Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 51 52 53 54 55 56 < 57 > 58 59 60 61 62 63 .. 394 >> Следующая


-пі -їй (5.103)

Ps = Be Р1Р 4- 7G2P7+ для р < рс,

где рс — плотность в некоторой точке С на изоэнтропе ПД, величина которой подбирается так, чтобы наилучшим образом удовлетворить экспериментальным данным.

Для определения величины 7 используется соотношение (5.38) 7 = ка/ (а + 1). Здесь а определяется из соотношения (5.45) а = (к + 1) / (1 + dlnD/dlnpo) — 2. Величины А и Gi могут быть определены через п и 7, если известны в точке Ч-Ж Рн, Рн и скорость звука Сн = (др/др)в:

PH = Ар"н + 7G1P7/1, с\ = AnpnH~l + 7 (7 + 1) <ЭД = (5.104)

Рн

Величины рс задаются, величина п подбирается так, чтобы наилучшим образом удовлетворялась экспериментальная зависимость р(и). Для этого используем соотношение:

du = J^.^- = ^у/Апр"-1 + 7 (7 + 1) Gi рт. V dP P P

Интегрируя это соотношение от ид до и и от рн до р, получим

PH

U-Uh = j \/Апрп~ъ + 7 (7 + 1) Gxpi-Чр. (5.105)

р

Плотность в этой формуле меняется от рс до рн- Это уравнение дает изоэнтропий-ную связь u = u (р), которая в сочетании с первым уравнением (5.103) позволяет подобрать расчетом величину п так, чтобы удовлетворялась экспериментальная кривая р(и). Параметры В, ?, G2 во втором уравнении (5.103) определяются из условий сопряжения первого и второго участков изоэнтроп в точке С:

PSi (Pc) = PS2 (рс) , Est (рс) = Es2 (рс) , (^j = (^j ^ ¦ (5-106)

р

Поскольку E = Jpdp/p2, то с учетом (5.103) эти соотношения можно записать в о

118

5. Теория детонационной волны.

виде следующих уравнений, определяющих константы В, ?, G2:

ApZ+1G1Pl+1 = Be-e/rc +JG2Pl+1,

Apr'1 „ , Be-/*/™ „ , ^+G1Pl =-й-+ G2pl,

Anpl-1+J(J+I)G1Pl Отсюда следует связь

?

?Be-РІРс

(5.107)

P2C

+ j (j + l)G2pl.

?/pc = lk (n + j+ ^/(n + 7)2-47(n-l)j ,

(5.108)

Pc

Таблица 5.8

Параметры изоэнтроп ПД взрывчатых составов на основе октогена

Каждому значению рс соответствует своя система констант, определяющих изоэн-тропу в плоскостях (р, р) и (р, и). В основу определения более точной изоэнтропы может быть положен принцип, согласно которому величина суммы квадратов отклонений экспериментальных массовых скоростей Д2и от выбранной изоэнтропы (pc = const) должна быть минимальной.

Уравнения (5.104), (5.105) и (5.107) позволяют найти все константы A, G1, п, В, ?, G2, определяющие уравнение изоэнтропы (5.103). Константы п и рс определяются с помощью экспериментальной изоэнтропы. При этом известными считаются параметры в точке Ч-Ж и зависимость D = D (ро), что позволяет выразить j через к и а (см. (5.38)).

Пять уравнений (5.104) и (5.107) можно использовать также для определения изоэнтропы любого BB без экспериментальной изоэнтропы, если задать рс = 2 г/см3 (при условии рн > рс), а величину п принять равной показателю изоэнтропы к н в точке Ч-Ж. Расчеты показывают, что такая приближенная изоэнтропа хорошо совпадает с изоэнтропами, определенными с помощью экспериментальных законов движения сферических и цилиндрических металлических оболочек (например, с изоэнтропой JWL).

Ниже приводятся экспериментальные данные [5.17], необходимые для определения всех констант: A, G1, п, В, ?, G2 для двух BB: октоген/ТНТ/инертная добавка — 68/30/2 (обозначение ОКТ/ТНТ/инерт.) и октоген/инертная добавка — 95/5 (ОКТ/инерт.).

BB
ОКТ/ТНТ/ инерт.
ОКТ/ инерт.

ро, г/см3
1,776±0,003
1,783±0,002

D, км/с
8,213±0,047
8,730±0,037

рн, ГПа
31,15±0,4
33,5±0,4

кн
2,85±0,03
3,05±0,03

рс, ГПа
-
20,03

7
0,478
0,8327

А, ГПа (см3/г)п
2,536
2,695

п
2,856
2,988

Gi
0,0047733
-

В, ГПа
339,1
459,7

?, г/см3
6,085
6,645

G2,
0,21125
-

E0, ГПа см3/г *)
4,863
4,262

*) Во фронте ДР E = Eo+p(vo- v)/2.

5.5. Уравнения состояния и изоэнтропы ПД

119

Закон изменения скорости детонации от начальной плотности BB:

ОКТ/ТНТ/инерт.: ?) = (2,093 + 0,045) + (3,446 + 0,028)/90,

ОКТ/инерт.: D = (2,568 ±0,053)+ (3,456 +0,035)/90, (5-Ю9)

где D — в км/с, /9о — в г/см3. Эти формулы получены на основе экспериментальных данных по D при р0 = 0,7... 0,8 г/см3 и нормальной плотности этих ВВ.

Параметры ПД в точке Ч-Ж, при двойном сжатии ПД и изоэнтропическом расширении ПД из состояния Жуге, определённые экспериментально по отражению детонационной волны от преград разной динамической жесткости (см. главы 11. и 19), представлены в (р-и) координатах на рис. 5.10. На этот же рисунок также нанесены расчетные изоэнтропы, соответствующие разным значениям vc = 1/рс, а также изоэнтропа с постоянным показателем к = (р/р) dp/dp = const. Хотя для ПД выше точки Ч-Ж кривая р(и) является ударной адиабатой двойного сжатия ПД, но при давлениях, не сильно отличающихся от давления в точке Ч-Ж, можно приближенно считать эту ударную адиабату совпадающей с изоэнтропой и описывать их единой зависимостью (точность такого описания во многих случаях оказывается достаточной).

Р.ГПа р.ГПа

Рис. 5.10. Экспериментальные данные и расчетные кривые, аппроксимирующие изоэнтропы продуктов детонации ОКТ/Т/инерт.(а) и ОКТ/инерт. (б) в координатах давление-массовая скорость: 1 — k = const; 2 — vc = 0,6; 3 — vc = 0,5; 4 — vc — 0,4
Предыдущая << 1 .. 51 52 53 54 55 56 < 57 > 58 59 60 61 62 63 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.