Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 106 107 108 109 110 111 < 112 > 113 114 115 116 117 118 .. 309 >> Следующая


17.5. Расчет функционирования кумулятивных зарядов

255

DfJD = 1,95. Для более общего случая, характерного для осесимметричного КЗ, предлагается аппроксимирующая зависимость

1/2

D1 = D ^cOS29i + ^l 4- 0,133^? - lj sm2oi

где Oi — угол подхода ДВ к текущему элементу КО (см. рис. 17.55); Ri = и + Si/cos (а) — наружный радиус соответствующего элемента облицовки.

Таким образом, для элементов КО с радиусом^еньше радиуса линзы R^, в зависимость р» (t) вводится сомножитель

%=cos20i+|^^ sin2 &р ; - * {17.78)

Как уже отмечалось, описание спада Давления на поверхности КО в виде функциональном зависимости (17.77) с^ав^Дливо до момента прихода к ней боковых волн разрежения, движупщхсЬ по распгаряющимся ПД с переменной скоростью [17.81] с (U) = 0,5Hi/U + o/i При интегрировании этого выражения определяется момент прихода боковой водны разрежения к соответствующему элементу КО

t8i = toi I 1 + 1,43¦^- + 0,43 ( Уі

где у і = ~2~ ш I— I + — (? -*оі) — расстояние, проходимое волной разрежения за время і*.

В предположении, что при U > tgi дополнительное снятие нагрузки на облицовке адекватно действию центрированной волны разрежения у жесткой стенки, зависимость р, (t) приобретает вид;

^¦(«) = ^^(^,0)(^^)8.

Численным интегрированием уравнения (17.76) для каждого элемента облицовки находится скорость обжатия Рої, его текущее положение в функции времени и угол схлопывания. Тогда параметры соответствующего элемента КС можно рассчитать по формулам гидродинамической теории кумуляции (см. также работы [17.6, 17,9}): .

V _w cos(g-7i-ai/2)a _ тг sin (а - ъ - а{/2)ш

VJi = уOi-—,—Т^ч-5: У Si = Voi-:—7—-

• 8ш(а»'/2) »еоб(а*/2)

VKi = Уо.СОВ(°?";аГ7<)ї = V(^i-SiCOs(a))SiCos(ai/2);

sm {осі)

Mл = Mi sin2 (он/2); Мщ Jlcficos2 (a*/2) \

Ел = MjiVJi/% ESi = MsiVl/2,

где Vji, Rjo%) MEл — скорость, радиус, масса и энергия элемента KCj Vsі} Msi, Esi — скорость, масса н энергия элемента песта; Vk% — скорость точки

17. Кумуляция

контакта; гі} 6і~ радиус и толщина кумулятивной облицовки; a, oti — начальный угол раствора и угол схлопывания облицовки; 0? = arcsin -—-J — угол от-

2D

Рис- 17.56. Расчетные зависимости изменения давления по профилю КО заряда, методика В.М, Маринина (а) и численное решение (б): 1-20 — расчетные сечения; • — моменты прихода ДВ к соответствующим точкам на поверхности КО

клонения вектора скорости обжатия от нормали к поверхности КО [17.4,17.6,17.9].

В предлагаемой модели исходной информацией для расчета параметров КС являются геометрические характеристики КЗ, плотность и скорость детонации взрывчатого вещества. При этом нет необходимости вводить какие-либо поправочные коэффициенты, учитывающие специфику влияния перечисленных параметров. Полученные с использованием изложенного подхода расчетные данные для зарядов нескольких типов сравнивались с данными рентге-ноимпульсных исследований, причем максимальное расхождение по скорости головных элементов КС не превышало 3-4%, а для хвостовых частей КС - 8-5%. Определенный интерес представляет сравнительная оценка изложенного подхода с аналогичным решением, полученным в работе [17.37] конечно-разностным методом в более строгой математической постановке, (см, п. 17.5.1) Контрольные расчеты проводились на примере КЗ диаметром 46 мм с конической медной КО с углом раствора 44°, толщиной 1,7 мм. Другие параметры заряда составляли: высота 89 мм, диаметр линзы 32 мм. Линза располагалась на расстоянии 29 мм от заднего торца заряда. В качестве BB использовался состав с плотностью 1,6 г/см3, скоростью детонации 8 км/с, теплотой взрывчатого превращения 5,2МДж/кг. Полученные зависимости изменения давления Pi(t) по первому (изложенному) и второму (конечно-разностному) алгоритмам представлены на рис. 17.56.

Из приведенных графиков видно, что полученные независимым образом решения находятся в неплохом качественном, а для центральных точек (маркеров) 7— 17, и количественном соответствии. Основное отличие проявляется для маркеров 1-4, расположенных в головной части КО, после завершения процесса обжатия, и в маркерах 18-20 у основания облицовки. Последнее обстоятельство, по-видимому, связано с особенностями конструктивного оформления заряда у основания КО,, которых данная методика не учитывает.

Следующими этапами кумулятивного действия являются растяжение струи и ее взаимодействие с преградой. Причем, если первый из этих этапов описывается, как и в ранее рассмотренной методике, соотношениями (17.71), (17.72) или (17.62),. то в физико-математическую модель второго этапа по сравнению с первой методикой введены довольно существенные коррективы. Рассмотрим их более подробно.

При проникании в прочную преграду элемента КС, не обладающего прочностью, давление на контактной поверхности описывается уравнением (см. п. 17.2.4,

І7.5. Расчет функционирования кумулятивных зарядов

Ж

формулу (17.35), [17.29])

Pxi = EI^i + нв = рЛУл -«ы)^ (17 79)

где ру, pj~ плотности преграды и струи; Vj<, uxi — скорости элемента КС и его проникания в преграду; Hd ~ эффективное значение динамической твердости материала преграды, заменяющее величину рт = У — характеристику упругопла-стического сопротивления преграды прониканию КС в формуле (17.46).
Предыдущая << 1 .. 106 107 108 109 110 111 < 112 > 113 114 115 116 117 118 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.