Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 321 322 323 324 325 326 < 327 > 328 329 330 331 332 333 .. 394 >> Следующая


686

Ц. Взрыв в грунте

Это отношение уменьшается по мере увеличения расстояния от места взрыва.

Соотношением (14.41) можно пользоваться лишь при условии достаточно полного расширения продуктов детонации, когда остаточная энергия продуктов взрыва мала по сравнению с начальной энергией, а это будет соответствовать расстояниям, большим, чем 8-10 начальных радиусов заряда. При меньших расстояниях энергия, переданная движущемуся грунту, определяется соотношением

*-*(1-(?)И-а(1-^")- <¦"¦»

При этом количество движения самих продуктов детонации

- - I /Гпч 3(fc-l)

I = OyJ2МввЕо (-f) , (14.46)

где Мвв = (4/3)7грвдГо — масса заряда BB, Eo = MbbQ (Q — энергия единицы массы BB).

Полное количество движения грунта и продуктов детонации равно

/ = 6^2ME0 (l - (у)3{к1)^ + 0^2ME0 (j)Hkl) (14.47)

Величина 6, характеризующая нестационарность движения продуктов детонации, согласно результатам теории неустановившихся движений газа, может быть принята равной 0,80... 0,85.

Полное количество движения, приходящееся на 1 см2, на расстоянии г от места взрыва определяется формулой

Для того чтобы определить поток количества движения, проходящий через 1см2 поверхности сферы радиуса г, можно поступить следующим образом: поскольку количество движения при заданной энергии пропорционально квадратному корню из массы, вовлеченной в движение, то величина і* определится соотношением

..=гу*щш] (1449)

где коэффициент в*, учитывающий нестационарность движения и зависящий от распределения скоростей в среде, может быть принят для расстояний г > 5... 8го равным в* = (г/R)(I - r/R).

Для уточнения формулы (14.48), определяющей как количество движения среды для заданного момента времени, так и поток количества движения через какую-либо заданную поверхность, необходимо учесть необратимые потери энергии. При этом в (14.49) необходимо под величиной энергии подразумевать полную энергию среды для заданного момента времени или для заданного расстояния:

E = E0- АЕ,

(14.50)

Теоретическое изучение камуфлетного взрыва

687

где AE — необратимые потери энергии. Полагая в (14.26) E = Ео(го/г)3^, мы придем к следующим соотношениям:

В этих соотношениях неопределенной является величина ?, характеризующая степень потери энергии. Допуская весьма грубо, что ? = 1/3, мы придем к следующим результатам:

«•-^(?Г^W- (14.54)

Из экспериментов известно, что на сравнительно больших расстояниях от места взрыва, превышающих 8... 1Or0, импульс, действующий на какую-либо преграду на расстоянии г от места взрыва, определяется соотношением

М2/3

*'э*кс = (14-55)

Поскольку на этих же расстояниях

Г«^«ё(^)3/2, (14.56)

где в = (сн/са){5/2иуд/сн), то соотношение (14.52) принимает вид

i'=^(?),ws/!^. <™)

Совпадение экспериментальной и теоретической формул в смысле зависимости величины г* от расстояния будет иметь место при ? = 1/3, что равно принятой нами величине. Однако при этом не будет совпадения зависимости величины г* от Мвв-

Это несовпадение следует отнести за счет не вполне точного определения импульсов, а также за счет того, что при отражении вещества от преграды вследствие бокового растекания могут происходить дополнительные боковые уплотнения среды, которые повлекут за собой появление волн разрежения около преграды. Это будет уменьшать величину импульса более значительно для больших зарядов, чем для малых. Вследствие этого экспериментальная зависимость г* от Мвв будет более слабой, чем теоретическая.

Перейдем к некоторым численным определениям количества движения среды за фронтом ударной волны. Пренебрегая боковым растеканием грунта у преграды, легко видеть, что импульсная нагрузка, действующая на эту преграду, будет равна удвоенному количеству движения грунта в объеме сферы за фронтом ударной волны.

688

Ц- Взрыв в грунте

На основании известных результатов теории взрыва можно, на расстояниях свыше 8-10 радиусов заряда, для определения потока импульса пользоваться формулой (14.57).

Напишем теперь эту формулу в виде

•• ¦ т (iff (^г w

Подставляя в нее сц/са = 6, иуд/сн = 1/3, ро = 2, рвв = 1,6, Q = 1 ккал/г= 4,18-1010эрг/г, мы при Мвв I'M С 1 в системе СГС будем иметь

і* = 16 ¦104M^1V9/4 при е = 1/6, (Ы59)

г* = 16 • 104MBBr~2 при 4 = 0. v " ;

До сих пор мы предполагали, что вся область между границей раздела и фронтом ударной волны занята движущимся грунтом, однако вследствие того, что давление внутри грунта падает с увеличением расстояния, должно наблюдаться торможение тыловых частей движущегося грунта вплоть до его полной остановки, т. е. рано или поздно должен произойти отрыв ударной волны от продуктов детонации. В грунте это явление должно носить несколько иной характер, чем в воздухе. А именно, зона, где грунт тормозится, по-видимому, будет перемещаться с переменной скоростью, и длина волны в грунте не будет постоянной. В предельном случае, как и в воздухе, считая, что длина ударной волны постоянна и пренебрегая необратимыми потерями энергии, придем к следующему соотношению:
Предыдущая << 1 .. 321 322 323 324 325 326 < 327 > 328 329 330 331 332 333 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.