Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 117 118 119 120 121 122 < 123 > 124 125 126 127 128 129 .. 309 >> Следующая


УКЗ

Я* опыта
а, мм
5вв у мм
S , мм
L6 , мм
, Lc ,мм


1
25
14
2
29
34,9
20,3 j

2
50
14
2
60
67,5
12,5

I ~ Д.
50
28
4
69
71,6
3,8

случае изложенная методика с удовлетворительной для инженерных расчетов точностью описывает экспериментальные результаты. Максимальная погрешность расчетной величины глубины реза по отношению к экспериментальному значению не превышает 20,3%. Имеет место также совпадение расчетных и экспериментальных величин и по скорости головных участков кумулятивного ножа, лежащих, как правило, в пределах 2,5-3,5 км/с для рассмотренных конструкций УКЗ с гексогеносодержашим взрывчатым веществом.

Таким образом, несмотря на относительную простоту реализации вычислительного цикла, изложенная методика в целом позволяет рассчитать параметры функционирования УКЗ с приемлемой точностью и, при необходимости, может быть использована для инженерной оценки их действия.

5. Методика оценки температуры кумулятивной струи. Кумулятивная струя формируется при схлопывании КО и представляет собой удлиненный металлический стержень, растягивающийся вследствие наличия градиента осевой скорости с начальной осевой скоростью деформаций порядка ёго — 104-105 с"1 [17.4, 17.53]. Материал КС сильно нагревается, однако, как правило, находится в твердом агрегатном состоянии. Так, по данным экспериментально-теоретических исследований, температура медной КС находится в пределах 400-600 С [17.90]-[17.93], что составляет примерно половину от температуры плавления меди Tm — 1Q83 С. Выделим три причины возможного повышения температуры струи: за счет ударного сжатия материала облицовки, адиабатического сжатия и внутреннего трения при скоростной деформации.

В настоящее время известны лишь единичные публикации, посвященные экспериментальному определению температурного состояния КС (см., например [17.90, 17.92, 17.93]), поэтому на практике для этих целей используют расчетные способы оценки. При этом полагают, что результирующее температурное состояние струи определяется следующими основными факторами: ударно-волновым нагружением материала при взаимодействии с ДВ, последующим пластическим деформированием облицовки при схлопывании, пластическим деформированием растягивающейся кумулятивной струи [17.91, 17,93]. Рассмотрим методику определения температурного распределения вдоль КС, базирующуюся, в свою очередь, на методике расчета параметров функционирования КЗ, описанной в [17.37] и п. 17.5.2.

280 №. Кумуляция

Стадию разогрева материала КО под действием ДВ удобно рассмотреть на схеме, показанной на рис. 17.55. Пусть в начальный момент времени t = Q детонирует заряд BB с образованием продуктов детонации. По заряду распространяется ДВ, фронт которой в текущий момент времени t подходит к і-му элементу КО под некоторым утлом ф{. Направление движения фронта ДВ обеспечивается линзой. Следуя работе [17.37], давление на поверхности элемента КО при взаимодействии с ДВ будем рассчитывать по формуле (17.77)

Pi = к2ір(Фі, 0) = k2ipcj 1+ — cos2 фі

где рс j — давление в точке Чепмена-Жуте; &2» — коэффициент, учитывающий возрастание параметров во фронте ДВ при его схождении к оси симметрии заряда и рассчитываемый по формуле (17.78).

Далее будем вести рассуждения относительно произвольного і-го элемента облицовки или струи, поэтому этот индекс практически во всех последующих выражениях, имеющих отношение к текущему элементу, для избежания громоздкости записи, будет опущен.

Будем предполагать, что температура нагрева материала вдоль профиля КО под действием ДВ существенно выше комнатной, но не превышает 104K. Тогда согласно [17.4].. при с = cv = Cv ¦ const, где Cv1Cp — удельньдв теплоемкости вещества при постоянном объеме и давлемиигСоответстветно, получаем

¦• -¦ " ЗЬ^'іядаV) = і(E-Ex(V)). (17.98)

Здесь Td и E — температура и удельная внутренняя энергия материала во фронте УВ; Ex(V), Et(T) V) — «холодная» и «тепловая» составляющие удельной внутренней энергии; V = Ро/р— относительный удельный объем материала; ро ~~ начальная плотность материала кумулятивной облицовки.

Для решения уравнения (17.98) воспользуемся ударной адиабатой в виде

D = а+ Ы, (17.99)

(D — скорость УВ, а и Л — эмпирические константы среды, и — массовая скорость), которая с Помощью соотношений на фронте ударной волны позволяет получить давление р и удельную внутреннюю энергию E на кривой Гюгонио, как явные функции относительного удельного объема V и эмпирических констант среды а и Л (см. гл. 19-):

PoJ(I-V) P(I-V) 1/ a(l-V) V ¦ minm

" Р- [1-A(I-IOf " " * U-A(I-V)J • (17Л°0)

С учетом термодинамического тождества

dEx(V) =-^-^-dV а (17Д01)

Po * §

и уравнения нулевой изотермы рх (V)9 представленной в виде потенциала Борна-Майера [17.95], получаем

17.5. Расчет функционирования кумулятивных зарядов

281

где Aai A?i — экспериментальные константы, значения которых для некоторых металлов, применяемых для изготовления КО, по данным работы [17.95] приведены в табл. 17.12. Там же представлены н другие физические параметры, необходимые для расчета температуры КС, в частности, численные значения теплоемкости с, динамического предела текучести его, температуры плавления Tm для тех же металлов.
Предыдущая << 1 .. 117 118 119 120 121 122 < 123 > 124 125 126 127 128 129 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.