Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 7 8 9 10 11 12 < 13 > 14 15 16 17 18 19 .. 309 >> Следующая


R R

Г и2dm T v2r2n4wr2pdr 2wRsp(p2R2n іти2 ¦¦ ^ = J- = J 2-= 2п + 3 =2(2^ГЗ)' (15Л12)

где и — скорость оболочки, т == 4/ЗтгД3р — масса ПД, r = R — координата оболочки.

При метании сферической, цилиндрической и плоской оболочек величину кинетической энергии можно записать в следующем виде:

7ЇІЧ2

, - (15.113)

где для сферического разлета ф = 2(2n + 3)/3, для цилиндрического ф = 2п -+- 2 и для плоского ф = 2(2n + 1). Из (15.113) следует, что можно рассматривать кинетическую энергию ПД Ek как кинетическую энергию определенной массы ПД mi, движущейся с постоянной скоростью и, т.е. Ek — тій2/2. Эта часть массы ПД для сферического, цилиндрического и плоского случая, например, соответственно равна (для п = 1):

? Wi = 3m/5, Tnx = т/2, тг = т/3. (15.114)

Определим величину внутренней энергии ПД по формуле Eu — men) где еп — внутренняя (потенциальная) энергия единицы массы ПД: .

en=-/pd«......^,..r /* . (15.115)

1?

V — удельный объем, который занимают ПД к моменту полного разгона оболочки.

Уравнение изоэнтропы при расширении ПД от объема v до оо можно представить в различном виде (см. п. 5.7)У Если приближенно принять р = Apk, причем к = const, то удельная энергия, рассчитанная на единицу массы ПД, определяется уравнением ? и , м

_15.2. Определение скорости и законов движения оболочки заряди_26

(І5.117)

где Pc = PoD2 /8 — среднее давление при мгновенной детонации. Опыт показал, что полный разгон медной оболочки заканчивается при ро/р ~ v/vq = 7 (см- гл. 10) и t/tq = \/7. Поэтому

Следовательно, в этом случае

Точность вычислений по этой формуле существенно зависит от величин fei и &2< Величина fei обычно меняется от 2,5-3 при р = ро до примерно 1,5-1,7 при р = ро/7, а &з = fei при р = ро/7 и &2 = 1-2 при р -? 0.

Точное значение величины еп можно получить по формуле (15.115), если известна изоэнтропа ПД р = p(v). Результатом такого вычисления еп является зависимость (5.114), полученная для состава ТГЗб/64 (р0 « 1,717г/см3).

Энергия разрушения (формоизменения) оболочки Еф определяется уравнением

Еф = — / aidsi = —Арл (15.120)

рм J рм

о

где MIрм = Ум — объем метаемой оболочки,M — ее масса, рм — плотность оболочки, Ap — энергия разрушения единицы объема материала, сг^Єі — интенсивность напряжений и интенсивность деформаций, ер — интенсивность деформаций, соответствующая разрушению материала; численные значения Ар для некоторых материалов приведены в гл. 19. Следовательно, полное уравнение энергии (15.108) при метании в воздухе можно записать в виде

МАР ти2 тр Mu2 Vpcu\k +1) ((Д/Яр)" -1) :

+ ^T +PAk^T) ++ ~-'-2-— (15-121)

При плоском метании Еф = 0, тогда скорость метаемой оболочки, если пренебречь Ес, будет равна

и

где 0 = m/M.

Отсюда внутренняя энергия продуктов ПД

Соответствующие моменту получения оболочкой максимальной скорости давление р и плотность р могут быть приближенно определены, например, для цилиндрической оболочки следующим образом:

26_1? Метание тел продуктами детонации_

!ели принять, что численно для больших ро выполняется Q — JSn г» D /16, то

(15.124)

Если считать, что вся энергия mQ расходуется на метание оболочки, то

Mu2/2 = mQ.

Эта формула при условии D = 4r\fQ может быть записана в виде

рЛ25)

й дает верхний теоретический предел скорости метания оболочки ПД.

Учитывая, что для плоской оболочки ф = 6, для цилиндрической ф = 4 и сферической ф = 10/3 из (15.124) соответственно получим

2. Определение законов движения одномерных оболочек, метаемых продуктами взрыва. Рассмотрим закон движения сферической оболочки в предположении мгновенной детонации заряда, что допустимо для М/т > 1. Будем считать, что энергия ПД расходуется на метание оболочки массой M и

Далее для удобства будем пользоваться формулой D = y/2(k2 — I)Q. Следует заметить, что эта формула, справедливая для идеальных газовых систем, является теоретически необоснованной для конденсированных BB (см. гл. 5). Для многих BB большой плотности (ро = 1,6... 1,8г/см3) эта формула дает завышенные значения скорости детонации на 10-15% при к = 3. В этом случае D = 4\/ф. В ряде случаев более точное значение скорости детонации получается при к = 2,7, при этом D = 3,5\/ф. При уменьшении плотности данного BB D всегда уменьшается, a Q для ряда BB ие зависит от начальной плотности ВВ. Использование формулы

D = л/2(к2 — I)Q в этом случае теряет свой смысл.

Формула (15.122) не учитывает истечения продуктов детонации вдоль оси заряда для цилиндрических оболочек конечной толщины и истечения ПД при разрыве оболочки; не учитывает она и взаимодействия детонационной волны с оболочкой- Затем следует заметить, что эта формула предполагает толщину оболочки вдоль образующей постоянной, в противном случае скорости различных частей оболочки будут разными. Зависимость (15.122) выведена для плоского и шарового заряда или для цилиндрического заряда бесконечной протяженности. Для различных других случаев эта формула определяет завышенные значения некоторой средней скорости (например, для случая короткого цилиндра без днищ).
Предыдущая << 1 .. 7 8 9 10 11 12 < 13 > 14 15 16 17 18 19 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.