Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 52 53 54 55 56 57 < 58 > 59 60 61 62 63 64 .. 394 >> Следующая


На рис. 5.11 в (p-v) координатах нанесены изоэнтропы ПД для одного из значений vc = 1/рс и изоэнтропы с к = const. Сначала экспериментальная изоэнтропа проходит ниже изоэнтропы с к = const, затем пересекает ее при р и 0,253 ГПа и при меньших давлениях лежит значительно выше изоэнтропы к = const.

В табл.5.8 приведены константы уравнения состояния для двух октогенсо-держащих BB, полученные в [5.17] на основе экспериментальных данных для D = D (ро), параметров в точке Жуге и кривой р(и). Расчеты дали минимальное отклонение Д2и для ОКТ/ТНТ/инерт. при Vc = 0,5см3/г и для ОКТ/инерт. для vc = 0,45 см3 /г. Эти изоэнтропы и нанесены на рис. 5.11а и б.

Интегральная проверка уравнения состояния для ОКТ/Т/инерт. была произведена путем расчета задачи о метании медной сферы, толщиной 4 мм и радиусом 80 мм. Вся сфера была заполнена BB, инициирование производилось из центра. Сравнивались закон движения медной оболочки, полученный численным интегрированием уравнений движения при разных vc, с опытной кривой.

Случай 4- Рассмотрим способ получения уравнения состояния ПД пентоли-та — смеси ТНТ-тэн 50/50. Для этого уравнение состояния (5.84) представим,

120

5. Теория детонационной волны.

АГПа

100

10

0,1

0,01











1





100

10

0,1

0,1

10 . 100

0,01

0,1

10

., 100

у.слеуг

Рис. 5.11. Изоэнтропы продуктов детонации ОКТ/Т/инерт. (а) и ОКТ/инерт. (б) в координатах давление-удельный объем: a): 1 — vc = 0,5; 2 — к = const; б): 1 — vc — 0,45; 2 — к = const

согласно работе [5.20], в виде:

р = jpE + Bp4 + Сехр{-/?/р}.

(5.110)

В этом уравнении величина 7 определяется так, чтобы при малых плотностях первый член был бы определяющим, и все уравнение стремилось бы к уравнению совершенного газа р = (к — 1) рЕ, т.е. 7 -> к — 1. Величины с и В могут быть определены из двух условий: а)уравнение состояния (5.110) должно удовлетворяться в точке Жуге, б) в точке Жуге должно выполняться соотношение Cf1 = (dp/dp)s. Это дает два уравнения:

Рн = 7PhEJ1 + Врн + Сехр j-™} ,

f JLX + 1ш. 1 Рн) Рн '

(5.111)

4і = 1Ен + 4ВРн + -г ехР Рн

Ph "Ь Po

где Ен = q Ч----(«о - ^h)- Неизвестная константа ? определяется на основе

численного решения задачи взрыва сферического заряда пентолита в воде. Параметры детонационной волны в заряде рассчитываются на основе уравнения состояния BKW- Для нахождения константы ? исследуются закономерности распространение волн в ПД и воде: ? подбирается так, чтобы расчетное давление на фронте ударной волны в воде совпадало с соответствующей экспериментальной зависимостью отг = 1,5го до г = 5го, где го — радиус заряда [5.20]. Константы в уравнении состояния пентолита приведены в табл. 5.9.

Таблица 5.9

Постоянные уравнения состояния пентолита

Po, г/см3
D, км/с
рн ГПа
ся, км/с
7
в,
ГПа
с,
ГПа
?
Q,
ГПа- см3/г
Ен, ГПасм3/г

1,65
7,655
24,52
5,714
0,35
0,2164
207,55
6
5,36
7, 24

случай 5. При моделировании детонационных процессов наиболее распространенной на сегодняшний день (и наиболее рациональной) формой уравнения

5.5. Уравнения состояния и изоэнтропы ПД

121

состояния р = р [E, р), позволяющей с высокой точностью описывать свойства ПД в различных тестах и имеющей к тому же чрезвычайно широкую базу исходных данных для различных BB, является уравнение состояния Джонса-Уилкинса-Ли (JWL) [5.9, 5.86, 5.90, 5.99, 5.119], [5.129],-[5.133]:

Р = а(і- j^j ехр{-і?1У} + в(і- j^j exp{-i?2V} + (5.112)

где V = ро/р = v/vo — относительный удельный объем; А, В, С, Ri1 R2, uj — эмпирические (подгоночные) константы; E — внутренняя энергия на единицу объема. В состоянии Жуге

Eh = E0 + ^-(I-Vh),

где E0 — нормализованная величина, включающая энергию химических связей и определяемая из термохимического эксперимента или данных термодинамического расчета. В первом приближении E0 = р0(Е0 + Q) Уравнению JWL соответствует ps (У)-изоэнтропа:

Ps = AeXpI-R1V} + BeXPi-R2V} + СУ-(1+ы), (5.113)

При этом изменение энергии на изоэнтропе описывается зависимостью

Es = 4- expi-RiV} + exp{-R2V} + -V~". (5.114)

Ri R2 uj

Для определения констант уравнения JWL, согласно подходам [5.9], [5.129]-[5.132], берутся экспериментальные параметры Жуге [рн,Рн,Ен), что дает два уравнения ps = рн и Es = Ён, и условие касания изоэнтропой (5.113) прямой Михельсона (dps/dV) = —P0D2 в точке Жуге (или выражение для скорости звука с\ = (dp/dp)Sli). Это позволяет разрешить уравнения (5.113) и (5.114) относительно а, В, С и найти эти коэффициенты при известной величине ?^о и задаваемых (варьируемых) параметрах Ri, R2, w. Эти подгоночные константы, в свою очередь, подбираются на основе решения модельной задачи так, чтобы закон движения медной цилиндрической оболочки, полученный путем численного двумерного газодинамического расчета, совпадал с экспериментальным законом движения этой обололочки (до V = v/vo = 7). Последний определяется с помощью скоростной фоторегистрации по схеме эксперимента, известной как «цилиндр-тест» (более подробное описание см. гл. 10).
Предыдущая << 1 .. 52 53 54 55 56 57 < 58 > 59 60 61 62 63 64 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.