Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 294 295 296 297 298 299 < 300 > 301 302 303 304 305 306 .. 394 >> Следующая


tmax —

(13.52) (13.53)

где Cq = 1500 м/сек — скорость звука в воде, а ро измеряется в кГ/см2.

Из (13.47) можно получить следующее выражение для скорости расширения газовой сферы:

которое при гп < 0,6г„

Un "° (г„) (гтаг) '

ix с большой точностью переходит в

(\ 1.5 — I Tn)

(13.54)

(13.55)

Интегрируя (13.55), можно получить закон движения газовой полости на начальном участке расширения (гп < 0,6гтах)

гп = го І і + г) I — I г \ , (13.56)

BB
M
N
«о, м/сек
V
?

Тротил
30,7
4350
1200
2
0,36

Тэн
33,2
3850
1450
2,42
0,42

где T) = 2,5и0/со.

Формулами (13.54) и (13.55) можно пользоваться при г > 1,5го, когда сжимаемость воды практически перестает оказывать влияние на движение пузыря.

При Tn > 0,6гтах для ап-Таблица 13.1 проксимации эксперименталь-Константы, определяющие движение газового ных Данных обычно пользу-пузыря в воде ются зависимостью

Ля- t Л13

tn = Гтах I Sin--- 1 .

(13.57)

Значения коэффициентов в формулах (13.52)-(13.57) по данным [13.1, 13.3, 13.8, 13.9] представлены в табл. 13.1.

Приведенные данные могут быть использованы для определения в первом приближении параметров движения газового пузыря при взрыве заряда из другого BB по формулам

„.....1/3

Po

( [Qp] Y/o і r Л [QpU ) РУ3°'

( [Qp] \ \[Qp]ts«)

1/3

ГО

P^c0-

(13.58) (13.59)

13.1. Взрыв зарядов конденсированных BB

625

Период первой пульсации определяется по формуле

T = 2tmax. (13.60)

При следующих пульсациях период последовательно уменьшается пропорционально энергии, остающейся в продуктах взрыва.

При первой пульсации в основную волну излучается ~ 60% всей энергии взрыва (см. п. 19.4). При второй пульсации во вторичную волну излучается еще ~ 25% энергии, при третьей пульсации ~ 8%. Импульс волны давления при второй пульсации в 5-6 раз меньше, чем при первой, а при третьей — в 3 раза меньше, чем при второй.

Параметры на ударном фронте могут быть определены с помощью соотношений динамической совместности (13.11)-(13.13) через избыточное давление за фронтом волны Друд = Руд — ро- Экспериментально этот параметр замеряется с помощью пьезоэлектрических датчиков при давлениях Друд < 3000кГ/см2. Для больших давлений используются фоторегистрации процесса, по которым определяется скорость распространения ударной волны, и уже по ней, из (13.11)-(13.13), определяется давление.

Анализ экспериментальных данных показывает, что избыточное давление на ударном фронте при взрыве заряда в воде описывается функцией

Друд = л(^)а, (13.61)

где г0 — радиус заряда.

По данным [13.1, 13.3, 13-8, 13.9] коэффициенты в (13.61) для сферической ударной волны равны

для тротила

А = 37000кГ/см2, а = 1,50 при 6 < г/г0 < 12,

A= 14700кГ/см2, а= 1,13 при 12 < г/г0 < 240;

для тэна

A= 147500 кГ/см2, а= 3 при К г/г0 < 2,1,

A= 74800кГ/см2, а= 2 при 2,1< г/г0 < 5,7,

A= 21900 кГ/см2, а= 1,2 при 5,7 < г/г0 < 283.

Для цилиндрической ударной волны по данным [13.10, 13.11] эти коэффициенты равны

для тротила

A= 15450 кГ/см2, а= 0,72 при 35 < г/г0 < 3500;

для тэна

A= 48000 кГ/см2, а= 1,08 при 1,3 < г/г0 < 17,8,

A= 17700 кГ/см2, а= 0,71 при 17,8 < г/г0 < 240.

Для приближенной оценки давления во фронте волны при взрыве заряда из другого BB значение коэффициента А может быть вычислено согласно принципу энергетического подобия:

А=ААтЬУп"+1)- (1362)

626

IS. Взрыв в воде

где N — параметр симметрии; N = 2 для сферической волны, N = I для цилиндрической волны.

Надо отметить, что параметры цилиндрических ударных волн были получены для зарядов различной плотности. Здесь же приведены коэффициенты, пересчитанные по формуле (13.62) для стандартной плотности р = 1,6г/см3.

Начиная с расстояний от заряда г/го > 18-20, пьезоэлектрические датчики дают надежную запись профиля волны давления. При не слишком большой глубине погружения заряда (ро < ЮкГ/см2) избыточное давление в окрестности фронта ударной волны хорошо описывается выражениями

exp I j ПРИ t <в,

Ap(t) = ApyA{ I * ) (13.63)

—t— при в < t < 5... 100,

где 0 — постоянная экспоненциального затухания, зависящая от расстояния. По данным [13.10, 13.11] постоянная может быть определена по формуле

./3

C0

где коэффициенты BxVi ? для сферического заряда равны

в = Bi[^j (13.64)

для тротила Bi = 1,4, ? = 0,24 при 20 < — < 240,

для тэна Bi = 0,995, ? = 0,3 при 18,9 < — < 189.

го

Для цилиндрического заряда эти коэффициенты соответственно равны

для тротила Bi = 1,565, ? = 0,45 при 35 < — < 3500,

Г°г

для тэна Bi = 1,96, ? = 0,43 при 17,8 < — < 240.

г0

Как и прежде, для приближенной оценки поля взрыва заряда из произвольного взрывчатого вещества можно воспользоваться принципом энернетического подобия, вычислив коэффициент по формуле

Bi = Яітзн (Jrr-У т + ) ¦ (13-65)

В соответствии с (13.63) величина импульса давления в ударной волне
Предыдущая << 1 .. 294 295 296 297 298 299 < 300 > 301 302 303 304 305 306 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.