Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 5 6 7 8 9 10 < 11 > 12 13 14 15 16 17 .. 309 >> Следующая

6025
0,318
0,310

(15.90)

где г — текущий радиус, Tq — начальный радиус заряда, т — масса BB, заключенная в оболочке, M — масса оболочки, D — скорость детонации, і — время. Так как масса газа в начальный момент времени равна 7гг§2/?о, а в любой другой момент Эремени эта же масса газа равна 7Tr2J/?, где I — высота заряда BB, р — текущая

плотность ПД, то отсюда получим rjjpo = г2/?- Давление р ~ /?а, поэтому

р_ _ /р\ _ /го у

Pc \Ро) \г) '

(15.91)

При расширении цилиндрической оболочки от начального радиуса 7? до теку-

Задача решена Л. П. Орленко

20

15. Метание тел продуктами детонации

щего радиуса г среднее текущее давление ПД р будет равно

Здесь принято, что в начальный момент среднее давление в цилиндре равно давлению мгновенной детонации рс = poD2/S, Подставим в уравнение (15.92) Значение г JYo из (15.90), в результате получим

Эта зависимость определяет закон изменения давления на площади соприкосновения заряда и плиты с учетом расширения оболочки в зависимости от времени. Удельный импульс і2 на поверхности плиты равен

-3

ще d = 2г0. Из этой формулы следует, что при отсутствии оболочки (M = Q) импульс h — 0- Очевидно, что формула, определяющая импульс на плиту с учётом оболочки, должна при M —> 0 превращаться в формулу, определяющую импульс открытого заряда на плиту г*.

Удельный импульс открытого заряда I1 с помощью уравнений (15.55) и (15.88), (15.89) определяется формулами:

S' ,/4 8 I 16 12\ , І , Л„ч

16 9

h^^Dporo и - для />—. (15.96)

Этот импульс «і действует весьма малые промежутки времени (см. рис. 15.13). Полный удельный импульс, который передает заряд в оболочке на плиту, равен сумме импульсов %х (15,96) и г'з (15.94):

К = ii + і2 = ^dP0D + ^LpoDd^^. (15.97)

і-

При M —> 0 і* = її- Зависимость (15.97) справедлива, дли длинных зарядов в оболочке при 2 > 2,25d, где d = 2гр-

При дётошицш коротких зарядов (t ад d) уравнение (Ї5.97) дает завышенные значения удельного импульса, так как ари выводе этой зависимости было принято, что имеет место разлет продуктов детонации с осевой симметрией. Определим удельный импульс на поверхности плиты при детонации заряда в оболочке в том случае, когда разлет продуктов детонации имеет точечную симметрию. Тогда среднее текущее давление продуктов детонации будет меняться как р ~ 1/г9. Так как в этом случае r^po = г3р, то аналогично (15.91) получим

= *(*}'. (15.98)

15.1. Импульс варива при отражении ДВ от стенки

21

а зависимость скорости движения оболочки от расстояния г для данного случая равна (см. (15.132)

J- / / л \ / ~6Ч

(15.99)

где Л = (ро/2A)SqTqZM, Sq — начальная поверхность оболочки заряда.

Удельный импульс представим состоящим из двух составляющих и i2, так же, как и при разлете продуктов детонации с осевой симметрией, причем і\ — і\ будет определяться формулой (15.95), a if2 — следующим приближенным соотношением:

OO OQ

H2 = Jpdi =

.? -~nrDroPo\ —. (15.100)

4 V m J ДбіДб^ї 44 U^UV m і

Эта зависимость Справедлива для зарядов, у которых I « d. Если требуется определить удельный импульс на поверхности плиты для зарядов в оболочке, имеющих d < I < 2,5d, то следует вычислить интерполяционное значение удельного импульса между значениями, вычисленными по формуле (15.94) (для I ~ 2,5d) и (15.100) (для I = d).

Интерполяционное значение удельного импульса для зарядов в оболочке, имеющих высоту d < I < 2,5d, можно определить по формуле

* = ^Q-l)+^+4 (15.101)

Полученные выше соотношения для импульса при взрыве подтверждаются результатами экспериментальных исследований (см, табл. 15.4).

Если заряд заключен в оболочку, то в детонирующем заряде в большей или меньшей степени ограничено распространение боковых волн разрежения, что приводит к соответствующему увеличению удельного импульса на его торце. С увеличением прочности и толщины оболочки импульс заметно возрастает. Некоторые данные, иллюстрирующие влияние этих факторов на удельный импульс, приведены в табл. 15.4.

Необходимо отметить, что наличие оболочки приводит к значительному повышению воздействия ПД на преграду,

В табл. 15.4 приведены расчетные (по формулам (15.97), (15.100) и (15.101) и экспериментальные значения удельных импульсов взрыва. В формуле (15-101) величина H1 — i\ при / > 2,25<? (см. формулу (15.96). Толщина оболочки обозначена S. Согласно данным табл. 15.4 значения расчетных удельных импульсов с точностью до 15 % совпадают с опытными значениями удельных импульсов для отношений М/тп > 1. Из таблицы видно, что расчетные удельные импульсы превышают экспериментальные импульсы, кроме первого случая (I = 30 мм).

Если заряд BB, который детонирует в контакте с жесткой преградой, находится в воде, то импульс взрыва на преграду приближенно можно рассчитать по аналогии с расчетом импульса для зарядов в оболочке. Пусть на жесткой преграде в воде детонирует сосредоточенный заряд (I « d). Как в формуле (15.97), будем считать^

22
Предыдущая << 1 .. 5 6 7 8 9 10 < 11 > 12 13 14 15 16 17 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.