Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 138 139 140 141 142 143 < 144 > 145 146 147 148 149 150 .. 309 >> Следующая


Результатом электродинамического воздействия, при достаточной его интенсивности, является значительное снижение пробивной способности кумулятивной струи. Представление о возможностях такого рода воздействий дают показанные на рис. 17.109 экспериментальные данные Г. А. Швецова и А. Д. Матросова по пробивному действию лабораторного КЗ диаметром d = 50 мм в зависимости от энергии конденсаторной батареи, Следует отметить, что, для эффективного воздействия на КС, к электрической цепи предъявляются достаточно жесткие требования, обеспечивающие токовый разряд через элементы КС за время их

320

j!7. Кумулящя

Электромагнитные воздействий для управления кумулятивным эффектом взрыве

Рис» 17.107. Варианты электромагнитных воздействий для управления кумулятивным эффектом взрыва: 1 — аксиальное магнитное поле в облицовке КЗ непосредственно перед подрывом; 2 — мощный импульс электрического тока по КС; 3 — поперечное к направлению движения КС магнитное поле в материале преграды; 4 — «мягкое» токовое воздействие на КС; 5 — продольное низкочастотное магнитное поле в области деформирования КС в полете; 6 — продольное высокочастотное магнитное поле в области деформирования КС в полете

прохождения через межэлектродный промежуток (несколько десятков микросекунд) и большие разрядные токи (несколько сотен килоампер, или даже порядка мегаампера).

В качестве физических причин снижения пробивного действия КЗ под действием импульса тока, рассматриваются развитие магнитогидродинамической (МГД) неустойчивости перетяжечного типа на КС и объемное разрушение материала КС (см, например, [17.123, 17.130, 17.131]).

При движении элементов КС в межэлектродном промежутке и протекании по ним осевого тока, на КС действуют сжимающие электромагнитные силы, эквивалентные наличию приложенного к боковой поверхности струи магнитного давления (17.113). Магнитное давление определяется индукцией тангенциального магнитного поля на поверхности кумулятивной струи В = ?oJ/27rR3, где J — сила тока, протекающего по КС, Rj — радиус элемента КС. Так как локальная

17.7. Влияние условий применения на действие КЗ 321

Z, MM

Рис. 17.108* Z—t диаграмма функционирования КЗ во взаимодействии с устройством электродинамического воздействия на КС и результаты расчета развития МГД-неустойчивости на струе

величина магнитного давления увеличивается с уменьшением радиуса струи в рассматриваемом сечении, то следствием такого воздействия является развитие МГД-неустойчивости — ускоренное развитие шейкообразоваяия (до отношению к естественному процессу растяжения струи). Такой форсированный рост возмущений на поверхности КС ускоряет процесс ее распада на отдельные элементы й уменьшает тем самым эффективную длину струи (рис. 17.110а). С другой стороны, одновременно с развитием МГД-неустойчивости, происходит термическое разупрочнение материала КС за счет ее джоулева нагрева, что может привести к объемному разрушению лишенной прочности струи в момент ее выхода из области электродинамического воздействия, при резкой разгрузке от действия сжимающих электромагнитных сил (рис. 17.1106). Объемное разрушение проявляется в виде радиального рассеивания материала струи со скоростью Vjr% что влечет за собой последующее уменьшение средней плотности материала элементов КС и сказывается на ее пробивной способности. В реальных случаях воздействий на КС мощными токовыми импульсами, проявляются оба этих механизма разрушения струи, как это видно на рис. 17.111, где приведены, полученные Г. А. Швецовым и А. Д. Матросовым для одинаковых моментов времени, рентгеноимпульсные

322

17. Кумуляция

?, мм





ч











о го 40 во w too

Рис. 17.109. Зависимость пробивного действия лабораторного КЗ от энергии конденсаторной батареи (данные Г. А. Швецова, Л. Д. Матросова)

Рис. 17.110. Развитие магиитогидродинамической неустойчивости иа КС (а); объемное разрушение материала КС при электродинамическом воздействии (6)

снимки естественным образом деформирующейся КС (а) и КС после электродинамического воздействия (б).

Рис. 17.111. Рентгеноимпульсные снимки КС для одинаковых моментов времени [17.130]: естественное растяжение КС (а); КС после электродинамического воздействия (б)

,! ' Оценка радиальной скорости рассеивания Vjr материала КС, выходящей из области электродинамического воздействия, может быть сделана на основе модели элемента КС как цилиндрического высокоградиентного стержня [17.128, 17.131]:

VjR = —-— X

16А (iff ?oJ2jK . гу Л . ( t*PjK . Л"* м г

(17.114)

Где ZzK и Rjк ™ соответственно, осевая скорость деформирования и радиус элемента КС к моменту выхода его из области ЭДВ, Jj к — ток через элемент в этот же момент времени, постоянные А и к характеризуют сжимаемость материала КС в баротропном степенном уравнении в форме Тэта [17.4], pj — плотность материала КС. Приведенная формула получена в предположении, что

_17.7. Влияние ycAxmtfi применения на действие КЗ_323

потенциальная энергия Ер объемного сжатия материала КС магнитным давлением Ртад, которой обладает элемент струи к моменту выхода из межэлектродного промежутка, расходуется на «гашение» кинетической энергии Ejr радиального сходящегося к оси симметрии движения растягивающегося элемента и, напротив, на придание материалу КС радиального расходящегося от оси симметрии движения С КИНеТИЧеСКОЙ Энергией -EjJdiv = Bp — Ejr-
Предыдущая << 1 .. 138 139 140 141 142 143 < 144 > 145 146 147 148 149 150 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.