Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 170 171 172 173 174 175 < 176 > 177 178 179 180 181 182 .. 309 >> Следующая


Равномерность частотной характеристики пироприемника сохраняется в достаточно широком диапазоне .частот (рис. 18.11), а параметры приемника имеют следующие значения: пороговый ток Ф4 = 5 • 10"9 Вт/Гц1/2 в диапазоне (5... 200) Гц; постоянная времени при использовании золотой черни (1... 20) мке при собственном поглощении (10~7 ... 10~8) с; вольтовая чувствительность Sy = 100 В/Вт при частоте модуляции /т = 10 Гц и сопротивлении нагрузки Ri = ЮГОм; динамический диапазон измеряемых облученностей от Ю-1 до 10~8 Вт/мм2 [18.35]. Использование пироприемника совместно с узкопольной оптической системой позволило проводить исследования нестационарного теплового излучения взрыва 4KBB в спектральном диапазоне (7... 14) мкм, который соответствует одному из наиболее широких окон прозрачности для ИК излучения в приземных слоях атмосферы. Усилитель, использованный в экспериментальных исследованиях, обеспечивал полосу пропускания (1,5... 000) Гц. Для регистрации изменения теплового излучения взрыва KBB во времени применялась амплитудная модуляция потока излучения при помощи вращающейся модулирующей диафрагмы. Кривая модуляции }{х) описывается уравнением [18.36]

где 0 ^ х ^ 2г; X — координата, характеризующая положение модулирующего отверстия относительно изображения источника излучения; f(x) = сг(х)/сгтах; а(х) — текущее значение площади изображения, видимой через модулирующее отверстие с радиусом г = Roa\ crmax = ят2 = ^Rq3 ~~ максимальное значение о-(х); R03 — радиус приемной оптической системы.

Для обеспечения максимальной точности в интерпретации огибающей сигнала, частота модуляции принималась такой, чтобы /т ^ 1Ofне, где }не — частотный параметр исследуемого процесса. Очевидно, что в этом случае возникает некоторая неопределенность в фиксации максимальной величины сигнала, являющаяся функцией скорости вращения модулирующей диафрагмы, но характер изменения

A Электромагнитные явления

теплового излучения передается вполне однозначно. При оценке частотной характеристики процесса взрыва /не было принято, что /не = 1/(?е — U), где te — момент времени, при котором величина сигнала становится менее 0,1 C/max, (J7max ~~ максимальная величина напряжения на экране осциллографа); U — время начала инициирования КВВ. Принимая U = 0, получим /не — V^e- Например, экспериментальная оценка величины /не для заряда THT массой 2 кг дает значение /яв = (6... 7) Гц, т.е. время существования теплового излучения в спектральном диапазоне (7... 14) мкм составит (140... 160) мс, Следовательно, в этом случае величина /т должна быть более (60... 70) Гц, что приводит к неопределенности в интерпретации времени достижения максимального сигнала в пределах Юме.

Для оценки энергетических характеристик теплового излучения была проведена тарировка созданной экспериментальной системы с помощью одного из стандартных сертифицированных тепловых приемников, работающего в том же спектральном диапазоне.

При анализе экспериментальных данных будем считать, что параметры теплового излучения можно определить через параметры газодинамического и электромагнитного полей. Поэтому в ближней зоне действия взрыва (до 10... 15 радиусов заряда КВВ), где присутствуют процессы частичной ионизации и диссоциации, необходимо рассматривать тепловое излучение в качестве производного процесса взаимодействия электромагнитного и газодинамического полей.

В средней зоне (до 40... 50 радиусов) основным L+Itf1, ВтДм^ср) фактором будет, являться тепловое излучение ПД

ж горячего воздуха на фронте и за фронтом воздушной УВ. В дальней зоне (свыше 50 радиусов) определяющим является тепловое излучение ПД, которые остывают значительно медленнее, чем воздух на фронте и за фронтом воздушной УВ. + Осциллограмма одного из экспериментов пред-

0 40 80 120 и мс ставлена на рис. 18.12, а расчетные и эксперимен-Рис. 18.12. Экспериментальная тальные значения энергетической яркости взрыва зависимость суммарной компактного заряда THT массой т = 2 кг в спек-эиергетической яркости ПД и тральном диапазоне (7... 14) мкм иллюстрирова-воздушной УВ L от времени с помощью рис. 18.13. Расчеты проведены по

1 в спектральном диапазоне методикЄ) изложенной В П.18.3. С привлечением

/7*.. 14) мкм ' „ _ ? » л

• ' соотношений, связывающих между собой фото*

метрические энергетические параметры излучения, и зависимостей (18.18) и (18.19).

Необходимо отметить, что начальный участок зависимости Lsw(r/ro) является весьма условным в диапазоне расстояний (1...10)го, так как методика определения интегрального коэффициента черноты и интегральной цо'глощательной способности основана на данных экспериментов для температуры T < 3500К [18.33], соответствующей температуре во фронте ударной волны на относительном расстоянии 10 < г/го < 15. Для ПД оценка параметров излучения справедлива в пределах первой пульсации, что эквивалентно относительному расстоянию r/ro < (10...12) для сферического и г/го < (40...5O) для цилиндрического взрыва и времени (0,1... 0,2) мс. При больших временах функция Ьрв(г/го) иа рис. 18.13 аппроксимирована с учетом того, что температура ПД со временем стремится к температуре окружающей среды (порядка 300 К).
Предыдущая << 1 .. 170 171 172 173 174 175 < 176 > 177 178 179 180 181 182 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.