Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 137 138 139 140 141 142 < 143 > 144 145 146 147 148 149 .. 309 >> Следующая


Этот способ логически вытекает из предложенной академиком А. Д. Сахаровым [17.114] идеи магнитной кумуляции, которая в настоящее время широко используется в физике высоких энергий для получения сверхсильных импульсных магнитных полей [17.115,17.11g], Эта идея технически реализуется в так называемых магнитокумулятивнызс генераторах. Простейший магнитокумулятивный генератор представляет собой заряд BB с цилиндрической КО с внутренним радиусом Aq из материала с высокой проводимостью (как правило, медь). Предварительно, до подрыва заряда, в материале облицовки и в ее полости создается осевое магнитное поле с индукцией Bq с помошью соленоида, охватывающего облицовку. При последующем взрывном обжатии облицовки и ее быстром схлопывании, магнитное поле не успевае* проникать (диффундировать) в высокопроводящий материал, и обжимаемый схлопывающейся облицовкой магнитный поток остается практически неизменным: ВоЩ = BR?, где BnR- текущие индукция магнитного поля и внутренний радиус облицовки. По мере уменьшения радиуса R происходит компрессия магнитного поля — в полости облицовки увеличиваются индукция магнитного поля В и плотность магнитной энергии В2/(2^о)> гДе ?o = 1,256 ¦ Ю-6 Гн/м — магнитная постоянная. Вследствие возрастания поля в полости облицовки, в ее материале индуцируются токи, приводящие к проявлению мощных термических и механических эффектов. На внутренней поверхности плотность тока максимальна, и здесь происходит значительный джоулев нагрев материала. Взаимодействие же индуцированных токов с магнитным полем приводит к появлению электромагнитных сил — распределенных в объеме материала сил Ампера F = [j, В], где j — вектор плотности тока. Силовым эквивалентом действия электромагнитных сил является так называемое магнитное давление [17.115]

В2

Pmag= (17.113)

Компрессируемое магнитное поле, за счет возрастания магнитного давления, оказывает силовое противодействие нагретой облицовке, проявляющееся, на заключительном этапе ее схлопывания, в потере устойчивости деформирования и отклонении формы ее внутренней поверхности от цилиндрической. Потеря устойчивости схлопывающейся оболочки ограничивает возможности компрессии магнитного поля, но с другой стороны, свидетельствует о возможности существенного влияния электромагнитных воздействий на механизм быстропротекающих процессов.

Первая известная идея использования мощных магнитных полей для усиления кумулятивного действия обычных КЗ, базировалась на сочетании принципов магнитной и обычной кумуляции [17.4]. Для этой цели в полости цилиндрической об-

lftf. Влияние условий применения на действие КЗ 319

лицовки, обжимающей магнитный поток, размещалась коническая металлическая КО, предназначенная для формирования кумулятивной струи. Предполагалось, что компрессируемое цилиндрической облицовкой мощное магнитное поле оказывает силовое воздействие на іфоводящую коническую облицовку и, за счет магнитного давлення (17.113), обеспечивает ее схлопывание со скоростью, значительно превышающей скорость схлопывания облицовок обычных кумулятивных зарядов. Увеличение скорости схлопывания ведет к повышению скорости КС и усилению кумулятивного действия по преграде. Однако данная идея не нашла сколько-нибудь существенного развития вследствие крайней затруднительности получения высоких плотностей магнитной энергии В2/(2ро) в относительно больших объемах, соответствующих размерам реальных кумулятивных зарядов. Вместе с тем, она стимулировала поиск иных вариантов электромагнитных воздействий, способных повлиять на пробивное действие кумулятивных зарядов.

В настоящее время рассматриваются две группы управляющих, по отношению к кумулятивному эффекту взрыва, электромагнитных воздействий: направленные на уменьшение пробивного действия КЗ («ослабляющие») и, напротив, стимулирующие их пробивную способность («усиливающие») [17.117].

К числу воздействий, направленных на снижение пробивного действия, относятся создание аксиального магнитного поля в облицовке КЗ непосредственно перед его подрывом (воздействие 1, рис. 17.107), пропускание мощного импульса электрического тока по КС (воздействие 2) и создание поперечного к направлению движения КС магнитного поля в материале проводящей преграды (воздействие 3). На повышение пробивной способности КЗ в области деформирования КС в полете, до ее взаимодействия с преградой, направлены «мягкое» токовое воздействие на КС (воздействие 4), а также варианты создания продольного низкочастотного (воздействие 5) и высокочастотного (воздействие 6) магнитных полей. Воздействия 2,4,5 и 6 на формирующуюся КС ориентированы на управление процессом ее деформирования и последующего разрушения. Воздействие 1 позволяет влиить на процесс схлопывания облицовки и формирования КС, а воздействие 3 — на механизм проникания струи в преграду.

Основным практически значимым вариантом «ослабляющих» воздействий является пропускание мощных импульсов тока по КС до ее взаимодействия с преградой или в процессе взаимодействия. Это вариант так называемой электродинамической защиты [17.56], [17.118] -[17.134]. В простейшем варианте устройство электродинамического воздействия (ЭДВ) на КС представляет собой две разделенные диэлектриком металлические пластины, к которым подключен источник электрической энергии — конденсаторная батарея (рис. 17.108). Разрядный ток в цепи источника электрической энергии начинает протекать с момента Iq замыкания межэлектродного промежутка головной частью кумулятивной струи. Все последующие элементы, при прохождении между электродами, подвергаются электродинамическому воздействию, и по ним протекает осевой ток J, значение которого определяется формой разрядного импульса J(t), а также соотношением времени t прохождения данным элементом межэлектродного промежутка и временем начала разряда *о-
Предыдущая << 1 .. 137 138 139 140 141 142 < 143 > 144 145 146 147 148 149 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.