Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 9 10 11 12 13 14 < 15 > 16 17 18 19 20 21 .. 309 >> Следующая


Из формул (15.139), (15.147) следует, что ylD при г — 1,45г0 оболочка набирает около

88% максимальной скорости; при г = 1,88г0 оболочка приобретает 95 % максимально возможной скорости Uq^ а при г = 2,64?? и = 0,99гіо« Эти значения близки к имеющимся экспериментальным данным для скользящей детонационной волны. Так, по данным, изложенным в п. 10.3 при R(Rq = 1,33 (при этом t/tq = 1,45) и = (0,8...0,86)uo, при R(Rq = 1,65(г/г0 = \Щи = 0,89...0,92и0, при Rf Rq = 2,24(г/г0 = 2,64)ц = 0,95.. .0,97и0> где R — наружный радиус оболочки.

На рис> 15.17 представлены зависимости скорости цилиндрической оболочки и в долях скорости детонации D при осевой детонации (детонаг пия начинается на оси заряда) и при мгновенной детонации, полученные путем численного интегрирования дифференциальной системы одномерных уравнений для осевой симметрии [15.6], описывающих адиабатическое движение продуктов детонации (см. гл. 2). Прочность и сжимаемость оболочки не учитывалась. Показатель изоэнтропы ПД считался постоянным и равным трем. Обозначим ? = m/M, где та — масса заряда BB, M — масса оболочки заряда. Для легких оболочек (? > 1,25) скорость оболочки при осевой детонации больше, чем при мгновенной. Для более тяжелых оболочек (? = 0,25-1,25) максимальная скорость оболочки (при г/Tq = 1,5) при мгновенной детонации больше, чем при осевой. Для тяжелых оболочек ? < 0,25 стирается различие в величинах максимальных скоростей при мгновенной и осевой детонациях.

В начальный период при осевой детонации набор скорости всегда идет более быстрым темпом, чем при мгновенной детонации. Затем закон изменения скорости оболочки с расстоянием существенно зависит от величины ?y что связано с законом

0,3

ОД

ОД













/

*



А

?
?




S




к


-< •



's
















?=4

И

}0,5 }0,25

1,0 U 1,2 1,3 1,4 rltQ

Рис. 16,17. Зависимость скорости цилиндрической оболочки от расстояния для осевой детонации (сплошные линии) и при мгновенной детонации (штриховые линии) для разных ? = m/M.

15,5. Одномерное метание пластин продуктами детонации 31

движения оболочки в начальный период и законом движения ударной волны, отраженной от оси заряда (при осевой детонации). Если оболочка легкая, то при отражении детонационной волны она настолько быстро разгоняется в начальный период, что ударная волна, отраженная от оси заряда, ее не догоняет. Для тяжелых оболочек отраженная от оси заряда ударная волна догоняет оболочку и увеличивает скорость оболочки. В то же время ударная волна, отраженная от оболочки и двигающаяся к центру, уносит с собой заметную часть энергии, давление около оболочки быстро падает (быстрее, чем при мгновенной детонации) и разгон оболочки уменьшается более быстро, чем при мгновенной детонации. В результате при ? = 0,25-1,25 максимальная скорость оболочки (при v/tq = 1,5) оказывается больше при мгновенной детонации, чем при осевой (рис. 15.17),

15.3. Одномерное метание пластин продуктами детонации

Рассмотрим движение тела, метаемого продуктами детонации конденсированного BB, для строго одномерной задачи (движение газа и тела в трубе) [15.4].

Пусть в точке х = 0 началась детонация: налево продукты детонации истекают в пространство, которое можно принять пустым (наличие воздуха практически не изменит результата вычислений). Направо идет детонационная волна, которая для бризантных взрывчатых веществ характеризуется законом изоэнтропы

P = ApK (15.148)

Одномерное движение продуктов детонации описывается уравнениями (15.10)

2с-P ЧЛЛЧ

* = т-г, a (15.149)

ч x = (u + c)t, (15.150)

где р — давление, р — плотность продуктов детонации, и — скорость потока, с местная скорость звука, D — скорость детонационной волны.

Пусть длина заряда есть / и с правой его стороны находится тело, масса которого М. Очевидно, что масса BB равна т = sip®, где § — сечение зарядад ро — его начальная плотность.

1 В момент времени = IjD детонационная волна дойдет до тела и, отражаясь от него, сообщит ему движение. Поскольку, как известно, даже при ударе детонационной волны об абсолютно твердую стенку, энтропия во фронте отраженной ударной волны увеличивается весьма незначительно, то с точностью до нескольких процентов задачу об отражении волны от твердого тела можно рассматривать в акустическом приближении (см. п. 4,4). Для этого случая (при к = 3) имеем (3.7):

д(и±с) , , ^д(и±с) Л

что, как известно, дает

* = + c)t + Fi(w + с), X = (и -c)t + F2(u - с). (15.152)

Здесь и -f- с и и — с определяют параметры отражённой волны.

32 15. Метание тел продуктами детонации

Краевыми условиями данной задачи будут условие сопряжения отраженной волны с волной, описываемой уравнениями (15.149) и (15.150), и условие на поверхности твердого тела:

M du dx 1

-W = sp> и=м' (15Л53)

Первое условие показывает, что F\ (и + с) = 0 и, следовательно, *

ж (и +¦ ф. (15,154)

Учитывая, что р = Pi(c/ci)3, где pi = (64/27)р# = (16/27)/?оР2 и c1 = D, уравнение (15.153) можно привести к следующему виду:
Предыдущая << 1 .. 9 10 11 12 13 14 < 15 > 16 17 18 19 20 21 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.