.35.9)

По величинам Darr, Dazz, Dagg, DOXT определяются главные компоненты девиатора напряжений Дгі, D<,i, D„z. ,1? ;

Во всей области движения идеально пластической сжимаемой среды должно выполняться соотношение

л&+fr3* {ЩЩ

Это уравнение представляет собой условие текучести Мизеса, получается оно на основе уравнений (19.7) и (19.9) . Соотношение (19.36) означает, что интенсивность напряжений не может превосходить предела текучести Y = const.

Если избыточное изменение напряжений в данной точке материала приводит к, нарушению неравенства (19.36), главные напряжения девиатора напряжений D(T\, Дт2» &<тЗ корректируются так, чтобы соотношение (19.36) не нарушалось.

зависящие от z (для двумерной задачи) или от у и г (для одномерной задачи), равными нулю.

В настоящее время получен ряд численных решений одномерных и осесим-метричных динамических задач (метание короткой стальной оболочки зарядом BB, воздействие цилиндрического заряда на металлическую плиту и др.), при распространении волн напряжений в твердом теле для идеальной пластичности ((Ti =! const, см. гл. 15 ).

Для идеальной пластической среды вместо уравнений (19.20) можно в общую систему уравнений включить упругие уравнения (19,33), а главные компоненты девиатора напряжений D^i, A7^, Агз корректируются так, чтобы выполнялось условие Y > ^3/2(Dl1 + Ъ»а + X)J3) [19.3].

В этом случае для осесимметрнчного движения прочной сжимаемой среды в цилиндрических координатах г, z (z — ось симметрии) система уравнений, движения среды может быть записана в следующем виде:

(19.35. 1)

- |> (19.35. 2)

19*1, Уравнения адиабатического движения упругопластических сред 399

Для этого каждый элемент девиатора Ю#і7 Ars, Art умножается на корректирующий множитель

(19.37)

Такое приведение напряжений (перпендикулярно к кругу текучести) влияет только на пластическую часть напряжений и эквивалентно использованию полных соотношений теории пластического течения (19.20) при &{ = Y [19.114].

Одномерные адиабатные уравнения движения сжимаемой прочной среды без упрочнения для точечной N = 2, осевой JSf =fln плоской N = 0 симметрии можно записать в следующем виде:

(19.38)

dv _ _Вр Шаг , „D*i-D*2 pdi~ fir dr +iV^T ' dp du _Tpu

A-?i-4?'l*: + NiJ-ar)-0' (19.39)

P=P(P1E),

* Vor * зр dt)9

(19.40)

Для идеальной пластичности о\ = У и должно выполняться условие, аналогичное (19.36).

Для упрощения решения некоторых задач, связанных с распространением ударных волн в твердых телах при р < 0,5 млн. атмосфер, вместо уравнений (19.39) можно воспользоваться уравнением (19.34), учитывающим нелинейность связи между средним давлением и объемными деформациями.

Поскольку из опытов с помощью плоских ударных воли, известна ударная сжимаемость <ті — <7і(р), то р = -о~і(р) + 2У/3 (см. (19.44)).

При воздействии взрывных нагрузок на твердое тело по последнему распространяется ударная волна. При этом, как правило, наибольшие напряжения возникают во фронте ударной волны, затем сразу за фронтом волны следует разгрузка материала. Если нет зон вторичной нагрузки, то в этом случае зоной нагрузки является только фронт ударной волны, и поэтому вся область течения твердой среды, кроме фронта ударной волны, представляет собой- область разгрузки. При этом во фронте плоской ударной волны должны выполняться соотношения (19.115) и (19.116).

Выше рассмотрены уравнения движения для материалов, в которых отсутствуют фазовые переходы при ударном сжатии. При наличии же фазового перехода необходимо применять дифференциальные уравнения движения сохранения массы каждой фазы, импульса и энергии всей смеси для двухфазной среды. Так, при распространении волн в железе и малоуглеродистой стали имеет место фазовый переход при давлении около 130 кбар. Расчеты для плоских волн в этой среде с учетом фазовых переходов показывают существенное влияние фазовых переходов и прочности на характер движения и затухания ударных волн.

400

19, Взрыв в твердых телах

У равнения движения прочной сжимаемой среды (19.29), (19.35), (19-38)-(19.40), которые учитывают как термодинамические эффекты, связанные с адиабатным; сжатием среды, так и силы прочностного сопротивления, не имеют аналитического решения даже для случая одномерного плоского движения.

В настоящее время возможно решение как одномерных, двумерных (осесим-метричных и плоских), так и трехмерных задач, с учетом термодинамических эффектов и прочности среды, с помощью численных методов.
Предыдущая << 1 .. 176 177 178 179 180 181 < 182 > 183 184 185 186 187 188 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.