Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 341 342 343 344 345 346 < 347 > 348 349 350 351 352 353 .. 394 >> Следующая


Щ > 1 И T)4, < 1.

Пусть T]4) > 1, тогда

Масса выбрасываемого вещества имеет при определенной глубине ho максимум, этот максимум будет при Zi0 = (Ев/Яжрд)1/4 = Лот/271/4 = 0,44Л0т (неравенство жрдп^/ЪЕв < 1 при этом удовлетворяется).

Подставляя найденное значение ho = ho в (14.235), (14.236) и (14.241), придем соответственно к выражениям:

(14.240)

где

при cos3 Vo = жрд^/ЗЕв

(14.241)

(14.242)

При Tjy, < 1 будем иметь

(14.243)

где 1 ^ cos vo ^ ho/Rpm. При cosvo = ho/R1

lpm

(14.244)

Ц-4- Взрыв на выброс

733

Очевидно, что, как и в предыдущем случае, масса выбрасываемого вещества при определенной глубине ho имеет максимальное значение. Этот максимум будет при ho = (л/3/3)Дрго. При этом

к - [Ї /2 2л/3тг „, 27г ,-_

tgVo = v2, cos tpo = sinVo = у 3, <Ро « 55 , M = —^-pRpm = —рЩ.

(14.245)

Как мы видим, в зависимости от того, больше или меньше единицы критерий T]4), получаются различные оптимальные углы конуса:

при Tj4, > 1 фо и 70°, при Jj^ < 1 55°.

Свяжем теперь полученные чисто теоретически результаты с основными экспериментальными данными.

Известно, что при некотором заглублении (которое не всегда оптимально в смысле получения наибольшей выбрасываемой массы) радиус воронки

До = Xm1J3 (14.246)

где Л — экспериментально определяемый коэффициент. Полагая, что Ro7n = До, мы напишем (14.246) в виде

Щт = X3Jn1, (14.247)

Далее очевидно, что

Мрт = ^pRl7n = ^прХ3тв. (14.248)

Сравнивая (14.234) с (14.248), найдем, что

4

С другой стороны,

поэтому

A1 = ^тгрА3 (14.249)

О

. /¦v 1/fc*

-7гр0Х3 = аА1 ) . (14.250)

Эти соотношения устанавливают связь между эмпирическими параметрами о, А, A1 и А.

Поскольку величина А достаточно хорошо известна, А определяется из опыта, то из (14.249) находим Ai, а из (14.250) находим весьма важный коэффициент о. Заметим, что o = f(pa/?a)-

Определим теперь количество движения вещества, выбрасываемого при взрыве. Сначала определим так называемое полное (скалярное) количество движения (Jn). Очевидно, что

dJn = adM = On^dM = л/2жрГг\Ева<р sinи>, (14.251)

V 3 cos3

734

14- Взрыв в грунте

отсюда, интегрируя в пределах изменения угла уз от 0 до щ (полагая, что Vo = Уопр), найдем

Jn = 2^РЩЕВ (^Щр) = ё^ШЬ, (14.252)

где

л/cosvo tgyjo

Имеет смысл вместо полной энергии взрыва Ев ввести ту часть энергии EVo, которая распространяется внутри заданного конуса с углом при вершине 2vo-Из (14.224) следует

Evo = W-™*o)t (14.254)

при этом (14.252) принимает вид

Jn = 6y/2MEVo, (14.255)

где

в=-*щїь-—. (14.256)

у/1 + COSVo(I + v^OSVo)

Например, при Vo = 0, 6 = 1, EVo/Ев = 0; при Vo = 60° в = 0,95, EVo/EB = 1/4.

Теперь определим проекцию количества движения Jz на ось z, перпендикулярную к поверхности земли. Очевидно, что

dJz = аПр cos ipdM = \ / ^Ph0E0 ^ (14.257)

11 ЗСОБ^З

Отсюда

J2 = 2y/(2?)nphlEB (1 - y/coaipT) = віу/2МЕв, (14.258)

где

^ 2(1 — г/cos Vo)

O1 = -і-У-Iii. (14.259)

tgvo V 7

Далее, заменяя Ев через U^0, найдем, что

Jz =61у/2МЕч>0, (14.260)

где

14-4- Взрыв на выброс

735

Например, при Ip0 = О #i = 1, при ip0 = 60° вг = 2/3. Можно написать, что 01 = ву/cosipo, причем коэффициент в является мерой распределения скоростей в зависимости от величины выбрасываемой массы под разными углами. Если бы этого распределения не было, то в = 1 и Jn0 = у/2МЕ^0.

Теперь можно написать, что

Jn = в Jno j Jz = J„y/cos(fio = в у/2М E^0COSiPo = OJnoVcosvo". (14.262)

Однако для практических вычислений удобнее пользоваться соотношениями (14.252) и (14.258).

Из этих соотношений, например, следует, что при <ро = 60°

Jn = 0А8у/2МЕв, Jz = l?y/2MEB = 2?^/2MElf0.

В общем виде, не предрешая закона распределения скоростей по массам, можно написать

rvo rv>o

Jn= a((p)dM{(p), J2= cos(pa(ip)dM(<p), (14.263)

Jo Jo

где а = о(М(уз)) = a(ip) — закон распределения скоростей по массам.

Полученные выше теоретические соотношения могут быть уточнены путем дополнительного учета энергии, которая при распространении ударной волны расходуется на нагрев и необратимые деформации среды. Эти потери энергии при большом заглублении заряда могут стать существенными и должны быть определены на основе экспериментальных данных (см. п. 19.4).

Рассмотрим идею направленного выброса грунта с помощью соответствующим образом профилированного заряда ВВ. В основе лежит решение следующей задачи [14.48].

Пусть задано некоторое тело (несжимаемая жидкость), ограниченное выпуклой замкнутой поверхностью /. Необходимо разогнать его с помощью взрыва заряда BB до заданной по направлению и величине скорости v. Эта задача легко решается, если детонацию заряда BB считать мгновенной, а удельный импульс взрыва считать ортогональным к поверхности / и пропорциональным толщине слоя BB в этой точке поверхности /. Если ось z совпадает с направлением скорости метания V, то после взрыва потенциал скорости Ф примет вид
Предыдущая << 1 .. 341 342 343 344 345 346 < 347 > 348 349 350 351 352 353 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.