Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 10 11 12 13 14 15 < 16 > 17 18 19 20 21 22 .. 309 >> Следующая


^ = ^?^=7?сз/Ш) (15.155)

где = (l?/27)m/M и едэ ==. m/L Дифференцируя (15.154) по t, получим —du/dt = с/? 4- dc/dt. Сравнивая это выражение с (15,155), будем иметь

' 1 + ^4 = 0. (15.156)

Для решения уравнения (15.156) применим подстановку с = z/y/t. Тогда уравнение примет вид

dz z 1ГМ

Tt+Yt+Vm=0- (15-157)

Разделяя в этом уравнении переменные, получим dz/(z/2 + nz^/lD) = —dt/tj или dz21(z2(l+2I)Z2IlD)) = -dint. После интегрирования это уравнение примет вид

¦ г= .' b^-b^l + ^^ = -bifr-lna , л (15.158)

или Ct = 1/г2 f±2r)/lD9!где С — постоянна^ интегрирования. TaKjsaK с г/у^, то

В момент отражения детонационной волны рт дее^ткого т§ла при і = l/D, с = поэтому С = (1 + 2т/)/12. С учетом этого значение С уравнение (15.159) можно записать в виде с = W/tt где в = (1 + 2ij(l — l/Dt))~1/2. Из (15.154) находим

8 4 dx х — 18 - ,„лч

Общее решение этого линейного неоднородного уравнения:

X

15.3. Одномерное метание пластин продуктами детонации

33

где Ci — постоянная интегрирования, которая определяется из того условия, что при t = J/D, X = L Интегрируя, находим

* = ІИ(і + г(і-</і + 2ч(і-^Ш =Dt(l + L^). (15.162)

Подставив найденное значение х в (15.160), получим

и = D (l + ук j^ej * и, . . (15.163)

что дает зависимость скорости тела и от времени t. - * ^ Определим теперь величину и — с. Очевидно, что

х- 201

U-C =

= D + - 216I^ (15.164)

t

откуда следует, Ш !^(й — с) = На основании (15,152) получим ,

X = (u-c)t + 29l , , (15.165)

Поскольку

5T1 + ^F' " <15166>

' ¦-!"-"(1+.?1.;'-?1)¦"(1T^+1T)- <15167)

Отсюда следует, что

1?(2т?+1) *-2$/(2n + l)Z? v '

Уравнения (15.154) и (15.165) полностью решают поставленную задачу. Рассмотрим два предельных случая. Пусть m = 0 и 77 —> оо; тогда задача сведется к изучению движения продуктов детонации при их разлете в пустоту. Уравнение (15.168) при этом дает

f"' ., : -

Пусть теперь m —? оо и 7] = О, при этом Задача аналогична рассмотрению отраженной волны от абсолютно твердой стенки:

.. г1 •••• " . X__21 *•

.... * , U-C=—j~. ¦¦ ¦ (15.170)

Это выражение вытекает также из уже ранее полученных нами зависимостей 15.47.

В заключение выведем предельные формулы, описывающие законы движения метаемого тела при Mjm < 1 и MJm > 1. При M/m < 1 и соответственно

M 15. Метание тел продуктами детонации

больших значениях п, используя уравнения (15.162) и (15.163), получим с помощью разложения этих выражений в ряд по степеням 1/y/rj'

В \П\ Dt) ^2T)(I-If(Dt))'

При больших М/т, разлагая выражение по степеням п, получим

при t -4 оо, x/l =l — rj+(r)/2)Dt/l, и/D = ту/2. Очевидно, что при M = O импульс метаемого тела I = 0, при M -4 оо, I = M« = (16/27)rau/n, при t оо, w = -Dn/2, следовательно, / = (8/27)mD, что, как ранее было установлено, соответствует полному количеству движения продуктов детонации при их разлете.

Мы видим, что при больших М/т в зависимости х от п отсутствует свободный член; для того чтобы определить зависимость / от п, необходимо сделать разложение я по 77 до членов, содержащих т?2.

Проведя вычисления для и и J при t -> 00, получим

? = 5(1-4). Z=^mD(I- ^ (15.173)

(15.171)

Таблица 15.5

Сопоставление опытных и расчетных скоростей пластин, метаемых взрывом

заряда BB

771, г
ро,г/см3
D1 м/сек
М, г
1
Нот м/сек
upach j м/ сєк
Uou -100%

22,8
1,30
6880
6,60
2,04
2440
2670
91,6

22,8
1,40
7315
6,80
1,98
2540
2790
90,5

22,8
1,50
7690
6,82
1,87
2700
2450
91,5 I

22,8
1,60
8000
6,79
1,98
2830
3060
90,3

11,8
1,40
7315
6,91
1,18
2030
2170
93,5

В заключение укажем, что если продукты детонации разлетаются во все стороны (детонация открытого заряда), то выведенные зависимости остаются справедливыми, если под величиной массы заряда гп понимать массу его активной части та.

Результаты экспериментальных исследований хорошо подтверждают развитую теорию, что видно из табл. 15.5, в которой сопоставлены опытные и расчетные (вычисленные по зависимости (15.163)) скорости пластин в случае заряда из флегма-газированного гексогена. Заряд помещался в толстостенной стальной трубе. Выше была рассмотрена задача метания жесткой пластины без учета волновых явлений в пластине. Одномерное метание пластины может быть рассчитано численно, с учетом волновых явлений как в продуктах детонации, так и в метаемой пластине.

.-.Hu & Одномерное метание пластин продуктами детонации

На рис. 15.18 представлен процесс движения волн в ПД и пластине в координатах расстояние-время, (x-t), где ADEM — траектория движения границы раздела ПД и пластины, CNK — траектория движения свободной поверхности пластины, В этом случае на границы раздела пластины толщиной ZiQ и BB падает детонационная волна OAy при этом в ПД отражается ударная волна AB, а по пластине движется ударная волна АС. При выходе этой ударной волны на свободную поверхность (точка С), от свободной поверхности внутрь пластины будет отражаться центрированная волна разрежения CDE, которая отражается от границы ПД— пластина (DE). Происходит ускорение этой границы, что служит источником образования волны сжат
Предыдущая << 1 .. 10 11 12 13 14 15 < 16 > 17 18 19 20 21 22 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.