Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 87 88 89 90 91 92 < 93 > 94 95 96 97 98 99 .. 394 >> Следующая


Использование детальных описаний, подобных компилятивной системе КТС, изложенных методов извлечения макрокинетической информации, связано с проведением трудоемких вычислительных и экспериментальных работ с повышенной точностью измерений. Такой подход, по видимому, оправдан для исследований, сопряженных с проблемой поиска новых BB и составов с требуемыми характеристиками энергоемкости, чувствительности и опасности, проблемой стабильности этих характеристик в различных, в частности, экстремальных условиях. Он эффективно дополняет эмпирические методы решения подобных задач.

В работах инженерной направленности, связанных с целенаправленным изменением эффективности действия и уязвимости к внешним воздействиям взрывных устройств с традиционными, штатными BB, более распространен другой подход к получению и описанию макрокинетической информации. Этот подход заключается в сочетании сравнительно простых измерений газодинамического проявления реакций в зарядах BB, возбуждаемых фиксированными внешними ударно-волновыми воздействиями, и математического моделирования с использованием упрощенных эмпирических УФК. Форма записи УФК выбирается из самых общих представлений о характере процессов, обуславливающих разложение BB в УВ, а параметры УФК настраиваются таким образом, что бы при моделировании воспроизводились характерные экспериментальные данные. Таковыми обычно являются:

- волновые профили давления или массовой скорости в фиксированных сечениях заряда BB (часто на торцах заряда);

7.3. Элементы теории очагового разложения BB в У В

191

- траектории фронта инициирующей УВ, либо зависимости длины преддето-национных участков этой траектории от давления ударно-волнового воздействия;

- соотношения между амплитудой и длительностью УВ воздействия на торце заряда, пороговыми для возбуждения детонации.

Расхождение между результатами расчетов и экспериментов до 20% считается приемлемым. В настоящее время для расчетов инженерной направленности широкое распространение получило УФК, разработанное Е. Ли и К. Тарвером [7.70], соответствующее модели инициирования и роста очагов разложения

г) = Kj(I - w)yj {^- - 1^"' + К&іР-1 (1 - w)v^pv", (7.58)

где Кj, уj, ур, yw\, yW2, ур — константы; Kg — либо постоянный коэффициент, либо зависит от давления на фронте УВ, проходящей через инициируемую частицу заряда.

В этом УФК в явном виде выделены: стадия выгорания ГТ (первое слагаемое) и последующий процесс выгорания BB вокруг них. Заметим, что в компилятивном УФК KTC (рис. 7.9) это разделение происходит через зависимость скорости горения от w и pf. Коэффициент ур = 4, по мнению авторов УФК «инициирования и роста», отражает вязкопластический механизм образования ГТ и дает минимальное расхождение расчетов и экспериментальных волновых профилей давления и скорости частичек потока за фронтом УВ. Значения yw\ и yW2 выбираются из условия воспроизведения положения максимума функции удельной поверхности очагового горения (рис. 7.9). Как видно из вывода компилятивного УФК, положение этого максимума определяется, для BB фиксированного химического строения, через распределения пор и зерен заряда по размеру (а также значением р/). Параметры этих распределений зависят от дисперсии исходного BB и технологии изготовления заряда. Степень давления ур принимается равной 1... 2. Последнее значение наиболее типично. Этого и следовало ожидать, исходя из экстраполяции законов горения (7.29) и (7.46) в области повышенных давлений, с учетом влияния давления на теплопроводность газовой фазы BB, реакция в которой может вести фронт горения, и учетом влияния прогрева ГТ на скорость их выгорания. Обычно принимают значения коэффициентов: yj = 2/9; yW2 = 2/3 или 2/9; ywi = yj. В [7.71, 7.72] используется уже трехчленное УФК с двенадцатью подгоночными коэффициентами:

t1 = Kj(I- w)vj (^- - 1 - pcr^j + KG1wv^ (1 - tu)«» Vі +

+ КС2и)у™3 (1 - luf-p*»2.

Величины первого и второго слагаемых приравниваются нулю по достижению w определенных значений wgi и wg2- Третье слагаемое подключается при w > гисз-Его введение позволяет более точно моделировать заключительную стадию эволюции инициирующей ударной волны в детонационную (при ft, близких к 1Р на рис. 7.10). Константа критического сжатия (рсг) отражает то обстоятельство, что при давлениях фронта УВ, меньших критического, или порогового значения pj, (7.19), очаговое разложение не возникает. Трехчленное УФК «инициирования и роста» позволяет удовлетворительно описать ударно-волновое разложение составов из двух ВВ.

192

7. Элементы, кинетики разложения BB

Авторами [7.73, 7.74] для тротила литого и прессованного, гексогена флегма-тизированного (по видимому 5% добавки церезина), предложены более простые УФК в виде:

т? = Ksw(eef - e*s)wy™ (1 - W)V-^p. (7.59)

Параметры Ksw, Vw подгонялись из условия воспроизведения волновых профилей давления вплоть до режима распространения детонации для литого THT и воспроизведения зависимости давления от времени на границе заряда с различными экранами (со стороны инициирования), а также параметров зоны химпика стационарной детонации для прессованного ТНТ, гексогена и флегматизирован-ного гексогена.
Предыдущая << 1 .. 87 88 89 90 91 92 < 93 > 94 95 96 97 98 99 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.