На рис. 17.136 показана зависимость величины LnJL от отношения скорости V\ одной пластины к скорости детонации D.
На рис. 17.137 представлена зависимость LnJL (при фиксированной толщине слоя BB <5В и переменной величине толщины пластины Si) от относительной толщины стальной пластины. При этом увеличивалась S\, но уменьшалась скорость пластины Vj.. Имеется слабо выраженный оптимум при <5i/<5B = 1,5.
1,0 0,75
0,50
o,as
La
L
l
.;
¦ =
II 4
s
^^^^^^
і
к
0 0,5 1,0 1,5 2,0 2,5 3,0 3,5
Рис. 17.137. Зависимость величины Ln/L от относительной толщины стальной пластины Si /Sq.
На рис. 17.138 представлена зависимость Ья/Ь от масштаба ЭДЗ, когда толщина пластины Si, и толщина слоя BB S3 увеличиваются в п раз. При этом толщина пластины также увеличивается в п раз, а скорость пластины остается постоянной.
17,7. Влияние условий применения на действие КЗ
349
Для преодоления ДЗ, показанной на рис. 17.139, были созданы таидемные кумулятивные заряды [17.172]. Они состоят из небольшого кумулятивного пред-заряда 1 и основного кумулятивного заряда 2 (рис. 17.139). При попадании в ДЗ, срабатывает предзаряд, кумулятивная струя которого детонирует BB в динамической защите. Основной заряд должен детонировать через некоторое время із после срабатывания предзаряда и разлета пластин динамической защиты [17.173],
Рис. 17.139. Схемы СДЗ: лежащая на броне (а), свободная
В последние годы для борьбы с боевыми частями ракет, оснащенными тандем-ными кумулятивными зарядами, используются слоистые динамические защиты (СДЗ) [17.170]. Схемы такой защиты показаны на рис. 17.139. Динамическая защита, лежащая на броневой защите 7, состоит из двух стальных пластин 3, 5, толщиной <Уз, #5, и двух слоев BB 4, б, толщиной 04 и Sq. Свободная СДЗ на рис. 17.1396 состоит из трех стальных пластин 3, 5, 7 и двух слоев BB 4 и 6. Предзаряд, при попадании в ДЗ, детонирует оба или один слой ВВ. Затем через время задержки t$ срабатывает основной заряд, кумулятивная струя которого сбивается пластиной 5 (рис. 17.139а), или пластинами (5) и (7) (рис. 17.1396),
Чм/с
800
500
200
I
V1^
1
»в(мм
Рис. 17.140. Закон изменения 1-ой в 2-ой пластины СДЗ, лежащей на броне, в зависимости от толщины слоев BB Sb
Рис. 17*141. Распределение скоростей в свободной СДЗ
На рис. 17.140 показана зависимость скоростей Vi и Vz пластин от толщины ?4 = о*б = Sb слоев BB1 если толщина стальных пластин = Sq = 10 мм, скорость детонации D = 7500 м/с и его плотность рвв = 1,6 г/см3 для схемы рис. 17.139а.
350
17, Кумуляция
На рис. 17.141 представлен расчет для свободной СДЗ (рис. 17.1396) в момент времени t = 200 мкс. В этом случае толщина стальных пластин 6$ = 15 мм, O& = 10 мм, 67 — 20 мм, толщина слоев BB <Ув4 — 1мм, бвв — 2 мм. Максимальная скорость первой пластины V\ = 450 м/с, второй V^ = 150 м/с, а третьей, летящей вниз, Vs = 320 м/с. Численные расчеты, представленные на рис. 17.140-17.141, произведены для плоской одномерной модели сжимаемой жидкости, как для стальных пластин, так и для продуктов детонации, при мгновенной детонации. На рис. 17.141 показаны скорости трех пластин, а также распределение скоростей продуктов детонации между пластинами.
Слоистые динамические защиты способны действовать по кумулятивной струе основного заряда в течение до 1 мс при ао = 60° и до 2 мс при ао = 45°. Преодоление таких СДЗ возможно с помощью отделяющегося («выстреливаемого») предзаряда на некотором расстоянии от СДЗ [17.171].
Глава 18
Электромагнитные явления при взрыве конденсированных взрывчатых веществ
U S
18.1. Феноменология электромагнитных явлений при взрыве
В течение многих лет исследования динамики движения и излучения горячих и ионизированных газов проводились в основном в связи с астрофизическими и геофизическими проблемами, с моделированием сильноточных излучающих разрядов, с обтеканием затупленных тел потоком излучающего газа и развитием лазерной плазмы. Изучению электромагнитного излучения при взрыве конденсированных взрывчатых веществ (KBB) уделялось гораздо меньше внимания, Для анализа этого процесса необходимо не только рассматривать одновременно электромагнитные и газодинамические процессы, но и учитывать также симметрию реального взрыва, нестационарность течения и соответствующее резкое изменение параметров газа по мере удаления от центра взрыва. Кроме того, детонационной волне (ДВ), продуктам детонации (ПД) и воздушной ударной волне (ВУВ) присущи разные механизмы течения газа, генерации и излучения электромагнитной энергии.
ДВ, ПД и воздушная УВ не только формируют газодинамическое поле, но и приводят к излучению энергии в окружающее пространство. При этом могут возникать импульсные магнитные и электрические поля [18.1,18.2], поля радиотехнического диапазона [18.3] и поля оптического излучения [18.4]. Под оптическим излучением (свет в широком смысЛе слова) будем понимать электромагнитные волны, длины которых заключены в диапазоне от единиц нанометра до десятых долей миллиметра (диапазон частот ~ 3 * 1011... 3 • 1017 Гц). К оптическому излучению, помимо видимого (человеческим глазом) излучения, относятся также инфракрасное (ИК излучение) и ультрафиолетовое (УФ излучение); ИК излучение занимает спектральную область между красной границей видимого излучения (длина волны Л ~ 0,74 мкм) и коротковолновым радиоизлучёнией (A 1... 2мм). ИК область спектра условно разделяют на ближнюю (0,74.2,5 мкм), среднюю (2,5...50мкм) и далекую или дальнюю (50.,.2000мкм). УФ излучение занимает спектральную область между фиолетовой границей видимого излучения и рентгеновским излучением в пределах длин волн Л 400... 10 нм. Область УФ излучения условно разделяют на две зоны: ближнюю (400,,. 200 нм) и далекую, или вакуумную (200... 10 нм). Последнее название обусловлено тем, что УФ излучение этого диапазона сильно поглощается воздухом, и его исследование возможно только в вакууме.
