Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 93 94 95 96 97 98 < 99 > 100 101 102 103 104 105 .. 394 >> Следующая


2. Интенсивное тепловое воздействие. Зажигание. Теория зажигания учитывает особенности процесса, присущие интенсивным тепловым воздействиям, и позволяет получить простые решения. Известны тепловая и газодиффузионная теории зажигания [8.25].

Тепловая теория исходит из ведущей роли реакции в конденсированной фазе. За температуру зажигания Tj9n обычно принимают температуру поверхности инертного тела с теми же теплофизическими свойствами, что и у BB, которая достигается за время зажигания tign после начала действия внешнего источника тепла. За время зажигания U9n принимается момент, в который температура BB с кинетикой нулевого порядка асимптотически устремляется в бесконечность. Основную часть времени U9n BB прогревается как инертное тело, а за короткий промежуток времени непосредственно перед зажиганием BB разлагается пренебрежимо мало. В работах [8.25]-[8.27], используют «критическое условие зажигания» в виде достижения равенства плотности теплового потока от внутреннего, химического тепловыделения в BB поверхностной плотности теплового потока q,

8.2.

Чувствительность взрывчатых веществ к тепловому воздействию.

203

отводимого из зоны реакции вглубь прогреваемого BB в момент зажигания:

OO

QpZIeXp {-RT(X1U9n)}^ = q{U°n)- (8Л6)

о

При этом получены аналитические выражения для нахождения Ti9n и U9n. Если поверхностная плотность потока, подводимого к плоскости, ограничивающей полупространство BB, постоянна (q0 = const), то их можно записать в виде:

XTQpzRT?gn f E -exp

E i * UI ign

b?H- (817)

Ь„ =-ЛтрС Г'8" Т'"У. (8.18)

7!" \ QO /

Количество тепла на единицу поверхности зажигания Qs = QoUgn-

В [8.28] на основе численного интегрирования (8.1) при соответствующих граничных условиях получены интерполяционные формулы для определения критерия, температуры и времени зажигания (воспламенение по терминологии [8.28]) в случае радиального расходящегося теплового потока с постоянной поверхностной плотностью qo, подводимого к BB через поверхность сферической полости радиуса го. В отличие от плоскосимметричного теплового потока, расходимость приводит к возможности отсутствия зажигания. Простейшая теория, приводящая к формулам (8.16), (8.17), не позволяет непосредственно определить условия, обеспечивающие распространение горения на весь объем ВВ. Необходимо сопоставление величин градиентов температуры у поверхности зажигания и в зоне устойчивого горения.

Использование простейшей тепловой теории зажигания ограничено внешними тепловыми воздействиями, при которых Tign достигает температуры интенсивной газификации BB — Тед (в частности кипения). Условие зажигания легко газифицирующегося BB можно определить, воспользовавшись простейшим подходом теплодифузионной теории зажигания, обоснованным в [8.29, 8.30]. По представлениям авторов этих работ, для зажигания и последующего распространения горения, тепловое воздействие должно разогреть поверхность заряда до температуры газификации Тед и прогреть конденсированную часть заряда так, чтобы градиент температуры на его поверхности был такой же, как при устойчивом горении. Количество тепла, затрачиваемое на воспламенение газовой фазы BB, полагается малым по сравнению с теплом, идущим на прогрев конденсированной фазы после достижения Тед. В случае быстрого достижения Тед, задержка зажигания Ugn и Qs определяются условием достижения критического градиента при горении BB (соответствующего точкам А* на рис. 7.4 при соответствующем давлении ) [8.29]. Мы ограничимся простейшей, верхней оценкой Ugn и Qs из условия достижения градиента температуры на поверхности газификации при квазистационарном режиме горения. С точностью до порядка величин:

tign = ~; Q5= (Teg"Tin)AT; uB = BpvexV{?T{Tin-T«)}. (8.19) iruB ив

3. Некоторые практические способы сравнения чувствительности BB к нагреву. В практике, при проведении приемо-сдаточных испытаний партий BB и при сравнении BB по чувствительности к нагреву, часто пользуются такой характеристикой, как температура вспышки. Для ее определения широкое применение нашли два способа.

204

8. Чувствительность взрывчатых веществ

При первом способе в теплоноситель — легкоплавкий металл или масло с фиксированной температурой 100° С помещают пробирку со стандартной навеской (обычно 0,5 г или 0,1 г для BB, дающих детонацию) и начинают нагревать теплоноситель со скоростью 20° С в минуту, фиксируя температуру, при которой BB вспыхивает, либо более и менее бурно разлагается с шипящим звуком. Если разложение протекает спокойно, то нагрев прекращают после 360° С и полагают отсутствие вспышки. При втором способе навеску массой 0,05 г внезапно вводят в контакт со стенкой термостатированного сосуда. Опытным путем находят такие значения температуры сосуда, при которых задержка вспышки составляет 5 и 300 секунд.

В табл. 8.1 приведены найденные температуры вспышки [8.30, 8.31]. В пробе «Time-to-explosion» [8.32] находится температура жидкого металла — теплоносителя, при которой задержка вспышки для таблетки массой 0,04 г, прессованной до плотности 90% от кристаллической, начинает превышать 103-104 с. Эта температура отождествляется с критической температурой в модели Франк-Каменского. В табл. 7.1 приведены расчетные значения определяемой таким образом критической температуры и соответствующие значения Enz. Экспериментально определенные значения критических температур отличаются от расчетных значений (в Кельвинах) не более чем на 1,5 %.
Предыдущая << 1 .. 93 94 95 96 97 98 < 99 > 100 101 102 103 104 105 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.