Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 284 285 286 287 288 289 < 290 > 291 292 293 294 295 296 .. 394 >> Следующая


На рис. 12.94, 12.95 приведено сравнение рассчитанных по (12.206) и (12.207) параметров отражения (сплошные линии) с экспериментальными данными работы [12.69] (кружки) для сферического заряда ТГ50 массой 0,135 кг. при удалении от точки регистрации параметров на 1; 1,5 и 2 м (для импульса — 1 и 2 м). Расхождение расчетных и экспериментальных данных лежит в пределах 10 %.

0 30 60 ч>° 90

Рис. 12.94. Зависимости избыточного давления при отражении УВ от угла падения фронта на жесткую поверхность

»rf кг-с

1?-'

15

10






о о >v
OO ^


' о

t





30

60

Ч>° 90

Рис. 12.95. Зависимость импульса избыточного давления при отражении УВ от угла падения фронта на жесткую поверхность

На рис. 12.96 приведены расчетные (сплошные линии) и экспериментальные данные работы [12.69] (значки) для избыточного давления отражения при взрыве сферического заряда ТТ50 массой 0,135 кг на высоте Н = 0; 0.5; 1; 1,5; и 2 м. в зависимости от расстояния от эпицентра взрыва R. Расчетные результаты отличаются от экспериментальных не более чем на 10 %, но главное состоит в том, что зависимость (12.206) позволяет описать все особенности процесса отражения, отмеченные в работе [12.69] и состоящие в следующем:

Все приведенные кривые Дрг/ = f(R) пересекаются с кривой h = 0, а также между собой. До пересечения с кривой h = 0 (вблизи от заряда) они

20 - 5492

602

12. Взрыв в воздухе

\ 1,0







од



О 2 4 А,м

Рис. 12.96. Сравнение расчетных и экспериментальных данных для избыточного давления отражения У В при взрыве заряда BB на различной

высоте:--h — Ом; о — h = 0,5м; X — h = 1 м;

+ — h = 1,5 м; Д — h = 2,0 м

Рис. 12.97. Этапы обтекания взрывной волной жесткого прямоугольного параллелепипеда

располагаются по убывающей степени Л, т.е., чем меньше высота заряда Л, тем выше кривая, следовательно, тем больше максимальные давления в ударной волне (при равных расстояниях R истинное расстояние до заряда тем больше, чем больше высота заряда). Таким образом, самой высокой кривой в этой области является кривая h = 0 и самой низкой h = 2,0 м. На расстояниях R, больших двух высот взрыва, кривые Дрг/ = f(R) располагаются в обратном порядке, т.е., чем больше высота взрыва Л, тем выше кривая. Так, например, на R = 5,0 м. самой высокой кривой является кривая для h = 2,0 м. и самой низкой h = 0. В промежуточной же области, между R = 1,25...2 высоты взрыва, происходит пересечение кривых. При этом пересечение кривых h > 0 с кривой h = 0 при исследованных интенсивностях падающих волн (0,55... 2,33 атм.) наблюдается примерно на расстояниях R = 1,25h, т.е. при постоянном угле падения tp, равном 50...51°.

3. Взаимодействие воздушной ударной волны с объектами. Характер волнового взаимодействия взрыва с объектами зависит от соотношения длины Л фазы сжатия волны и размера объекта /. Под величиной А понимают характерную длину А = Dt, определяемую по скорости D в момент t = 0 соприкосновения фронта волны с объектом и по длительности т фазы сжатия волны, действующей на объект.

При крупных взрывах бризантных BB и ядерных взрывах, когда А > I, ударную волну считают «длинной» и при расчете нагрузок учитывают функцию изменения давления со временем Ap(t). Таким же образом поступают при расчетах действия взрывов газовоздушных смесей и пылевых облаков. При взрывах небольших зарядов BB обычно А < I («короткая» волна), воздействие носит импульсивный характер и для расчета удельного импульса отражения достаточно иметь значения импульсов избыточного давления і и скоростного потока j (12.207) в любой точке объекта и полного импульса на объект в целом.

12.6. Взаимодействие взрывных волн с препятствиями

603

Для длинной УВ различают две характерные фазы взаимодействия с неподвижным объектом: дифракции и установившегося (медленно изменяющегося) обтекания. В фазе дифракции весьма малой длительности в процессе охвата объекта волной, нагрузки существенно нестационарны. В связи с эффектом отражения максимальные давления на некоторые элементы объекта значительно превышают избыточное давление Арт на фронте проходящей УВ, однако они быстро убывают, достигая величины, так называемого «застойного» давления, соответствующего началу второй фазы.

В качестве примера на рис. 12.97 представлены этапы обтекания взрывной волной жесткого прямоугольного параллелепипеда, передняя грань которого обращена в сторону взрыва и перпендикулярна направлению движения фронта У В.

В момент падения фронта УВ на переднюю грань параллелепипеда происходит нормальное отражение волны и соответствующее возрастание давления. За счет волн разгрузки, распространяющихся от ребер передней грани параллелепипеда, давление на ней будет падать и через некоторое время устанавливается равным сумме избыточного давления в падающей волне и скоростного напора (давление торможения потока). Время ослабления давления примерно равно времени пробега волны разрежения от ребер передней грани до ее середины и обратно.
Предыдущая << 1 .. 284 285 286 287 288 289 < 290 > 291 292 293 294 295 296 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.