Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 95 96 97 98 99 100 < 101 > 102 103 104 105 106 107 .. 309 >> Следующая


Обработка экспериментальных данных непосредственно под расчетные зависимости (17.62), (17,63) позволяет оценить значения эффективного предела текучести материала Y в условиях КС, при которых имеется наилучшее соответствие коэффициента предельного удлинения (Yn) и относительной начальной длины отдельных элементов (Ya). По этим двум, по существу независимым оценкам, значение эффективного предела текучести материала в условиях КС составляет: для медных КС Yn = 0,46 ГПа и Ya = 0,28 ГПа, а для ниобиевой КС — Yn = 0,26 ГПа и Ya — 0,32 ГПа. В качестве окончательной оценки эффективного предела текучести может быть принята величина Y = 0,5 (Yn -f- Ya), Полученные

(17.63)

(17.64)

17,3. Движение и разрушение кумулятивных струй

Ш

0 Рнс 17.39. Прямое сопо-

Рис. 17.38. Экспериментальные данные для медных ку- ставление расчетных резуль-

мулятивных струй и их аппроксимация под степенные тато в и экспериментальных

зависимости типа (17.62) н (17,63) данных для ниобиевой куму-

лятивной струи

при этом значении Y расчетные характеристики разрушения медных и ниобиевых КС хорошо соответствуют экспериментальным данным.

Пример такого соответствия для ниобиевой КС приведен на рис. 17.39 в виде распределений значений пь и Ni по относительной лагранжевой осевой координате Zq — Zo jZ^o ¦ Вертикальными линиями показаны места расположения помеченных участков КС (размещение вольфрамовых меток, определяющее разбиение КС на участки с контролируемыми начальной и конечной длиной), сплошные линии проведены через экспериментальные точки, а штриховые — через расчетные.

Как было отмечено выше, за рубежом при проведении исследований растяжения и разрыва КС основное внимание уделялось определению времени разрыва струи — т.н. breakup time іь, и определению критической скорости AV*, контролирующей разрыв струи на элементы определенных размеров. Время разрыва іь Связано с деформационной характеристикой разрыва — коэффициентом предельного удлинения щ. Эта взаимосвязь достаточно точно выражается соотношением (17.58) и имеет вид пь = 1 + izoh- По существу коэффициент предельного удлинения с точностью до слагаемого 1 соответствует безразмерному времени разрыва іь — ?*о*ь- В таблице 17.7 в сопоставимой форме приведено сравнение некоторых результатов зарубежных и отечественных исследований в этой области (выполнено О. В- Свирским), Видно, что в качественном отношении полученные в разные годы зависимости характеристик разрыва КС близки друг к другу — во всех случаях в качестве безразмерного определяющего комплекса выступает соотношение U = Y/ (рji?J0) инерционных и пластических сил. В ряде случаев зависимости очень близки друг к другу и в количественном отношении.

Иэ приведенных зависимостей следует, что, прн условии реализации пластического характера разрушения КС, большая динамическая пластичность (большие

234_-_•_і 7. Кумуляция_

Таблица 17.7

Сравнение формул для коэффициента предельного удлинения и критической

скорости разрыва КС

Авторы

AV.

Hirsh E., 1979 [17.42]
1 + 1^PJe\QR^/Y
\/Y/pj

Haugstad В.,1983 [17.46]

0,87^/Y/pj

МГТУ, 1984 [17.57]
5,38 (pjiloRjo/Y)0'39


Chou P.C., FHs W- J., 1986 [17.58]
2 + 3,75yJpje2z0RJ0/Y -0,125 (pjiloRjo/Y)
I

Chou P.C., 1992 [17.59]
5 [pj^IoRjo/Y)i/3


Carleone J., 1993 [17.61]
b,U(PjiloRjo/Y)0-35*
0,68jY/PJ

Chantaret P.Y, 1998 [17.62]
7,5 (pjel0RJQ/Y)2/3


значения коэффициента предельного удлинения) соответствует высокоплотным и малопрочным материалам, а также более высокоградиентным и более массивным кумулятивным струям. Это объясняет характер эмпирических зависимостей (17.57). Однако современная теория кумулятивного действия зарядов не в состоянии заранее точно предсказать, в каких случаях действительно будет реадизовываться пластическое разрушение КС, а в каких растяжение струи (на стадии равномерного растяжения или на стадии развития шеек) будет прерываться квазихрупким, или же объемным разрушением. Особенно сложно теоретически предсказать квазихрупкое разрушение, являющееся следствием развивающегося на фоне больших пластических деформаций (порядка 1000%) процесса зарождения микроповреждений, их слияния, образования макротрещин и последующего разделения струи на отдельные элементы. Предпринимавшиеся попытки использования кинетических моделей разрушения (например, модели зарождения и роста повреждений — NAG-модели), или же макроскопических критериев накопления поврежденности, к успеху не привели. Некоторые качественные соображения причин отклонения в характере разрушения КС от пластического (на уровне тенденций) следуют из особенностей радиальных колебаний при равномерном растяжении кумулятивной струи [17.54, 17.56]. Однако в целом вопрос прогнозирования разрушения струи в настоящее время является проблемой. До решения этой проблемы для определения поведения КС в свободном полете в общем случае их геометрических, кинематических параметров и физико-механических характеристик материала, экспериментальные методы остаются незаменимыми.
Предыдущая << 1 .. 95 96 97 98 99 100 < 101 > 102 103 104 105 106 107 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.