Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 8 9 10 11 12 13 < 14 > 15 16 17 18 19 20 .. 309 >> Следующая


В уравнении энергии (15.121) во многих случаях можно пренебречь энергией разрушения Еф и величиной энергии ударных воздушных волн. В этом случае скорость разлета оболочки равна

15Л» Определение скорости и законов движения оболочки заряда

27

метание самих ПД. Если считать, что скорость продуктов детонации линейно меняется от центра до оболочки, то со скоростью оболочки в каждый данный момент движется масса ПД т% (15.114). С учетом этой массы закон движения оболочки запишется в следующем виде:

(M + |т)$ = (Af+.fm)iA ^Sp, (15.127)

о at о Uv

где 5 = 4яг2 — поверхность расширяющейся сферической оболочки; начальное значение s = Sq = 4жг%, отсюда

Поскольку для конденсированных BB р/рс = (р/Яо)3і а из закона сохранения массы г3р = г о Po 5 то р = рс(го/г)9, или

Подстановка (15.128) и (15.129) в (15.127) дает **¦ ¦

q го

После интегрирования, с учетом, что ? = m/M vim = $оРого/3» получим

D / 5/3

2 у (5 + 3/3)2 Если ? мало, то формула приобретает вид

-І7Ї} <15131>

-Щ1-(?)*)• ' <is№>

Если (го/г)6 <С 1,то из формул (15.131), (15.132) получим соответственно формулы (15.124) и (15.Ш). _

Чтобы найти закон движения сферической оболочки, надо в уравнении (15.131) доложить и = dr/dtjB результате чего получим

2г0 /2(5 + 3/?) 7° /« ivn

Если считать, что оболочка состоит из готовых осколков, то в уравнении (15.127) надо положить s = sq:

m(5 + 3?) du _ p0D* /гол9

50 Udr" - 5°— W) • „ „ (15-Ш)

2 - 5597

28

что после интегрирования дает

-IVA 0-(?)•)'¦ ' <15->

Отношение предельных значений скоростей готовых осколков и целой оболочки согласно формулам (15.131) и (15.135) равно л/3/4 ^ 0,87. Следует заметить, что это отношение завышено, поскольку формула (15.135) не учитывает истечения ПД через зазоры между готовыми осколками.

Определим теперь скорость цилиндрической оболочки, рассматривая оболочку все время как целое или считая, что она заранее состояла из готовых осколков1). В первом случае, рассматривая тяжелую оболочку (M/т > 1) и применяя уравнение сохранения импульса, можно написать с учетом массы продуктов ПД (15.114).

где s — текущая площадь боковой поверхности цилиндрической оболочки. Очевидно, что s = 5о(г/го), где «о ~~ начальная боковая поверхность цилиндра, го — начальный радиус цилиндра.

На начальной стадии расширение ПД подчиняется закону

подставив это выражение в (15.136), получим

/ т\ du D2 fr\b D2 ri

или n - ¦¦

du2 _ 2? D2IJ

ф ^ 2 + 0 2 r6*

Интегрирование дает выражение для скорости оболочки

*-Ш*И?)*> (15139)

При P -> ©о получим (15.126), Так как u = dr/dt, то, обозначая А = г/ро и г = Di/то, придем к уравнению движения цилиндрической оболочки

а

/

Левая часть (15.140) может быть представлена в виде эллиптического интеграла и аппроксимируется выражением

J *(А2 -1)1". - . 415.141)

1 .TV *

Задача решалась Баумом и Станюковичем.

15.2. Определение скорости и законов движения оболочки заряда

29

На основании (15.140) и (15.141) получим

Если ? 2, то < , » и

4 ¦ • ' A= (i + lT2)l?. • " ' (15.143)

Это уравнение представляет закон движения ішлиндрической оболочки. Если з = й интегрирование (15.136) дает . >,

- • . т Я у 5(2 + /?) при г -> 0, on/-D = -\/?/b(2 + ?)- Полученное таким образомотношение скоростей

завышено, поскольку мы не учли истечения ПД через зазоры в случае метания готовых элементов (осколков). " -~

Рассмотрим приближенно влияние пластического сопротивления цилиндра на величину его скорости. Если считать материал цилиндра идеально пластичным и пренебрегать упругими деформациями, то давление внутри тонкого цилиндра, которое уравновешивает пластическое сопротивление цилиндра^ определится по формуле !V " « . . I

h/r 1 * V

,\ .. Ps = ^, > 41^145)

щё h — толщина, оболочки, а8 — динамический предел текучести. Из условия несжимаемости материала получим (2r + h)h = (2го +h$)h§Г =^=A, отсюда

Ь = Vr2 + І т г. Если й. -С 2г, то й. = Д/(2г) и ра = Астл/(2г2): В.этрм' случае уравнение (15436) можно написать в виде ' *' ..*.

,,4^ е. '.Г

"3

(M + f):^-W-P.). ' "• * " (15.146)

,если Pa = (Vr3 + S4. — г) <r9/rf~w ¦

Если рв = Acs/2rft ТО к «¦

(М+2-)^ = ТтЙ-

го 2г

Ині^ірй^Ьвание этого уравнения дает

зо

0,4

Полученные выше соотношения для основной части оболочки или готовых осколочных элементов сохраняются и при детонации BB в длинном цилиндре, открытом с торцов. Для длинного заряда, длина которого в несколько раз превышает его диаметр, элементы оболочки, находящиеся на некотором удалении от торцов заряда, успеют переместиться на значительное расстояние, прежде чем осевые волны разрежения успеют проникнуть вглубь заряда.

Величина г в формуле (15.139), (15.147) соответствует либо некоторому предельному внутреннему радиусу гр, при котором оболочка получает максимальную скорость, если оболочка расширяется до тр без разрыва, либо тому радиусу гр, при котором происходит разрушение оболочки. Так, например, для медных оболочек гр > 2,6>о (см. гл. 10). Менее пластичные материалы разрываются раньше, чем оболочка наберет максимально возможную скорость (если движение осуществляется без разрыва оболочки). Так, например, по опытным данным Санасаряна rp = 1,84го для оболочек из стали 45, причем величина гр практически не зависела от относительной толщины оболочки ho/го = 0,208-3,33. Аналогичные результаты гр = (1,6-.. 2,1)го были получены при разрушении труб из мягкой стали другими исследователями.
Предыдущая << 1 .. 8 9 10 11 12 13 < 14 > 15 16 17 18 19 20 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.