Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 53 54 55 56 57 58 < 59 > 60 61 62 63 64 65 .. 394 >> Следующая


Определенные таким образом параметры уравнения состояния JWL для трех BB: ТНТ, тэна и октогена представлены в табл. 5.10, а для более широкого круга BB и составов [5.129] помещены в приложении В (табл. В.14).

В наиболее распространенном виде уравнения состояния JWL коэффициент Грюнайзена 7 принимается постоянным и равным w. Однако, чтобы обеспечить удовлетворительное описание уравнением JWL экспериментальной зависимости D (ро) в широком диапазоне плотностей BB, необходимо считать 7 функцией объема или плотности.

В этом случае величину 7 целесообразно определять, используя уравнения (5.38) и (5.45): 7 = fc (fc - 1 - 2Z) / (к - Z), где Z = dlnD/dlnpo, к = (olnp/olnp)s. Если известна зависимость D = D (ро) и изоэнтропа ПД ps = Ps (р), то для разных р можно вычислить Z и к, что позволяет определить 7 = 7 (р).

5 - 5492

122

5. Теория детонационной волны.

Таблица 5.10

Постоянные изоэнтропы ПД в форме JWL для тротила, тэна и октогена

BB
Po,
А
рн,
Ді
R2
W
А,
в,
с,


г/см3
км/с
ГПа



ГПа
ГПа
ГПа

Тротил
1,630
6,93
21,0
4,15
0,9
0,35
373,8
3,747
0,734

Тэн
1,770
8,30
33,5
4,40
1,2
0,25
617,0
16,926
0,699

Октоген
1,891
9,11
42,0
4,20
1,0
0,30
778,3
7,071
0,643

Для тэна таким образом была определена зависимость 7 = 7 (р) в виде:

, W = мял. (л. - Jfc) + «ад (а - + {%¦ (а - Jfc) + а.

где единица измерения р — г/см3, А\ = 0,11, Bi = —0,21, С\ = 0,09, A2 = 15, B2 = 4,5, C2 = 7,5, A3 = 1,35, B3 = 0,71, C3 = 0,25, D = 0,4. При плотности р = 2 г/см3 величина 7 = 0,48, при р = 1,77 г/см3 кривая 7 = 7(р) достигает максимума 7 = 0,6, затем с уменьшением р до 1г/см3, 7 уменьшается, оставаясь в пределах 0,2-0,3 при значениях р от 0 до 1 г/см3, при р -)• 0 7 = 0,23 [5.86].

случай 6. Для ряда BB, при построении уравнения состояния ПД в форме Ми-Грюнайзена, в качестве опорной кривой может быть использована и более простая по сравнению с (5.113) зависимость р§ (v), например предложенная в работах [5.8, 5.99]:

Ps = Aexp{-av} + Cv~m, (5.115)

где А, С, a, m — эмпирические константы, определяемые по параметрам в точке Ч-Ж, экспериментальной (р—и)-изоэнтропе расширения ПД и зависимости D = D(P0).

Условие прохождения изоэнтропы через точку Ч-Ж и условие касания в этой точке прямой Михельсона дают два уравнения для определения констант. Оставшиеся свободными параметры подбираются так, чтобы наилучшим образом описать экспериментальные данные на изоэнтропе разгрузки ПД (полученные, например, методом преград или по схеме «цилиндр-теста»). Параметры уравнения изоэнтропы (5.115) для THT представлены в табл. 5.11.

Таблица 5.11

Постоянные уравнения изоэнтропы ПД (5.115) для THT и смеси ТГ 50/50

BB
„ 3
Po, г/см
А
км/с
РН,
ГПа
А, ГПа
С ГПа
а
m

Тротил
1,63
7,00
19,9
521,7
1,762
7,876
1,6

ТГ 50/50
1,67
7,61
25,8
453,9
1,940
7,281
1,6

Построение уравнения состояния ПД в виде р = ps (v) + (JIv)(E-Es(V)) заканчивается отысканием величины 7, которая с достаточной для практики точностью в ряде случаев может приниматься постоянной. Так в работе [5.130] из условия наилучшего совпадения расчетной зависимости D (ро) с экспериментальной принято 7 = 0,9.

Аналогичным методом в [5.8] было получено уравнение состояния для ПД состава ТГ 50/50. Параметры детонации и постоянные изоэнтропы ПД этого BB также приведены в табл 5.11, хотя в самой работе [5.8] константы уравнения

5.5. Уравнения состояния и изоэнтропы ПД

123

состояния записаны в более сложном виде, в частности, коэффициент Грюнайзена принят в форме: 7 = 70+/^eXp(Ab}, где70 = 1/3, I = 7,425 г/см3, К = 4,95 г/см3.

Случай 7. Для удобства приближенного решения некоторых газодинамических задач, уравнение изоэнтропы ПД конденсированных BB можно представить в таком же виде, как для совершенного газа р = Арп.

При этом от точки Жуге H до некоторой точки К на изоэнтропе, показатель n = к = const (кн и 3), а для всех давлений р < рк уравнение изоэнтропы принимается в виде р = Врт, где m = const (можно принять т « 1,3). Неизвестные Vk,Pk можно определить из двух условий: изоэнтропа должна проходить через точку К, второе уравнение представляет собой закон сохранения энергии. Имеем две изоэнтропы:

V ( р \т

— = — ) , V ^ Vk, P ^Pk; Vk \Рк/

— =[ — ) , Vh ^ V ^ Vh, Рн^Р^Рн; (5.116)

Vh \Рн/

отсюда VhVh= VKVK. (5.117)

Второе уравнение получается с помощью уравнения, определяющего внутреннюю

PH

энергию при изоэнтропийном процессе: Ен = f V (dp/P2), но поскольку процесс

о

происходит по двум разным изоэнтропам, то

PK рн

Ен - J1^f. + J Pd?. = Рк + рн Рк

P2 Рк (т - 1) рн (п - 1) рк (" - 1)"

О рк

Поскольку п гораздо больше т, то в первом приближении это уравнение запишем в виде

Ен = -f*-b + -^Sr (5.118)

Рк (m - 1) ря (n - 1)

В качестве Ен примем величину внутренней энергии в точке Жуге Ен = Q + Ря (^o — Vh) /2. Из двух уравнений (5.117) и (5.118) определяются приближенно значения рк и рк- Неудобством аппроксимации изоэнтропы расширения ПД двумя степенными уравнениями является разрыв скорости звука в точке К.
Предыдущая << 1 .. 53 54 55 56 57 58 < 59 > 60 61 62 63 64 65 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.