Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва. Т.2 - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Т.2. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 654 c.
ISBN 5-9221-0220-6
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzrvt22002.djvu
Предыдущая << 1 .. 4 5 6 7 8 9 < 10 > 11 12 13 14 15 16 .. 309 >> Следующая


Однако зависимость (15.55) может быть использована не только для одномерного, но и для трехмерного случая. Для этого необходимо вместо полной массы заряда подставить массу активной его части, которая может быть в каждом частном случае рассчитана приближенно.

Теория активной части заряда разрабатывалась Власовым, Покровским и получила дальнейшее развитие в работе Баума и Станюковича. Под активной частью заряда понимают ту часть заряда, продукты детонации которой разлетаются в заданном направлении. С увеличением длины заряда при заданном его диаметре активная масса активной части заряда может быть рассчитана следующим образом.

Пусть инициирование цилиндрического заряда производится в произвольном сечении, разделяющем заряд на две части (а и б), как это показано на рис. 15.14. Из теории одновременного разлета продуктов детонации известно, что в этом случае для разлетающихся в противоположных направлениях продуктов детонации справедливы следующие соотношения [15.4]:

Ряс, 15.14. Разлет продуктов детонации: цилиндрического заряда с торцов

/?о(4а-Ь 5Ь) mt =---

/?о(5а + 4Ь) m2 =-g--

(15.85)

дще mi и 17і2 массы, разлетающиеся в левую и правую стороны соответственно.

Если инициирование заряда осуществляется у левого конца, то в сторону распространения детонации (вправо) разлетается 4/9 общей массы заряда. Однако вследствие одновременного разлета продуктов детонации с боковой поверхности ^активная масса заряда уменьшается

18

15. Метание тел продуктами детонации

Если с — скорость волны разрежения, распространяющейся от боковой поверхности к оси заряда, а его радиус — т*о, то предельная длина активной части заряда определяется из условия

Го _ Ia . _

с D с

(15.86)

а активная масса будет занимать объем конуса с радиусом основания го и высотой Zu, т.е.

(15.87)

где тпр — предельная активная масса заряда.

Приняв с достаточным для практики приближением с ?o jD/2 и относя активную массу к единице поверхности основания заряда, получим

/ гпвр 2

(15.88)

Из (15.85) и (15.86) видно, что предельное значение активной массы при заданном диаметре заряда достигается при длине заряда I = 9/2го. Отсюда следует, что увеличение удельного импульса при увеличении длины заряда должно происходить лишь до известного предела. При увеличении длины заряда выше его оптимального значения lap = 9/2го (при этом la = 4/9іяр) увеличение импульса не должно наблюдаться (рис. 15.15).

Рве* 15Л5. Активная части открытого заряда при / > .пр.

Рис 16*16* Активная части открытого заряда при I < /Пр-

Если длина заряда I < 9/2г0, то активная масса заряда определяется объемом усеченного конуса, высота которого равна 4/9І (рис 15.16).

Масса активной части заряда выражается в этом случае следующей зависимостью:

- JLf.

~ V 9 81 г0

+

16 I3

2187

(15.89)

Применяя те же рассуждения, можно показать, что активная часть заряда, а следовательно, и удельный импульс, должны также возрастать и при увеличении

15.1. Импульс взрыва при отражении ДВ от стеши

диаметра заряда, асимптотически приближаясь к определенному пределу (см. табл. 15.3).

В табл. 15.3 сопоставлены значения импульсов, установленных экспериментально и рассчитанных по формуле (15.55) для тротиловых зарядов на основании данных об активной части заряда (15.89). Как видно из таблицы, рассчитанные значения находятся в удовлетворительном согласии с опытными.

Выведенные выше зависи-

¦і.

Таблица 15.3

Расчетные и опытные значения удельных

импульсов

мости позволяют определить импульс при детонации открытого заряда BB на поверхности жесткой или сжимаемой стенки. Если же заряд BB находится в оболочке из инертного вещества (например, стальной), то величина импульса, действующего на стенку, будет существенно больше, чем для открытого заряда.

Определим импульс, передаваемый длинным цилиндрическим зарядом, заключенным в оболочку, на поверхность плиты1'. В этом случае разлет продуктов детонации будет задерживаться инертной оболочкой, причем, чем

толще эта оболочка, тем медленнее будет разлет продуктов детонации и, следовательно, тем больший импульс будет действовать на поверхность плиты.

Удельный импульс, действующий на площадь контакта заряда и плиты, легко определить, если считать, что имеет место мгновенная детонация. В этом случае давление в ПД внутри длинной цилиндрической оболочки определяется законом ее движения.

Закон движения цилиндрической оболочки возьмем в виде (15.143):

mm
d
мм
P
г/см3
D
м/сек
і • 10_ї
shc/m2

опыт
расчет

80
20,0
1,40
6320
0Д62
0Д78

80
23,5
1,40
6320
0,217
0,208

80
31,4
1,40
6320
0,305
0,280

80
40,0
1,40
6320
0,378
0,360

70
20,0
1,50
6640
0,205
0.200 і

70
23,5
1,50
6640
0,266
0,234

70
31,4
1,50
6640
0,325
0,314

43
40,0
1,30
6025
0,296
0,272

61
40,0
1,30
6025
0,316
0,305

67
40,0
1,30
Предыдущая << 1 .. 4 5 6 7 8 9 < 10 > 11 12 13 14 15 16 .. 309 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.