Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 313 314 315 316 317 318 < 319 > 320 321 322 323 324 325 .. 394 >> Следующая


Параметры купола (форма, высота и скорость подъема) исследованы экспериментально для широкого диапазона масс зарядов BB (от десятых долей грамма

22*

668

13. Взрыв в воде

до сотен килограммов) и глубин взрыва (от единиц до десятков радиусов зарядов) [13.1], [13.42]-[13.45]. Ниже приведены основные эмпирические зависимости для купола, в которых приняты следующие обозначения: v* — начальная скорость подъема, т — масса заряда (в [13.43] — в фунтах), h — глубина взрыва в м, H — высота точки поверхности купола, г\ — ее радиальная координата, В и С — константы, зависящие от типа заряда, t — время, индекс ноль присвоен величине, отнесенной к радиусу заряда T0, звездочкой отмечен параметр центральной точки купола, кип — константы, зависящие от Zio.

Работа [13.43]: масса заряда до 4,5 кг, глубина взрыва 0,3 < Tn1I3Ih < 4

V3 \ . „ _ / h2

V = 66 -0,l) м/с, H = B(^-C)

Работа [13.42]: масса заряда 0,2 г, глубина взрыва 1 ^ ftn ^ 17

H0* =k\n(l + nto). (13.185)

Коэффициенты к (безразмерный) и п в м/с могут быть определены по экспериментальным кривым H0(t) работы [13.42]. Согласно (13.185), v* = к ¦ п и на основании данных [13.42] может быть, в пределах погрешности до 10%, представлена зависимостью v* = 3540 • Zi0"1'3 м/с, справедливой для диапазона глубин взрыва 2 < ho < 8.

Работа [13.45]: масса заряда 100 кг, глубина водоема 12гп

»•=4500. C-Vc, H0* = К (85 + 49 to-1,3 t2,).

Коэффициент К зависит от ho и имеет максимум при ho = 8. Отметим, что характер изменения величины начальной скорости центральной точки купола с увеличением глубины взрыва одинаков для зависимости (13.186) и для зависимости, полученной выше [13.33] по данным [13.42]. Отличаются только коэффициенты, что подтверждает указанное в [13.1] аномальное увеличение скорости подъема купола для крупных зарядов.

Можно видеть, что в области глубин взрыва ho < 6...7 скорость купола будет сверхзвуковой. Это приводит к возникновению интенсивных ударных волн в атмосфере. Указанный факт отмечен и экспериментально исследован в [13.44]. В [13.46] показано, что при глубинах взрыва ho = 1... 3 амплитуда ударной волны в атмосфере удовлетворительно описывается известной зависимостью для сверхзвукового обтекания газом тупого тела, действие переднего конца которого эквивалентно действию цилиндрического взрыва:

Po С2 C0'75

где с = г/А, г — расстояние от оси до точки наблюдения, А = Mid — масштаб цилиндрического взрыва, d — диаметр тела (купола), Mi — число Маха набегающего потока, ро — давление невозмущенного газа. В [13.46] отмечается, что при фиксированном Zi0 величина А пропорциональна радиусу г0 и, таким образом, для одинаковых относительных расстояний г/T0 от эпицентра взрыва, величина с, а, следовательно, и давление (13.187), оказываются одинаковыми для различных масс заряда т. Утверждается, что этот факт согласуется с законом подобия при подводном взрыве: начальная скорость купола зависит только от Zio [13.44], [13.45], его геометрические параметры при Zio = const и to = const пропорциональны го.

13-4. Поверхностные эффекты при подводном взрыве

669

3. Кумулятивные струйные течения (султаны) и их гидродинамические модели. В рассматриваемой проблеме наибольший интерес вызывают направленные вертикальные и радиальные выбросы (султаны) на свободной поверхности жидкости. По характеру развития султанов глубины взрывов делятся на две группы (два диапазона параметра ho): глубины, при которых отсутствуют и при которых имеют место вторичные волны (пульсации), возникающие при схлопывании полости с продуктами детонации. Эти группы имеют довольно резкую границу в области /г» = h/rmax й 1, где h — глубина взрыва, Гтах — максимальный радиус полости с продуктами детонации в случае взрыва в безграничной жидкости (гтах — 135 го — для бесконечного цилиндрического заряда радиуса го; гтах — 30 го — для сферического заряда при гидростатическом давлении ро = 0,1 МПа). При описании внешних особенностей развития султанов по мере изменения ho, будем ссылаться на рис. 13.30, где сопоставлены характеры развития поверхностных выбросов и взрывной полости [13.1, 13.33].

Рис. 13.30. Поверхностные эффекты при подводных взрывах и схемы их развития (на основе

экспериментальных данных)

Глубина взрыва ho = 3... 4. Первое явление, наблюдаемое на свободной поверхности, — развитие цилиндрического, по всей вероятности полого султана, в центре которого в последующие моменты времени растет очень тонкий узкий столб воды (рис. ІЗ.ЗОаІ).

Глубина взрыва ho — 6. Виден только след, возможно, полого цилиндра. Первым наблюдается появление купола, из которого растет тонкая узкая струя воды. При увеличении глубины взрыва эта струя становится шире и явно плотнее (рис. 13.3061).

Глубина взрыва ho = 12... 13. Струя появляется несколько позже, максимальная высота ее несколько меньше, чем на предыдущих глубинах. При дальнейшем увеличении глубины взрыва купол достигает своей максимальной высоты до того, как струя воды появляется над ним.
Предыдущая << 1 .. 313 314 315 316 317 318 < 319 > 320 321 322 323 324 325 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.