Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 142 143 144 145 146 147 < 148 > 149 150 151 152 153 154 .. 309 >> Следующая


В обоих случаях, в процессе взаимодействия продольного магнитного поля с проводящим материалом, в струе возникают индуцированные тангенциальные вихревые токи и дополнительные силовые факторы — объемные электромагнитные силы. Для высокочастотных полей электромагнитные силы сконцентрированы в поверхностном слое, и их силовое воздействие эквивалентно распределенному по поверхности струи магнитному давлению pmag. Стабилизирующий эффект влияния высокочастотного магнитного поля основан на уменьшении магнитного давления в областях развивающихся шеек и увеличении — в областях выпуклостей (достаточно интенсивное высокочастотное поле как бы придавливает струю по выпуклостям на поверхности, чем тормозится развитие шеек — вогнутых участков поверхности) (см. рис. 17.115а).

328 17. Кумуляция

ї*ис. 17.115. Стабилизация растяжения , ( Рме. 17Д16. Схема экспериментов по воз-КС в высокочастотном (а) и низкочастот- действию на КС продольным низкочастотном (б) продольных магнитных полях ным магнитным полем

Для низкочастотных полей с глубоким проникновением поля и токов в материал КС, электромагнитные силы распределены по радиусу элементов струи. В этом случае стабилизирующий эффект является следствием высокоскоростного деформирования проводящей среды с вмороженным в нее продольным магнитным полем (см. выше объяснение причин возрастания магнитного поля при деформировании идеально проводящей среды, или при быстром деформировании среды с реальной проводимостью). Растяжение КС сопровождается большими осевыми деформациями, и продольное магнитное поле в струе, за счет этого чисто механического процесса, тяготеет к увеличению, отслеживая удлинение продольно ориентированных материальных волокон и, на определенной стадии превышает внешнее магнитное поле. В таком случае объемные электромагнитные силы направлены радиально и как бы распирают Струю (рис. 17.1156). Развитие процесса шейкообразования связано с локализацией деформирования в областях шеек, где деформации удлинения больше, чем на постепенно формирующихся безградиентных участках струи.

Поэтому и магнитное поле в струе в областях шеек увеличивается сильнее, а радиальные распирающие силы увеличены по отношению к будущим безградиентным участкам. Последнее должно вести к замедлению шейкообразования, нежелательного с точки зрения увеличения длины струи. Таи как и высокочастотные, и низкочастотные электромагнитные воздействия реализуют активное вмешательство в механизм растяжения КС, такие воздействия целесообразно осуществлять в той области пространства и в тот интервал времени, где и когда происходит равномерное растяжение КС или развитие неустойчивости на КС, до разрыва ее на отдельные элементы.

» ......Схема экспериментов по воздействию продольным низкочастотным магнитным

полем иа КС лабораторного КЗ показана на рис. 17.116 [17.136]. Продольное магнитное поле создавалось с помощью удлиненного соленоида 3 в объеме цилиндрического канала диаметром Dq между КЗ 2 и преградой 1. Диаметр Dq выбирался из условия обеспечения пропускания КС без существенного снижения

17.7. Влияние условий применения на действие КЗ

Таблица 17-23

Результаты экспериментов по

воздействию на КС низкочастотным магнитным полем различной интенсивности

tm 5 mkc
Bm1 Тл
L

120
2,6
5,5

140
3,3
4,6

200
5,4
5,3

140
6,3
5,1

140
10,5
5,0

140
10,5
5,2

пробивного действия, по отношению к пробитию свободного заряда с данного фокусного расстояния F7n-

Как видно, полученные в работе [17.136] результаты не выявляют какой-то ярко выраженной закономерности. Сильные эффекты при воздействии на КС полей указанной в табл. 17.23 интенсивности (до 10 Тл) не проявляются, хотя и прослеживается некоторое положительное влияние продольного низкочастотного поля на пробитие КЗ, испытываемых в сопоставимых условиях (одинаковые Fm, Dq и т.д.).

При выбранном диаметре канала, среднее по 4-5 опытам пробитие, в отсутствие электромагнитного воздействия составляло L = L/d = 4,7, при лучшем результате L = 4,9 (для свободного КЗ на соответствующем фокусном расстоянии F7n среднее пробитие составляло L — 4,9 при лучшем результате L = 5,1). В качестве источника электрической энергии использовалась конденсаторная батарея 5, разряд которой на

соленоид 3 инициировался взрывным коммутатором 4. Подрыв КЗ 2 проводился с упреждением относительно момента tm достижения индукцией магнитного поля в соленоиде максимального по времени значения Вт) так что, при прохождении КС в канале, магнитное поле в нем незначительно отличалось относительно максимального. Результаты экспериментов по воздействию на КС низкочастотным магнитным полем различной интенсивности приведены в таблице 17.23.

Объяснить полученные в [17.136] экспериментальные результаты удалось с помощью расчетно-теоретических методов исследования. В работе [17.144] была подтверждена возможность стабилизации растяжения КС в продольном низкочастотном магнитном поле, путем моделирования влияния данного электромагнитного воздействия на развитие пластической неустойчивости на струе. Использована физико-математическая модель элемента КС, как проводящего несжимаемого жесткопластического стержня переменного сечения, находящегося во внешнем продольном постоянном во времени магнитном поле. На частном примере элементов средней части КС зарядов диаметром d = 50мм ий = 100 мм показано, что увеличение коэффициента предельного удлинения в магнитном поле п™ад по отношению к коэффициенту предельного удлинения естественным образом деформирующейся КС пъ зависит от эффективного предела текучести материала КС Y1 от интенсивности внешнего поля и от масштабного фактора. Графики на рис. 17.117 иллюстрируют характер этого влияния и показывают, что к более существенному увеличению пробивного действия КЗ (несколько десятков процентов) может приводить воздействие на КС низкочастотных магнитных полей с индукцией в несколько десятков Тесла.
Предыдущая << 1 .. 142 143 144 145 146 147 < 148 > 149 150 151 152 153 154 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.