Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 88 89 90 91 92 93 < 94 > 95 96 97 98 99 100 .. 394 >> Следующая


При этом были получены следующие значения параметров:

K3W = 2,5 • Ю-10 кг/(с Дж Па) yw = 0,3 e*f = 0 для литого THT Ksw = 1,25 ¦ Ю-9 кг/(с Дж Па) yw = 0,3 для прессованного THT

плотностью 1,56 г/см3.

Для флегматизированного гексогена с начальной плотностью 1,41... 1,67 г/см3

где ро выражается в г/см3, a Ksw имеет ту же размерность, что и для ТНТ. Значение е*^ принималось соответствующим р*, = 0,5 ГПа. Для гексогена без

флегматизатора: Ksw = 0,5 ¦ 10~9кг/(с Дж Па) , a yw = 0 при ро = 1,45 г/см3 и Уы — 0,1 при ро = 1,65г/см3. В расчетах эволюции инициирующей волны в зарядах на основе гексогена с УФК (7.59) использовалось уравнение состояния ПР в форме, предложенной в [7.75]. В работе [7.76] для флегматизированного октогена при начальной плотности 1,72 г/см3 использовалось УФК в той же форме с параметрами Ksw — 1.5 • 10~9кг/(с Дж Па) ; yw = 0,3, и уравнение состояния ПР — БКВ. Для описания разложения BB при широком диапазоне давлений на фронте инициирующей УВ, включающем детонационные значения для высокоплотных зарядов, авторами [7.77]-[7.79] предложена и реализована, в частности, в [7.79], мультипроцессорная модель кинетики. Она отражает то обстоятельство, что, по мере увеличения интенсивности фронта УВ, происходит вырождение вклада в скорость разложения очагового механизма и нарастание влияния реакций вне очагов, обусловленных перегревом поступательных степеней свободы молекул во фронте УВ.

Изложенные выше подходы к изучению разложения BB в УВ и модели, положенные в основу определяющих соотношений, дают лишь общие начальные представления о методах получения кинетической информации и способах ее описания. Они не исчерпывают многообразия моделей [7.46], [7.80]-[7.90], разработанных к настоящему времени. Это многообразие обусловлено, в значительной мере, недостаточным знанием основных закономерностей исследуемого сложного макроскопического процесса в целом и его отдельных «элементарных» составляющих. Ряд экспериментальных результатов и общих теоретических представлений не нашли полного отражения в УФК. К таковым можно отнести, например, возможность ускорения разложения при разрежении (dv/dt > 0) реагирующего потока за фронтом инициирующей УВ [7.91, 7.92]. Этот эффект может быть связан, предположительно,

с изменением поверхности очагового горения;

7.3. Элементы, теории очагового разложения BB в У В

193

с интенсификацией разложения структурно-поврежденного матричного вещества заряда вследствие сдвиговых деформаций у поверхности очага разложения, «надуваемого» продуктами реакции;

со «вскипанием» и диспергированием части прогретого слоя горящего ВВ.

Влияние кривизны фронта У В, порождающей расходимость потока со сдвиговыми деформациями в структурно-поврежденной среде, негладкой формы фронта УВ, приводящей к дополнительному тепловыделению при затухании возникающей турбулентности, также еще не находят отражения в существующих УФК. Тем не менее полученные приближенные УФК, оттестированные по экспериментам с плоскими У В, позволяют получать приемлемую точность определения критического диаметра детонации [7.93] и критических условий возбуждения детонации компактными ударниками [7.79].

Глава 8

Чувствительность взрывчатых веществ к внешним

воздействиям

8.1. Начальный, или инициирующий импульс

Заряды взрывчатых веществ в зависимости от состава, микроструктуры и размеров, обладают большей или меньшей способностью противостоять внешним воздействиям, не подвергаясь взрывному превращению. Внешнее воздействие, результатом которого является взрывное превращение, протекающее в той или иной форме, называют начальным, или инициирующим, импульсом. Опыт свидетельствует, что для возбуждения и развития превращения в различных взрывчатых веществах требуются импульсы, существенно отличающиеся по интенсивности. Чем меньше воздействие, необходимое для возбуждения в BB взрывного превращения, тем больше его чувствительность. Чувствительность BB характеризуют минимальной величиной начального импульса, который, при определенных условиях, требуется для возбуждения в них взрывного превращения.

Количество энергии, необходимое для возбуждения взрыва, даже одного и того же BB при заданном его состоянии, не постоянно и заметно меняется в зависимости от вида начального импульса и характера оказания данного вида воздействия на заряд BB, и не может быть универсальной мерой начального импульса. Так, например, количество энергии, необходимое для возбуждения горения BB1 можно уменьшить, увеличив поверхностную плотность потока тепла, подводимого к поверхности заряда. Обоснованный выбор количественной характеристики меры начального импульса, необходимой для сравнения BB по чувствительности, связан с выявлением механизма возбуждения быстрой химической реакции в зависимости от вида воздействия.

При сравнительно слабом воздействии, непосредственно не приводящем к ударно-волновому сжатию BB, начавшийся процесс разложения иногда может развиваться до детонации, проходя ряд стадий [8.1] в последовательности (по Боудо-ну [8.2]):
Предыдущая << 1 .. 88 89 90 91 92 93 < 94 > 95 96 97 98 99 100 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.